Cтраница 1
Эквивалентный стержень принимается имеющим длину, равную высоте пружины в недеформированном состоянии. [1]
Эквивалентный стержень принимают имеющим длину, равную высоте пружины в недеформированном состоянии. [2]
Эквивалентный стержень принимаете: имеющим длину, равную высоте пру жины в недеформированном состояни. [3]
Основные характеристики эквивалентного стержня рассчитываются по формулам, приведенным ниже. [4]
На концах эквивалентного стержня ( у приводных станций) происходит суммирование падающих и отраженных волн, поэтому максимальные значения динамических усилий имеют место у приводов. [5]
Основные характеристики эквивалентного стержня рассчитывают по формулам, приведенным ниже. [6]
Обстоятельное обсуждение теории эквивалентного стержня дано П. Ф. Пап-ковичем во вводной статье к работе П. А. Соколова О напряжениях в сжатых пластинах после потери устойчивости. [7]
Очевидно, в таком случае нужно принять, что масса эквивалентного стержня т - тв и его коэффициент упругости k kB согласно формулам (7.4) и (7.43), а длина / равна длине навивки действующих витков пружины. [8]
Система ( 1) может быть исходной для получения уравнений малых колебаний эквивалентного стержня. Для этого необходимо перейти от системы координат. [9]
Установлено, что расчетная схема пружины как плоского кругового бруса и как системы с сосредоточенными массами витков дают близкие результаты. Расчетная схема пружины как эквивалентного стержня непригодна для изучения высокочастотных колебаний. [10]
Тогда / 2й есть длина эквивалентного стержня, образованного погруженной частью действительного стержня и ее зеркальным изображением. Очевидно, сопротивление R в реальной обстановке в два раза больше сопротивления R растеканию тока от эквивалентного стержня. [11]
Аналогичный расчет выполняют на действие поперечной силы, предварительно увеличив продольную жесткость поясов на 4 - 5 порядков. Вычисленная величина поперечного перемещения позволяет определить приведенную сдвиговую жесткость эквивалентного стержня. [12]
Тогда / 2й есть длина эквивалентного стержня, образованного погруженной частью действительного стержня и ее зеркальным изображением. Очевидно, сопротивление R в реальной обстановке в два раза больше сопротивления R растеканию тока от эквивалентного стержня. [13]
Усилие, передаваемое на опору трубопровода при изгибе компенсатора, равно усилию, необходимому для изгиба компенсатора. Теоретическое решение задачи определения этого усилия представляет определенные трудности, связанные с особенностями конструкции гибкого элемента и технологии его изготовления. В известных работах по этому вопросу в целях решения указанной задачи принимаются различные допущения. Так, например, в работе f 22 ] жесткость действительного сечения гибкого элемента принимается равной жесткости эквивалентного стержня, длина которого равна развернутой длине гибкого элемента. В работе [40] гофрированная труба, на которую действует сила, развертывается в окружном направлении и рассматривается как плоский гофрированный лист с шириной 2nR, равной длине окружности со средним радиусом R. Полученные на основе этих допущений расчетные формулы достаточно просты, однако применять их можно только для весьма - приближенных расчетов, так как расхождение с экспериментальными данными получается более чем в 3 раза. К недостаткам известных формул [22, 40] относится и то, что зависимость между перемещениями и усилиями сдвига приняты прямо пропорциональными, что еще больше увеличивает ошибку, особенно при больших перемещениях. [14]
Насколько известно автору, число работ, посвященных этой проблеме, весьма ограничено, хотя в инженерном конструировании стержневые системы а-нимают одно из ведущих мест. Предложенный им метод изучения колебаний основан на введении вместо реального стержня ему эквивалентного по динамическим характеристикам, но без отверстий с приведенной длиной. Данный подход аналогичен тому, который широко использовался ранее при исследовании колебаний ступенчатых валов. Однако следует отметить, что приведение стержня с отверстиями к эквивалентному стержню постоянного сечения существенно отличается от приведения ступенчатого вала. Эквивалентный стержень должен иметь постоянную жесткость по длине и ту же частоту, что и стержень с отверстиями. Определив длину эквивалент ного стержня, можно использовать традиционную формулу для нахождения собственных частот колебаний однородных стержней. [15]