Положительный столб - разряд
Cтраница 4
Структура этого разряда неодинакова в разных частях. На положительный столб разряда приходится небольшое падение напряжения. Вследствие диффузии и рекомбинации количество носителей электричества в нем убывает. Однако в установившемся режиме восполнение убыли электронов и ионов происходит путем столкновений наиболее быстрых электронов с нейтральными частицами и ионизации последних. Основное падение напряжения в тлеющем разряде приходится на катодное пространство, поле в котором неравномерно. Как и в положительном столбе, ударная ионизация является здесь основным ионизирующим фактором. [46]
Поскольку положительный столб газового разряда содержит слабоионизованную плазму, то в ней происходят рассмотренные в предыдущих главах процессы. Исследование положительного столба разряда представляет физический интерес. С другой стороны, поскольку газовый разряд широко используется в прикладных целях, то изучение свойств положительного столба разряда имеет и практическое значение. [47]
В положительном столбе разряда логарифмические характеристики электронного тока на зонд имеют хорошо выраженную прямолинейную часть. В этих частях разряда распределение скоростей среди электронов максвелловское или близкое к нему. [48]
В положительном столбе разряда логарифмические характеристики электронного тока на зонд имеют хорошо выраженную прямолинейную часть. Это обычно истолковывается так: в этих частях разряда распределение скоростей среди электронов максвеллов-ское или близкое к нему. Из распределения потенциала можно судить, что здесь концентрация положительных ионов почти равна концентрации электронов. Поэтому метод зондовых характеристик здесь непри-ложим. [49]
В работе [51] с целью получения данных об электронной плот-кости было проведено исследование гелий-неонового разряда в цилиндрической трубке малого диаметра ( 2а1б мм) методом возмущений. Измерения в положительном столбе разряда [ 51 а ] дают возможность определить электронную плотность и среднюю энергию электронов в газоразрядной лазерной трубке как функцию тока разряда, диаметра трубки и давления газа. [50]
Задача 6.13. К газу добавлена легкоионизуемая присадка, плотность которой Nnp. Заряженные частицы в положительном столбе разряда образуются только в результате ионизации атомов присадки. [51]
А и 6s 6s S, - 6s 8p P, 1268 82 А лежат в шумановской области спектра, мало доступны и мало интенсивны. Эти данные приведены для двух различных плотностей ртутного пара: для положительного столба разряда низкого давления и для положительного столба разряда высокого давления. [52]
 |
Разрядные трубки с внешними электродами.| Схема высокочастотного генератора для возбуждения шариковой лампы. [53] |
Поэтому гейслеровская ( электродная) трубка во многих случаях оказалась вытесненной безэлектродными разрядными трубками, свечение которых возбуждается высокочастотным электромагнитным полем. Положительный столб высокочастотного разряда по своим спектральным характеристикам очень близок к положительному столбу разряда на постоянном токе. Для возбуждения свечения применяются радиочастотные генераторы, работающие на частотах 105 - 108 гц. Для газоразрядных трубок с инертными газами чаще всего применяется введение мощности через емкостную связь внешних электродов с ионизованным газом внутри трубки. [54]
Следующая за фарадеевым темным пространством часть разряда называется остовом разряда. В более или менее узких трубках остов разряда представляет собой столб ионизованного светящегося газа и называется положительным столбом разряда. [55]
Следующее затем темное катодное пространство сменяется отрицательным ( или тлеющим) свечением. За последним идет фарадеево темное пространство, переходящее в более или менее широкую область однородного1 свечения - положительный столб разряда. Перед самым анодом наблюдается узкая полоса более интенсивного свечения - анодное свечение и, наконец, непосредственно к аноду прилегает темное анодное пространство. Если измерять с помощью специально вводимого зонда разность потенциалов относительно катода, оказывается ( рис. 9, в), что у катода имеется резкий скачок потенциала, так называемое катодное падение потенциала, зависящее от рода газа и материала катода и достигающее 200 - 400 в. При этом из параллелизма, наблюдающегося между величиной катодного падения потенциала и работой выхода электронов из металла, следует вывод, что катодное падение связано с эмиссией электронов катодом. После катодного падения разность потенциалов проходит через минимум и в пределах положительного столба изменяется линейно с увеличением расстояния от катода. Перед анодом вновь наблюдается скачок потенциала, значительно меньший, чем у катода - это так называемое анодное падение потенциала. В соответствии со сказанным о распределении потенциала сила электрического поля ( рис. 9, б), измеряемая градиентом потенциала, наибольшая вблизи катода, затем резко спадает, достигая, по-видимому, небольшого отрицательного значения, и в пределах положительного столба остается постоянной. [56]
Фаталиева и др. к исследованию влияния магнитного поля на плазму, и в частности, к исследованию поведения положительного столба разряда в цилиндрической трубке в аксиально-симметричном магнитном поле. Наложение магнитного поля, искривляя пути электронов, влечет за собой увеличение числа соударений электронов с частицами газа и поэтому приводит к таким же изменениям режима разряда, как и увеличение давления газа. Указанными выше авторами установлено влияние магнитного поля на продольный и поперечный градиенты потенциала в положительном столбе и на возникновение анизотропии плазмы в отношении длины свободного пробега электронов. Установлено влияние аксиально-симметричного поля на распределение концентрации заряженных частиц в плазме; это приводит к возможности искусственно сужать область разряда и получать таким образом концентрированные источники положительных ионов, необходимые для некоторых целей. Установлено влияние магнитного поля на функцию распределения электронов плазмы по энергиям и на величину их средней энергии. [57]
А и 6s 6s S, - 6s 8p P, 1268 82 А лежат в шумановской области спектра, мало доступны и мало интенсивны. Эти данные приведены для двух различных плотностей ртутного пара: для положительного столба разряда низкого давления и для положительного столба разряда высокого давления. [58]
Условиями, благоприятствующими или не благоприятствующими тому или иному элементарному процессу, определяется его значимость для излучения разряда и, в конечном итоге, тот или иной характер спектра разряда, то или иное распределение интенсивности отдельных линий. Приведем сводку обширного литературного материала по излучению резонансных и нерезонансных линий и по другим видам рассеяния энергии в положительном столбе разряда, как ее дает Б. Н. Клярфельд в своих обстоятельных работах по изучению положительного столба ( [1027], стр. [59]
Страницы: 1 2 3 4