Cтраница 3
Для объяснения этих результатов он выдвинул гипотезу, согласно которой при столкновении нейтрона с ядром урана последнее может распасться на два осколка, представляющих собой два радиоактивных атома. Среди различных возможных осколков некоторые должны быть легче лантана, другие - легче бария. [31]
Переходя к рассмотрению диффузионного приближения, заметим предварительно, что после большого числа столкновений нейтрона с ядрами, которое требуется для того, чтобы энергия нейтрона стала малой по сравнению с начальной энергией Е0, практически исчезает корреляция между векторами г и р; иными словами, все значения угла между векторами г и Q становятся с большой степенью точности равновероятными. [32]
Переходя к рассмотрению диффузионного приближения, заметим предварительно, что после большого числа столкновений нейтрона с ядрами, которое требуется для того, чтобы энергия нейтрона стала малой по сравнению с начальной энергией Е0, практически исчезает корреляция между векторами г и р; иными словами, все значения угла между векторами г и Q становятся с большой степенью точности равновероятными. Функция распределения, или, что то же самое, функция ( г, Q, и, f), не будет при этом сильно зависеть от направления движения нейтрона; поэтому исходным является предположение о возможности сохранения в разложении функции распределения в ряд по шаровым функциям двух первых членов. [33]
Важность такого рода флуктуации подтверждается огромным числом ядерных реакций, в которых, например, столкновение нейтрона с ядром приводит к поглощению нейтрона и переходу ядра в возбужденное состояние. Такой захват не мог бы произойти, если бы нейтрон двигался в ядре так, как это предполагает оболочечная модель. Действительно, независимость движущихся частиц эквивалентна относительной прозрачности ядра. Он указал, что для нуклонов, расположенных в глубине потенциальной ямы, флуктуации энергии совершенно несущественны. Это объясняется тем, что ядро - чрезвычайно сильно вырожденная система, в которой все низшие состояния заняты и большая часть переходов при взаимодействии двух нуклонов запрещена принципом Паули. Таким образом, резкие колебания потенциала практически не сказываются на большинстве нуклонов. [34]
Любое вещество не является полностью прозрачным для нейтронов: при достаточно большой толщине слоя вещества обязательно произойдет столкновение нейтрона с ядром элемента. При этом нейтрон либо захватится ядром, либо упруго столкнется с ним. В первом случае нейтрон безвозвратно теряется и поэтому не дает сведений о составе пробы. При упругом столкновении с ядром нейтрон отдает часть своей энергии ядру и, изменив направление, продолжает движение по новой траектории до следующего столкновения. [35]
Для регистрации нейтронов при прохождении их через газ используются вторичные эффекты, а именно ядра отдачи, возникающие при столкновении нейтрона с легким ядром. Ядра отдачи ионизируют атомы газа, и в электрической схеме прибора также появляется импульс тока. Кроме того, для регистрации нейтронов используются ядерные реакции с нейтронами, в результате которых образуются заряженные частицы, также вызывающие ионизацию газа. На этом принципе работают борные счетчики, заполненные фтористым бором. [36]
Для элементов среды, окружающей источник нейтронов, наибольшая потеря энергии, в среднем равная половине начальной, происходит при столкновении нейтрона с ядром атома водорода. Это объясняется практическим равенством масс нейтрона и ядра атома водорода. Поэтому замедляющая способность среды определяется в основном ее водородосодержанием. С увеличением водородо-содержания уменьшается число соударений, после которых нейтрон становится тепловым, длина замедления также уменьшается. [37]
Для элементов среды, окружающей источник нейтронов, наибольшая потеря энергии, в среднем равная половине начальной, происходит при столкновении нейтрона с ядром атома водорода. Это объясняется практическим равенстштм Taratf ЯСйтрона и ядра атома водорода. [38]
Уменьшение скорости нейтронов легче всего достигается пропусканием их через богатые водородом материалы ( парафин, воду), так как при столкновении нейтрона с протоном, вследствие практического равенства их массы, энергия их распределяется в среднем поровну. Для быстрых нейтронов это приводит к уменьшению их скорости в среднем в два раза при каждом столкновении. [39]
Эти выражения справедливы лишь в случаях, когда ширину резонанса можно считать малой величиной по сравнению со средней потерей энергии на одно столкновение нейтрона с атомом замедлителя при энергиях, близких к резонансу. Более точные методы показывают, что эквивалентные соотношения можно применять [2] с успехом весьма широко. [40]
Это спектроскопия ЯМР, ЭПР, ИК, КР, микроволновая, измерение дипольннх моментов, газовая электронография, поглощение ультразвука, столкновение нейтронов. Наиболее точные данные обеспечивают, видимо, колебательные спектры. [41]
Ограничиваясь только такими столкновениями, в результате которых нуклоны переходят в триплетные состояния 2, мы можем также определить спектр у-квантов, испускаемых при столкновениях нейтронов с протонами, вблизи верхней границы, этого спектра. Действительно, при испускании у-квантов с энергией, близкой к максимально возможной, в матричном элементе перехода будет играть роль только / S-волна нуклонов конечного состояния. Это обусловливается тем, что волновая функция исходного состояния нуклонов с высокой энергией очень сильно осциллирует, и поэтому в матричном элементе перехода существенна область очень малых расстояний, в которую вносит вклад только 5-волна конечного состояния. [42]
Это изменение обозначено через Avm. Столкновения нейтрона с нейтроном и протона с протоном в ( 7) не учитываются; последнее - в силу квадру-польности соответствующего излучения, интенсивность которого в рассматриваемой нерелятивистской области значительно меньше дипольного. [43]
При замедлении следует учитывать те же факторы, которые имеют значение при отражении нейтронов. Каждое столкновение нейтрона с ядром отражателя вызывает потерю энергии нейтрона. Таким образом, нейтрон, который возвращается в делящуюся систему, по своей энергии приближается к тепловому, имеющему энергию 0 025 эв, и, следовательно, вероятность того, что он вызовет деление, будет больше. [44]
Кинетическая энергия которых близка к средней кинетической энергии теплового движения атомов. При столкновении нейтронов с атомом последнему передается тем больше энергии, чем меньше его масса. [45]