Cтраница 2
Деление ядер урана или плутония происходит в результате столкновения ядра изотопа с нейтроном, которым при этом захватывается ядром. При столкновении ядро делится на части и само становится источником образования новых нейтронов. В каждом акте деления число возникающих нейтронов превосходит число поглощаемых, что приводит к образованию цепной самоподдерживающейся реакции. Новые нейтроны обладают высокой начальной скоростью, большой кинетической энергией и носят название быстрых нейтронов. [16]
Существуют строгие доказательства закона сохранения количества движения при столкновении ядер. [17]
На ускорителе Объединенного ин-та ядерных исследований в Дубне впервые осуществлено столкновение релятивистских ядер. Успешно идет синтез трансурановых элементов. [18]
При этом плазма должна быть и довольно плотной, чтобы количество столкновений ядер было большим. [19]
Измерение ионизационного тока в трех указанных газах позволяет получить сведения о соотношении между эффективными сечениями столкновения ядер с нейтроном. Будем считать, что упругое столкновение с ядром нейтрона, обладающего зарядом 0 и массой 1, подобно столкновению двух шаров, имеющих размеры одного порядка с диаметром ядра. Это довольно упрощенное допущение может оказаться частично справедливым, так как взаимодействие между частицами проявляется лишь на очень малом расстоянии их друг от друга. Эффективное сечение столкновения положим равным к ( гп - - г) 2, где гп и / обозначают эффективные радиусы нейтрона и рассматриваемого ядра. Ионизационный ток /, обусловленный проникающей частью излучения, пропорционален числу ядер, содержащихся в камере, эффективному сечению s и средней ионизации, создаваемой ядром, выбитым в этом газе. Эта средняя ионизация соответствует различным углам столкновения нейтрона с ядром; она пропорциональна ионизации i, соответствующей максимальной энергии, какую может приобрести ядро при прямом ударе. Величины / и п известны и можно вычислить г, исходя из энергии, необходимой для создания пары ионов в газе. [20]
При этом сечение рождения позитронов имеет почти ту же величину, что и в случае столкновения голых ядер. Таким образом, для постановки эксперимента по наблюдению рождения позитронов достаточно обеспечить столкновение пучка голых ядер урана с урановой мишенью. [21]
Величина кулоновского барьера пропорциональна произведению ZjZg атомных номеров сталкивающихся ядер, так что из реакций столкновения заряженных ядер могут быть перспективны в смысле практической осуществимости только реакции на самых легких ядрах. [22]
Величина кулоновского барьера пропорциональна произведению ZiZa атомных номеров сталкивающихся ядер, так что из реакций столкновения заряженных ядер могут быть перспективны в смысле практической осуществимости только реакции на самых легких ядрах. [23]
Я хочу, чтобы вы были здесь и мы обсудили бы некоторые мои данные по столкновению ядер. Мне думается, я получил кое-какие поразительные результаты, но это будет тяжким и долгим делом - раздобыться надежными доказательствами моих выводов. [24]
Кроме того, благоприятную роль для протекания термоядерных реакций играет то обстоятельство, что с повышением температуры интенсивнее происходят столкновения ядер, находящихся на хвосте максвел лове кого распределения, что способствует проникновению ядер друг в друга сквозь куло-новский потенциальный барьер. [25]
В этой главе сначала дается обзор ( в разделах от А до В) различных процессов, которые могут происходить при столкновении ядра с другой частицей, а затем ( в разделах от Д до 3) - краткий очерк теоретических представлений, оказавшихся полезными при интерпретации экспериментов с ядерными реакциями. [26]
Так, молекулы водорода и молекулы иода имеют, как известно, вандерваальсовы радиусы, приблизительно равные 1 0 и 2 1 А соответственно; таким образом, при обычном столкновении ядра атомов водорода и иода сближаются приблизительно лишь на расстояние 3 1 А. Но в йодистом водороде расстояние Н - I составляет 1 62 А; значит, чтобы происходила реакция Н2 - г h 2HI, ядра этих элементов должны сблизиться примерно до такого расстояния. Это происходит только при столкновении молекул Н2 и молекул 12, движущихся с большой скоростью навстречу одна другой. В данном случае энергией активации является кинетическая энергия быстродвижущихся молекул. [27]
Численный подсчет показывает, что для реакции ( 2), обладающей большим сечением, в 1 л сравнительно редкой плазмы с плотностью nl и2 1014 см 3, нагретой до темп-ры 10.0 К, ежесекундно должно возникать около 1010 нейтронов. При столкновении ядер из этой выделенной группы с легкими ядрами основной массы плазмы, к-рые в этом случае играют роль мишени, бомбардируемой пучком быстрых частиц, также должно наблюдаться нейтронное испускание. Арцимо-ЕИЧСМ, А. М. Андриановым, Е. И. Доброхотовым, С. Ю. Лукьяновым, И. М. Подгорным, В. И. Сшгацы-ным н Н. В. Филипповым [1], при исследовании линейных сильноточных импульсных разрядов в дейтерии носит именно такой, нетермоядериый характер. Нейтронное испускание в сходных условиях было обнаружено примерно в те же годы амер. Полной и строгой теории, объясняющей возникновение группы быстрых частиц в изучаемых условиях, пока но существует. Несомненно только, что ускорение дейтронов ( или ядер трития) происходит в кратковременных электрич. [28]
В этом состоянии плазма содержит смесь положительно заряженных атомных ядер н отрицательно заряженных электронов. Обратное образование нейтральных атомов при столкновении ядер и электронов при этих температурах имеет весьма малую вероятность. [29]
В своем докладе на 1 - й всесоюзной ядерной конференции Жолио изложил опыты, произведенные им с Ирен Кюри по расщеплению алюминия альфа-лучами. При этом расщеплении из образовавшегося от столкновения ядра вылетают протоны ( ядра водорода), оставляя ядро кремния. Но супруги Жолио подметили, что, кроме того, вылетают нейтроны и позитроны. [30]