Cтраница 1
Тяжелый стержень подвешен вертикально и защемлен так, что смещение во всех точках равно нулю. [1]
Тяжелый стержень длины 2а движется в вертикальной плоскости таким образом, что один его конец все время касается шероховатой вертикальной стены, а другой конец шероховатой горизонтальной плоскости. [2]
Тяжелый стержень АВ массы М подвешен в горизонтальном положении за концы А и В на двух невесомых нитях длиной а каждая. К точке А подвешена на невесомой нити длиной а частица С массы пг, такая же частица на такой же нити подвешена к точке В. Система совершает малые колебания в вертикальной плоскости около положения равновесия. [3]
Однородный гладкий тяжелый стержень длины 2 / ( см. рисунок), помещенный на неподвижный гладкий цилиндр радиуса R, может совершать движение в вертикальной плоскости. [4]
Однородный тонкий тяжелый стержень длины / висит на горизонтальной оси, проходящей через один из его концов. [5]
О 2.8.23. Тяжелый стержень согнут посередине под прямым углом и подвешен свободно за один из концов. Какой угол с вертикалью образует верхняя половина стержня. [6]
Исследуем устойчивость тяжелого стержня с учетом его собственного веса, пользуясь динамическим критерием, так как статические методы обычно не позволяют определять критические нагрузки для следящих систем. [7]
Рассмотрим устойчивость подвешенного длинного тяжелого стержня под действием собственного веса в результате передачи нагрузки на нижнюю опору. [8]
Так как рассматривается тяжелый стержень, то длина полуволны будет увеличиваться в направлении к устью. [9]
Верхний конец упругого однородного вертикально подвешенного тяжелого стержня жестко прикреплен к потолку свободно падающего лифта, который, достигнув скорости VQ, мгновенно останавливается. Поставить краевую задачу о продольных колебаниях этого стержня. [10]
Верхний конец упругого однородного вертикально подвешенного тяжелого стержня жестко прикреплен к потолку свободно падающего лифта, который, достигнув скорости v0, мгновенно останавливается. Поставить краевую задачу о продольных колебаниях этого стержня. [11]
Например, если рассматривается движение тяжелого стержня, концы которого скользят по двум неподвижным поверхностям S и S, то общая теорема применима к проекции движения на произвольную ось Ох. Но, проектируя внешние силы, необходимо брать также реакции обеих поверхностей S и S, и рассматриваемая сейчас теорема неприменима, если поверхности выбраны произвольно. [12]
Рассмотрим критические нагрузки для колонны, представленной как подвешенный длинный тяжелый стержень, находящийся под действием сжимающей нагрузки части собственного веса, передаваемого на нижнюю опору. [13]
Подобное выражение встречается в работе [38] при исследовании вынужденных колебаний тяжелого стержня. [14]
На низких частотах она совпадает со значением такого же слагаемого функции Грина однородного, но более тяжелого стержня. При приближении частоты к границе первой полосы пропускания G2 ( 0 / 0) стремится к бесконечности. Это резонанс решетки, при котором нагрузочные массы находятся в пучностях резонансной формы. Такие резонансы имеют место на всех правых границах полос пропускания. На левых границах а лга, наоборот, G2 ( OIO) 0 и вторая нормальная волна в решетке не возбуждается. [15]