Cтраница 1
Столкновение заряженных частиц с ионнозвуко-выми волнами имеет такую же зависимость от скорости, как и обычные кулоновские столкновения. [1]
Столкновения заряженных частиц с неоднородностями магнитного поля во многом аналогичны соударениям частиц друг с другом. Когда частица проходит через мелкомасштабную неоднородность магнитного поля, ее ведущий центр смещается. Этот вопрос был рассмотрен в разд. Практически размеры неоднородности вдоль силовых линий всегда ограничены. [2]
Что касается столкновений заряженных частиц с нейтральными и нейтральных друг с другом, то для грубых оценок сталкивающиеся частицы можно представлять твердыми гладкими шарами с радиусом порядка 10 - 8 см. Если частота столкновений заряженных частиц друг с другом много больше частоты столкновений с нейтральными частицами, то плазму можно считать полностью ионизованной, так как нейтральные частицы слабо влияют на движение электронов и ионов. Движение заряженных частиц в этом случае определяется самосогласованными электрическими и магнитными полями и может описываться кинетическими уравнениями для функции распределения электронов и ионов по скоростям. Если же температура плазмы достаточно велика, может оказаться, что время жизни плазмы в системе много меньше времени между столкновениями заряженных частиц. [3]
Хотя интеграл столкновений заряженных частиц, учитывающий динамическую поляризацию плазмы, позволяет рассмотреть влияние плазменных колебаний на релаксацию распределений частиц и на процессы переноса в плазме, однако такое рассмотрение остается все еще сравнительно ограниченным. Именно, при этом полностью выпадает из поля зрения вопрос о временнбй зависимости колебаний, которые, как известно из теории колебаний плазмы, могут затухать во времени или нарастать, если плазма неустойчива. Последний случай представляет особый интерес, поскольку благодаря развитию неустойчивости интенсивность колебаний может стать весьма большой, а поэтому плазменные колебания могут существенно изменить закономерности релаксации частиц. Ниже мы ограничимся именно таким случаем неустойчивой плазмы, в которой могут раскачиваться колебания с инкрементом, значительно меньгаим частоты. [4]
Протекает при столкновении заряженной частицы с нейтральной. По электроны способны ионизировать не. [5]
Излучение, возникающее при столкновении заряженных частиц, называют тормозным, а при ускорении под действием магнитного поля - магнитотормозным или ( для релятивистских частиц) синхротронным. [6]
При облучении реагирующих веществ сначала происходит столкновение заряженных частиц с молекулами веществ с образованием нестабильных активированных молекул; последние распадаются на атомы или взаимодействуют с невозбужденными молекулами, образуя ионы и свободные радикалы, которые, взаимодействуя друг с другом или с непревращенными молекулами, образуют конечные продукты. [7]
Основным фактом в образовании полярной группы является столкновение заряженной частицы с реакционноспо-собным участком. При таком столкновении вероятность образования полярных групп принимается равной К. [8]
Такое положение обусловлено тем, что сечение столкновений заряженных частиц быстро падает с ростом их относительной скорости. [9]
Такое положение обусловлено тем, что сечение столкновений заряженных частиц быстро падает с ростом их относительной скорости. [10]
Поэтому, строго говоря, надо брать интегралы столкновений заряженных частиц друг с другом в форме Леннарда-Балеску, а не Ландау. Такой подход использовался в [57]; применяя метод Чепмена-Энскога, автор получил формулы для коэффициентов переноса. При этом оказалось, что результаты обычной теории весьма точны ( для типичных плазм поправки составляют около 5 %), причем величины коэффициентов переноса, вычисленные с учетом коллективных эффектов, оказываются меньше, чем без учета. Это вполне естественно, поскольку различные шумы и колебания в плазме способствуют установлению равновесия. [11]
Дебаевская длина представляет собой эффективный свободный пробег между столкновениями заряженных частиц, обусловленными дально-действующими ( или кулоновскими) силами. Она определяется по формуле RD VkT / Snnee2, где k - постоянная Больцмана, Т - температура в р К, пе - плотность электронов, е - заряд электрона. [12]
Напомним, что большие изменения поперечного импульса возможны при столкновениях заряженных частиц с прицельными параметрами, меньшими чем 1 / х, а такие столкновения не связаны с коллективными возбуждениями плазмы. [13]
В объеме не происходит элементарных объемных процессов, так как нет столкновений заряженных частиц с нейтральными. [14]
Прежде чем говорить об основных результатах, к которым приводит теория столкновений заряженных частиц, нужно обратить внимание на одно существенное обстоятельство. В плазме есть заряженные частицы двух сортов - электроны и ионы, и поэтому следует говорить о трех различных видах электростатического взаимодействия: электронов с ионами, электронов с электронами и ионов с ионами. [15]