Столкновение - нуклон
Cтраница 2
В настоящее время в результате различных исследований выявлен целый ряд общих характеристик актов множественной генерации частиц при столкновении нуклона с нуклоном или ядром атмосферы. [16]
Если же рассматривать возбужденное ядро, энергия возбуждения которого больше средней энергии связи нуклона в ядре, то столкновения нуклонов внутри такого ядра становятся возможными, так как появляются свободные выше и ниже расположенные уровни и нуклоны могут переходить из одного состояния в другое. [17]
Эта теория получила дальнейшее развитие в работах Зарецкого, Ломоносова и др. [77.2, 80.2 81.2], в которых рассмотрено переходное рождение пионов при столкновении быстрых нуклонов с ядерной материей и вынужденное переходное излучение и поглощение. [18]
Проблема рассеяния нуклонов очень обширна и включает в себя столь различные явления, как например рассеяние медленных тепловых нейтронов в водороде и столкновение быстрых нуклонов, вплоть до самых высоких энергий, когда наряду с упругим рассеянием возникают мощные неупругие процессы, в которых рождаются я-мезоны или другие новые частицы. [19]
По аналогии с (77.5) рождения пары протон - антипротон ( р - р) или нейтрон - антинейтрон ( п - п) можно было ожидать при столкновении нуклонов достаточно большой энергии. [20]
По аналогии с (56.5) рождения пары протон - антипротон ( р - р) или нейтрон - антинейтрон ( п - п) можно было ожидать при столкновении нуклонов достаточно большой энергии. [21]
Однако рассеяние заряженных частиц на электронах атомной оболочки часто сопровождается ионизацией атомов, приводит к потерям энергии и торможению частицы. При столкновении нуклонов или я-мезонов с нуклонами, как увидим ниже ( гл. IX), возможно рождение новых частиц, изменение структуры и состояния сталкивающихся частиц. Такие процессы называются неупругим рассеянием или неупругими столкновениями. [22]
Энергия влетевшей в ядро частицы быстро распределяется между нуклонами составного ядра, в результате чего оно оказывается в возбужденном состоянии. При столкновении нуклонов составного ядра один из нуклонов ( или их комбинация, например дейтрон - ядро тяжелого изотопа водорода - дейтерия, содержащее один протон и один нейтрон) или а-частица может получить энергию, достаточную для вылета из ядра. [23]
 |
Энергия связи на один нуклон для ядер, встречающихся в природе. [24] |
Данные, полученные из экспериментов по столкновению нуклонов с ядрами, и изучение радиоактивных распадов указывают на то, что ядра имеют почти одну и ту же плотность. Эти данные совместно с данными по распределению электрического заряда в ядрах позволяют сделать вывод, что отклонение ядер от сферической формы достигает лишь нескольких процентов. [25]
Рассматриваются эффективные сечения обменных столкновений быстрых нуклонов с дейтронами. При рассмотрении используются экспериментальные данные о столкновениях свободных нуклонов. Показывается, что влияние связи частиц в дейтроне и применение принципа Паули дают возможность экспериментально установить спиновую Зависимость обменных сил при сопоставлении сечений обменных столкновений нуклонов с дейтронами и со свободными нуклонами. [26]
Анализ этого последнего процесса следует проводить аналогично анализу ре к-ции я TV - я я TV, рассматривая относительное движение Г - мезонов, с одной стороны, и движение их центра тяжести относительно нуклона, с другой. Рождение / f - мезонов при столкновении нуклонов N N - N Л ( S) К описывается при больших I диаграммой 22, аналогичной диаграмме 10, описывающей рождение я-мезоногв. [27]
Если нуклону сообщить энергию, эквивалентную массе я-мезона, то виртуальный я-мезон может стать реальным. Необходимая энергия может быть сообщена при столкновении достаточно ускоренных нуклонов ( или ядер) либо при поглощении нуклоном Y-кванта. [29]
Это приводит к тому, что при столкновении нуклонов друг с другом или с ядрами амплитуда рассеянной волны оказывается различной для различных ориентации спина рассеянных частиц: возникает спиновая поляризация. Первоначальные частицы обычно неполяризованы. Поэтому исходное состояние является обычно не чистым, а смешанным: оно представляет собою набор состояний с различными ориентациями спинов, причем каждая ориентация имеет свою вероятность Ра. Такой пучок более целесообразно описывать матрицей плотности Q ( см. § 45), нежели волновой функцией. [30]
Страницы: 1 2 3 4