Cтраница 1
Столкновения отраженных молекул между собой не меняют порядка плотности и скорости отраженных молекул. [1]
Изменение приносимых на пластинку энергии и импульса, обусловленное столкновением отраженных молекул между собой, мало ввиду малой их скорости. [2]
Kn / М 1, то течение может быть рассмотрено точно так же, как и в случае 1.1. Однако в рассматриваемом случае число столкновений отраженных молекул между собой в М раз больше числа столкновений с молекулами набегающего потока. Поэтому приносимый на пластинку импульс в результате столкновений отраженных молекул между собой имеет тот же порядок, что и импульс, приносимый в результате столкновений отраженных и набегающих молекул. В то же время энергия, приносимая в результате отраженно-отраженных столкновений, в М раз меньше энергии, приносимой о результате столкновений отраженных молекул с набегающими. [3]
Kn / М 1, то течение может быть рассмотрено точно так же, как и в случае 1.1. Однако в рассматриваемом случае число столкновений отраженных молекул между собой в М раз больше числа столкновений с молекулами набегающего потока. Поэтому приносимый на пластинку импульс в результате столкновений отраженных молекул между собой имеет тот же порядок, что и импульс, приносимый в результате столкновений отраженных и набегающих молекул. В то же время энергия, приносимая в результате отраженно-отраженных столкновений, в М раз меньше энергии, приносимой о результате столкновений отраженных молекул с набегающими. [4]
Рассмотрим поверхность F с температурой Тст, движущуюся в макроскопически однородном покоящемся газе, имеющем бесконечную протяженность, и определим перенос энергии поступательного-движения свободными молекулами газа с температурой Тг к поверхности и от поверхности. В соответствии с вышеизложенным принимается, что длина свободного пробега молекул газа намного больше, чем размеры поверхности, и что распределение скоростей подчиняется закону Максвелла. Столкновения падающих и отраженных молекул между собой очень редки и не влияют на закон распределения. [5]
Поверхность движется в макроскопически однородном покоящемся газе, имеющем бесконечную протяженность и длину свободного пробега, много большую, чем размеры поверхности. Как и в приведенных выше случаях, будем предполагать, что движение молекул газа подчиняется закону Максвелла. Столкновения падающих и отраженных молекул столь несущественны, что они не могут изменить закон распределения скоростей молекул. [6]
Чаще всего под теорией первых столкновений понимают теорию, в которой учитываются лишь столкновения между набегающими и отраженными молекулами. Выше показано, что в пространственном случае учет лишь первых столкновений достаточен для получения поправки порядка е па теле. Однако в общем случае необходимо учитывать как столкновения отраженных молекул с набегающими, так и столкновения молекул обеих групп между собой. По мере увеличения чисел Маха набегающего потока роль двух последних видов столкновений уменьшается. В предельном случае гипертермического течения ( Моо) столкновения набегающих молекул отсутствуют. Если при этом скорости отраженных молекул много меньше скорости набегающих молекул, то импульс и энергия, приносимые на тело в результате столкновения отраженных молекул между собой, малы по сравнению с импульсом и энергией, приносимыми на тело в результате столкновения отраженных молекул с набегающими. [7]
Kn / М 1, то течение может быть рассмотрено точно так же, как и в случае 1.1. Однако в рассматриваемом случае число столкновений отраженных молекул между собой в М раз больше числа столкновений с молекулами набегающего потока. Поэтому приносимый на пластинку импульс в результате столкновений отраженных молекул между собой имеет тот же порядок, что и импульс, приносимый в результате столкновений отраженных и набегающих молекул. В то же время энергия, приносимая в результате отраженно-отраженных столкновений, в М раз меньше энергии, приносимой о результате столкновений отраженных молекул с набегающими. [8]
Чаще всего под теорией первых столкновений понимают теорию, в которой учитываются лишь столкновения между набегающими и отраженными молекулами. Выше показано, что в пространственном случае учет лишь первых столкновений достаточен для получения поправки порядка е па теле. Однако в общем случае необходимо учитывать как столкновения отраженных молекул с набегающими, так и столкновения молекул обеих групп между собой. По мере увеличения чисел Маха набегающего потока роль двух последних видов столкновений уменьшается. В предельном случае гипертермического течения ( Моо) столкновения набегающих молекул отсутствуют. Если при этом скорости отраженных молекул много меньше скорости набегающих молекул, то импульс и энергия, приносимые на тело в результате столкновения отраженных молекул между собой, малы по сравнению с импульсом и энергией, приносимыми на тело в результате столкновения отраженных молекул с набегающими. [9]
Чаще всего под теорией первых столкновений понимают теорию, в которой учитываются лишь столкновения между набегающими и отраженными молекулами. Выше показано, что в пространственном случае учет лишь первых столкновений достаточен для получения поправки порядка е па теле. Однако в общем случае необходимо учитывать как столкновения отраженных молекул с набегающими, так и столкновения молекул обеих групп между собой. По мере увеличения чисел Маха набегающего потока роль двух последних видов столкновений уменьшается. В предельном случае гипертермического течения ( Моо) столкновения набегающих молекул отсутствуют. Если при этом скорости отраженных молекул много меньше скорости набегающих молекул, то импульс и энергия, приносимые на тело в результате столкновения отраженных молекул между собой, малы по сравнению с импульсом и энергией, приносимыми на тело в результате столкновения отраженных молекул с набегающими. [10]