Ограниченный стержень

Cтраница 1

Ограниченный стержень приведен в соприкосновение с полуограниченным стержнем, имеющим другие термические коэффициенты. Боковые поверхности стержней имеют тепловую изоляцию. [1]

Ограниченный стержень, концы которого находятся при фиксированных температурах. [2]

Ограниченный стержень 0х1 с начальной температурой f ( х) Теплообмен на концах отсутствует. [3]

Ограниченный стержень, концы которого находятся при фиксированных температурах. [4]

Ограниченный стержень О х I с начальной температурой f ( x) Теплообмен на концах отсутствует. [5]

Имеется ограниченный стержень длиной 2 R. [6]

Неограниченный и иолу ограниченный стержень. [7]

Экспериментальные кривые изменения массосодержания во времени.| Экспериментальные кривые изменения температуры во времени. [8]

Ьсли при нагревании ограниченного стержня ( или, что одно и то же, для неограниченной пластины, поверхности которой - имеют различные температуры) наблюдается односторонний характер экстремумов, абсолютная величина которых практически одинакова, то при охлаждении пластины, имеющей одинаковые поверхностные температуры ( § 4 - 2 а; 4 - 3 6), характер распределения потенциалов переноса несколько изменяется. [9]

При этом в соотношениях (2.1.1) для ограниченного стержня линейный размер L совпадает с его длиной, а с Ср или с С2 соответственно для продольных или крутильных колебаний. [10]

С находится из краевого условия для полу ограниченного стержня, нагреваемого по всей длине джоу левыми потерями, а с торца - дугой. [11]

Экспериментальные кривые изменения массосодержания во времени.| Экспериментальные кривые изменения температуры во времени. [12]

Экспериментальная проверка на кварцевом песке аналитических ре-шений для ограниченного стержня ( iKo 0), проведенная Е. И. Сизя-ковой, а также В. Н. Олейниковым и М. Ф. Казанским, подтвердила правильность математической модели тепло - и массопереноса. Вместе с тем сравнение экспериментальных кривых изменения массосодержа-ния и температуры ( рис. 4 - 18 и 4 - 19) с аналитическими ( рис. 4 - 16 и 4 - 17) показывает, что максимумы по сравнению с расчетными не являются столь острыми, во времени достигались значительно позже аналитических, а волна массосодержания глубже проникала внутрь материала. Нарастание температуры происходит более плавно, а стационарное распределение наступает значительно позже, чем по аналитическим кривым. Максимум массос одер-жа ния достигается значительно позже, так как во влажном теле часть влага, испарившись, уходит в более удаленные слои. Поэтому и волна маюсосодер-жания проникает более глубоко внутрь материала. [13]

Груз Q - Мд, двигающийся с постоянной скоростью VQ параллельно оси х, в момент времени t 0 в результате удара прилипает к свободному концу полу ограниченного стержня 0 х оо и продолжает двигаться вместе с ним. [14]

Из выражения ( 6 - 45) видно, что относительная температура зависит от теплофизических характеристик материалов стержней, времени действия изотермического источника на свободную поверхность и толщины ограниченного стержня. [15]

Страницы: 1 2