Cтраница 1
Степень возбужденности характеризует не только пусковые, но и рабочие свойства двигателя. С увеличением е возрастают перегрузочная способность двигателя и его энергетические показатели в синхронном режиме ( т), созф), поскольку уменьшается потребляемый из сети намагничивающий ток. Однако, как было отмечена выше, с возрастанием е ухудшаются пусковые характеристики двигателя. Для каждого двигателя в зависимости от его мощности, полюсности и частоты питающего напряжения существует вполне определенная степень возбужденности, при которой обеспечивается наилучшее сочетание его пусковых и рабочих свойств. [1]
Степень возбужденности характеризует не только пусковые, но и рабочие свойства двигателя. С увеличением е возрастают перегрузочная способность двигателя и его энергетические показатели в синхронном режиме ( г), coscp), поскольку уменьшается потребляемый из сети намагничивающий ток. [2]
При моделировании синхронных машин с постоянными магнитами степень возбужденности магнита характеризуется произведением тока / м на взаимную индуктивность обмоток якоря и фиктивного тока магнита. Постоянные магниты заменяются эквивалентным безынерционным контуром без потерь, включенным на источник постоянного тока. [3]
Пои моделировании синхронных машин с постоянными магнитами степень возбужденности магнита характеризуется произведением тока / м на взаимную индуктивность обмоток якоря и фиктивного тока магнита. Постоянные магниты заменяются эквивалентным безынерционным контуром без потерь, включенным на источник постоянного тока. [4]
Какое влияние на пусковые и рабочие свойства оказывает степень возбужденности двигателя. [5]
Схема моАслириБапил ( см. рис. 15.4) позволяет исследовать влияние степени возбужденности СДПМ на его синхронизирующие свойства. Для этого следует лишь изменить начальные условия и входные напряжения, зависящие от ео. При нулевых начальных условиях ( ЕО - 0) получают модель синхронного реактивного двигателя. Моменты входа и выхода СРД определяют по изложенной методике. По данным опытов сравнивают синхронизирующие свойства СДПМ и СРД и строят зависимости МВЫх и МЕХ от ЕО для СДПМ. [6]
Эти зависимости устанавливают связь между основными параметрами схемы замещения магнитной цепи синхронного двигателя с радиально расположенными постоянными магнитами ( Gs и Ga) и степенью возбужденности двигателя е EJU, исходя из условия оптимального использования энергии постоянных магнитов. [7]
Уравнение ( 5 - 3) позволяет в общем виде исследовать изменение пусковых свойств двигателя при изменении его размеров, полюсно-сти и частоты питающего напряжения, а следовательно, решить задачу выбора оптимальных из условия пускового режима значений степени возбужденности двигателя еп. [8]
Наводимая полене постоянных магнитов в обмотке статора ЭДС Е0 характеризует степень возбужденности двигателя и в значительной мере определяет его пусковые, рабочие и синхронизирующие свойства. Для определения величины Е0 необходимо сообщить ротору испытуемого двигателя с помощью вспомогательного двигателя синхронную частоту вращения. [9]
Наводимая полем постоянных магнитов в обмотке статора ЭДС Е0 характеризует степень возбужденности двигателя и в значительной мере определяет его пусковые, рабочие и синхронизирующие свойства. [10]
Последние не повышают стабильности молекулы и вводятся только вследствие математического формализма метода [ там же, стр. Структуры, в которых все связи эффективные, суть невозбужденные структуры, а степень возбужденности структуры определяется числом имеющихся в ней неэффективных связей ( см. далее, стр. [11]
Однако с уменьшением мощности это различие становится менее значительным. Объясняется это тем, что для обеспечения надежного пуска СДПМ малой мощности выполняются с низкой степенью возбужденности. [12]
После возвращения электронов в полосу проводимости они могут или рекомбинировать ( переход 52 рис. 194), или претерпевать повторные локализации. Среднее число повторных локализаций, претерпеваемых электроном до его рекомбинации, зависит от природы фосфора и от степени возбужденности фосфора. При уменьшении возбуждения и освобождении многих уровней локализации вероятность повторных локализаций увеличивается, что является одной из причин замедления высвечивания фосфоров на далеких стадиях затухания. АТ, тепловой подъем локализованных электронов в полосу проводимости становится практически невозможным. Электроны должны оставаться в замороженном состоянии очень долго-многие часы, недели и больше. Если за это время фосфор не разряжается без излучения, то нагреванием фосфора или освещением инфракрасными лучами можно заставить электроны с глубоких уровней подняться в полосу проводимости. При этом возникает термолюминесценция при нагревании фосфора или оптическая вспышка при облучении фосфора длинноволновыми лучами. Полосы свечения фосфоров, излучаемые при участии очень глубоких уровней локализации, и есть горячие полосы. Они обнаруживаются в излучении только при высоких температурах. Возможны и безизлуча-тельные переходы с глубоких уровней локализации: при длительном хранении фосфоров величины аккумулированных световых сумм постепенно, хотя и медленно, уменьшаются. [13]
Поскольку номинальный момент синхронных микродвигателей определяется в основном моментом входа, целесообразно сравнивать рабочие свойства СРД и СДПМ при Мкат Мт. Однако с уменьшением мощности это различие становится менее значительным. Объясняется это тем, что для обеспечения надежного пуска СДПМ малой мощности выполняются с низкой степенью возбужденности. [14]
Еще более надежным и испытанным методом вычисления внутриатомных полей является метод Хартри. В этом случае при вычислении собственных функций отдельных электронов атома полагают, что на каждый из электронов действует потенциал, обусловленный ядром и всеми остальными электронами атома, распределенными в пространстве. Пренебрегают лишь обменными эффектами, обусловленными принципиальной неразличимостью электронов атома. Расчет ведется методом последовательных приближений. Сначала собственные функции электронов оценивают приближенно; например, их считают совпадающими с собственными функциями электронов водо-родоподобных атомов с экранированным зарядом ядра. Таким образом находят плотность заряда, распределенного в пространстве электронного облака, и вычисляют потенциал, обусловленный каждым электроном. После этого определяют собственные функции электронов атома, считая каждый из электронов движущимся в поле ядра и всех прочих электронов. Найденные таким образом, уточненные по сравнению с исходными, новые функции электронов атома служат основой для следующего этапа приближения. Этот процесс возобновляется несколько раз, так что окончательно получающиеся собственные функции индивидуальных электронов превосходят по точности функции, полученные любым другим приближенным методом, кроме метода Фока. Существенным достоинством описываемого метода является его применимость для вычисления собственных функций электронов независимо от степени возбужденности атома. [15]