Изменение - параметр - течение
Cтраница 1
Изменение параметров течения в ударной волне в газе показано на рис. 5, где ударной волне соответствуют те части кривых, которые расположены в левой части рисунка. [1]
Изменения параметров течения в зоне реакции на участке HL не влияют на скорость распространения детонационной волны. Рассмотренную детонацию иногда называют псевдонедосжатой, так как по отношению к детонационной адиабате максимального энерговыделения она является детонацией Чепмена-Жуге. [2]
Определялись изменения параметров течения ( давления, температуры, удельного импульса), обусловленные неравновесной дезактивацией колебательных степеней свободы молекул, по отношению к параметрам течения при равновесном возбуждении колебательных степеней свободы. [3]
Точки регистрации изменения параметров течения во времени ( датчики) в расчете были размещены на различных уровнях по глубине канала: по 4 на каждом в трехмерной задаче и по 3 - в двумерной. Расположение датчиков осуществлено по образующим канала ОН и ГМ и вдоль оси канала ( см. схему на рис. 12.16 гл. [4]
Выполнение указанных свойств гарантирует изменение параметров течения только за счет физически-обоснованных слагаемых, например, изменение массы газа в объеме только за счет притоков газа через границы объема. Недостатком записи уравнения неразрывности в форме (2.236) является сложность построения консервативных разностных схем, обусловленная необходимостью доказательства для таких схем интегрального закона сохранения массы применительно к ячейкам разностной сетки. В связи с этим, даже при условии корректной записи (2.24), его разностные аналоги не могут обладать консервативностью. Данный тезис относится и к другим формам записи законов сохранения, приведенным в работах [7, 20] с использованием подобных искомых функций. [5]
Уравнения Навье-Стокса выполняются в широких диапазонах изменения параметров течения, представляющих интерес для гиперзвуковой аэродинамики. Однако это приближение может нарушаться, например, на больших высотах, где плотность невелика, и в потоках около небольших аппаратов. Размер слоя Кнудсена, в котором неверна модель сплошной среды, порядка нескольких длин свободного пробега. Газ у поверхности в этом случае не может описываться распределением Больцмана-Максвелла и, следовательно, не может быть использовано приближение Навье-Стокса. Для того чтобы распространить модель сплошной среды на режимы течения разреженного газа делается приближение, в котором предполагается, что газ не полностью релаксирует до условий на поверхности. Соответствующие условия, связывающие параметры на внешней границе слоя Кнудсена с условиями на поверхности, называются условиями скольжения. Модель скольжения позволяет расширить возможности применения подхода Навье-Стокса на большие высоты, где в общем случае необходимо использовать прямое численное моделирование методом Монте-Карло. На рис. 2.36 [127] даны рассчитанные числа Стантона в зависимости от числа Кнудсена, в том числе и с помощью уравнений Навье-Стокса с граничными условиями скольжения. Видно, что совпадение с результатами прямого численного моделирования улучшается, если использовать условия скольжения. [6]
Уравнения Навье-Стокса выполняются в широких диапазонах изменения параметров течения, представляющих интерес для гиперзвуковой аэродинамики. Однако это приближение может нарушаться, например, на больших высотах, где плотность невелика, и в потоках около небольших аппаратов. Размер слоя Кнудсена, в котором неверна модель сплошной среды, порядка нескольких длин свободного пробега. Газ у поверхности в этом случае не может описываться распределением Больцмана-Максвелла и, следовательно, не может быть использовано приближение Навье Стокса. Для того чтобы распространить модель сплошной среды на режимы течения разреженного газа делается приближение, в котором предполагается, что газ не полностью релаксирует до условий на поверхности. Соответствующие условия, связывающие параметры на внешней границе слоя Кнудсена с условиями на поверхности, называются условиями скольжения. Модель скольжения позволяет расширить возможности применения подхода Навье Стокса на большие высоты, где в общем случае необходимо использовать прямое численное моделирование методом Монте-Карло. На рис. 2.36 [127] даны рассчитанные числа Стантона в зависимости от числа Кнудсена, в том числе и с помощью уравнений Навье-Стокса с граничными условиями скольжения. Видно, что совпадение с результатами прямого численного моделирования улучшается, если использовать условия скольжения. [7]
При этом учитывались эффекты, связанные с изменением параметров течения по потоку, с устойчивой стратификацией жидкости и рабо-той сил сжатия. [8]
При этом учитывались эффекты, связанные с изменением параметров течения по потоку, с устойчивой стратификацией жидкости и работой сил сжатия. [9]
Уравнение ( 4 - 20) не содержит детального описания изменений параметров течения внутри контрольного объема. Во многих случаях, когда уравнение ( 4 - 20) применяется к течению вдоль некоторого канала ( трубы), изменения этих характеристик течения в пределах каждого отдельного поперечного сечения невелики, и в таких случаях удобно описать приближенно истинное распределение названных величин, предположив, что они распределены равномерно в пределах каждого поперечного сечения. [10]
С точки зрения микрореологии течение жидкости определяется структурными превращениями в ней при изменении параметров течения и внешних факторов. [11]
 |
Значения параметров C и л, входящих в соотношение, для воздуха. Рг 0 7. [12] |
В табл. 10.4.1 представлены значения эмпирических констант С3, т и п для воздуха в различных диапазонах изменения параметров течения Gr и Re при различных взаимных направлениях действия механизмов конвекции. [13]
Этого достаточно, если допустить, что радиус цилиндра г0 много меньше масштаба неоднородности в направлении, ортогональном плоскости ф 0, и что на расстоянии порядка г0 изменение параметров течения вдоль внешних линий тока несущественно. [14]
Найдена структура стационарных ударных волн умеренной интенсивности в жидкости с горячими твердыми частицами. Показано, что возможны как монотонные, так и осцилляционные режимы изменения параметров течения и отдельных фаз в зоне релаксации за передним фронтом волны сжатия. [15]
Страницы: 1 2