Степень - свобода - ядро
Cтраница 1
Степени свободы ядра естественно разделить на одночастичные, описывающие движение индивидуальных частиц, и коллективные, соответствующие коррелированному движению большого числа частиц. В соответствии с этим используемые в физике ядра модели можно разделить на коллективные, одночастичные и обобщенные, в которых используются как коллективные, так и одночастичные степени свободы. Несомненно, что многие внутриядерные движения и возбуждения ядра обусловлены степенями свободы промежуточного типа, соответствующими движению некоторой части нуклонов. Однако математическая трактовка таких степеней свободы очень громоздка. Исследование промежуточных степеней свободы ядер пока еще находится в зачаточном состоянии. [1]
Последнее связано с квадрупольной степенью свободы ядра, к-ран ответственна за наиб, распространенный вид низкочастотных К. Первый возбужденный уровень почти всех известных ядер имеет угл. [2]
Модели, основанные на коллективных степенях свободы ядра, принято называть моделями с сильным взаимодействием между частицами, а модели, основанные на учете одночастичных степеней свободы, часто называют моделями независимых частиц. К возникновению такой терминологии привело уже обсуждавшееся выше уподобление ядра сплошной среде. [3]
В основу каждой модели кладется допущение о приближенной независимости какого-либо набора степеней свободы ядра. Принимается, что учитываемые степени свободы слабо взаимодействуют друг с другом и с остальными степенями свободы. Это допущение, конечно, выполняется только приближенно и только для ограниченного круга явлений. [4]
Налетающий протон тратит часть своей энергии ( - 10 МэВ) на прямое возбуждение простых степеней свободы ядра. Высокий максимум при энергии Е 5 - 7 МэВ соответствует испарительным протонам. Область спектра от 10 - 12 МэВ до 50 МэВ не описывается ни статистической теорией ядерных реакций, ни рассматриваемыми ниже в § 10 прямыми реакциями. Существование такой области спектра характерно для реакции ( р, р) не только на Fe54, но и на других ядрах. [5]
В этом пункте мы перечислим используемые в физике ядра модели, взяв за основу классификации принимаемые за независимые степени свободы ядра. Для каждой модели будут указаны учитываемые степени свободы и основная область применимости. Модели ядра подразделяются на коллективные, одночастичные и обобщенные. [6]
В этом пункте мы перечислим используемые в физике ядра модели, взяв за основу классификации принимаемые за независимые степени свободы ядра. Для каждой модели будут указаны учитываемые степени свободы и основная область применимости. Модели ядра подразделяются на коллективные, одночастичные и обобщенные. [7]
 |
Углы, описывающие. [8] |
Рассмотренные нами простые модели в состоянии лишь качественно описать происходящие в кристаллах явления, связанные с появлением некоторых степеней свободы ядер в кристаллической решетке. На самом деле чистое вращение молекулярных групп ( как классическое, так и квантовое) не имеет места вследствие сильного взаимодействия рассматриваемой пары ато - МО В с остальными атомами образца. Поэтому гораздо ближе к реальному случаю модель, предполагающая, что вектор г, соединяющий ядра, совершает случайные переориентации между различными возможными положениями. В случае, когда эти переориентации Представляют собой просто произвольные изменения угла ф в плоскости, где лежит вектор г ( рис. 6), можно снова применить для рассмотрения формы спектра изложенную выше классическую модель. [9]
Расшифровка различных колебательных уровней оказывается довольно сложной главным образом из-за того, что колебания разных типов в реальных ядрах обычно связаны друг с другом, а также с вращательными и другими - степенями свободы ядра. [10]
Характер взаимодействия налетающей частицы с ядром зависит от ее кинетич. Он определяется теми степенями свободы ядра ( ядер), к-рые возбуждаются в ходе столкновения. Общим для всех прямых ядерных реакций является селективное возбуждение небольшого числа опре-дел. В прямом процессе после 1-го столкновения налетающая частица имеет достаточную энергию, чтобы преодолеть ядерные силы притяжения, в область действия к-рых она попала. [11]
Рассмотрим теперь вероятности испускания if - кванта и эмиссии нейтрона. Что касается радиационной ширины Гг то, как мы знаем, у обычных ядер TY. Действительно, из всех степеней свободы ядра, способного делиться, только одна степень, отвечающая колебанию типа Р2 ( cos 6) ( см. выше), обладает аномальными свойствами - большой амплитудой колебаний при сравнительно малой энергии возбуждения. [12]
Рассмотрим теперь вероятности испускания у-квата и эмиссии нейтрона. Что касается радиационной ширины Г7, то, как мы знаем, у обычных ядер 1 0 1 eV, причем эта ширина почти постоянна в большом интервале энергии. Действительно, из всех степеней свободы ядра, способного делиться, только одна степень, отвечающая колебанию типаР2 ( cos 6) ( см. выше), обладает аномальными свойствами - большой амплитудой колебаний при сравнительно малой энергии возбуждения. [13]
В этой заключительной главе будут подняты следующие вопросы. Как влияет пионная физика на структуру ядра. Как появляются пионные степени свободы в схеме ядерных возбуждений и каковы их свойства. Из самой природы пиона ясно, что эти вопросы касаются спин-изоспиновых степеней свободы ядра: пи-оноподобные возбуждения задаются спин-изоспиновыми операторами типа а V та, характерными для пион-нуклонной связи. [14]
Страницы: 1