Термическая стойкость - материал
Cтраница 2
 |
Зависимость коэффициента.| Зависимость предела прочности при растяжении от темпера туры для АТМ-1.| Зависимость коэффициента линейного расширения от температуры для АТМ-1. [16] |
Коэффициент термического расширения находится в сложной зависимости от температуры. Характер этой зависимости показан на рис. 6.3. Приведены данные для температур до 170 С, так как более высокие температуры превышают предел термической стойкости материала. Детально механизм деформации АТМ-1 в интервале температур 130 - 170 С еще не выяснен - происходит ли простая деформация смолы или механическое разрушение связей. [17]
 |
Зависимость 4, / ( Bi, Fo. [18] |
Для процессов термообработки мелкодисперсных материалов в псевдоожиженном слое нередко существенной становится так называемая балансовая область задачи, когда общая скорость процесса сушки материала в псевдоожиженном слое лимитируется лишь количеством теплоты, подводимым к слою с псевдоожижающим сушильным агентом. Для частиц малого размера и сравнительно небольшой плотности ( или для полидисперсного материала, имеющего частицы малого размера, унос которых из псевдоожиженного слоя нежелателен) величина скорости уноса незначительна, и, если температура сушильного агента на входе в аппарат не может быть высокой из условия термической стойкости материала, то общее количество подводимой с сушильным агентом теплоты оказывается незначительным по сравнению с большой тепло-воспринимающей способностью мелких частиц. Создается такая ситуация, когда материал может поглощать большее количество теплоты и соответственно быстрее высушиваться, но незначительный подвод теплоты с сушильным агентом ограничивает общую скорость сушки. [19]
 |
Канал плазменного генератора электрической энергии для магнито-гидродинамического преобразования. [20] |
Если вся система такова, что тепло, потребляемое поглотителем, можно использовать для других целей, то эффективность преобразователя улучшается, если анод имеет достаточно высокую температуру, но не такую, при которой начинается тепловая эмиссия с анода, составляющая J / 4 или 1 / 5 тепловой эмиссии катода. Если отражаемое тепло может быть только отрицательным, температура анода выбирается из соображений оптимальной экономии поглощения тепла. В принципе на космическом корабле катод термоэлектронного преобразователя можно нагреть солнцем практически до температуры термической стойкости материала. Основная стоимость потребления и выделения тепла в этом случае определяется используемой площадью, высокая температура излучения может быть получена при малой площади излучения. Когда можно будет осуществить управляемое термоядерное деление, энергия, выделяемая при этом, будет использоваться как очень дешевый высокотемпературный источник, который стимулирует использование термоэлектронного преобразования. [21]
Страницы: 1 2