Упругое столкновение

Cтраница 2

Число упругих столкновений в единицу времени [271, 1223], Пользуясь понятием дифференциального поперечного сечения, нетрудно найти число столкновений в единице объема в единицу времени, которые приводят к отклонениям молекул А2 на угол, лежащий в пределах от б до & Й, если компоненты скоростей сталкивающихся молекул А. Обозначим число молекул AI в единице объема, имеющих скорости в указанных интервалах, через dn: и соответствующее число молекул Л2 - через dnz. Интересующее нас число ( dZ) столкновений мы, очевидно, найдем, если число ударов в 1 сек. [16]

Сечения упругого столкновения для электрона и иона с частицей газа одного порядка. [17]

Для упругих столкновений кинетическое ур-ние Больцмана ( 4 - 148) существенно упрощается в приближении времени релаксации. [18]

Для менее упругих столкновений с мономером рекомбинация более вероятна, чем для более упругих. [19]

При упругих столкновениях кинетическая энергия электронов практически не меняется, так как масса электрона много меньше массы атома ртути. В этих условиях число электронов, достигающих анода, монотонно увеличивается с ростом напряжения. Когда ускоряющее напряжение достигает значения 4 9 В, столкновения электронов с атомами становятся неупругими. Внутренняя энергия атомов скачком увеличивается, а электрон в результате соударения теряет почти всю свою кинетическую энергию. [20]

При упругих столкновениях сохраняются импульс и энергия поступательного движения частиц. При упругом рассеянии на атомах энергия электронов почти не меняется. Этот факт является прямым следствием сильного различия между массами электрона и любой другой частицы. [21]

Изменения векторов относительных скоростей электрона v и иона V в системе центра масс при рассеянии. [22]

При упругом столкновении абсолютная величина относительной скорости не меняется, а направление изменяется на угол Хц. [23]

График зависимости силы от расстояния между двумя взаимодействующими массами. Заштрихованная площадь выражает работу, необходимую для того, чтобы сблизить массы до расстояния s. Она равна потенциальной энергии масс на этом расстоянии.| Упругое взаимодействие между телами Л и В. Если взять достаточно малый промежуток времени А /, то сила, действующая на каждое тело, может считаться практически постоянной, так что работа, совершенная этой силой, равна произведению этой силы на составляющую смещения по направлению силы. Эта работа равна потенциальной энергии, отданной силовым полем и принятой телом в виде кинетической энергии. [24]

При упругих столкновениях потенциальная энергия зависит только от расстояния s между массами А и В. Она равна работе, которую необходимо произвести для того, чтобы сблизить тела для этого расстояния. На рис. 24.9 эта работа изображена заштрихованной площадью под кривой сила - расстояние. [25]

При упругом столкновении налетающая частица не может передать атому всю свою энергию из-за эффекта отдачи. [26]

При упругих столкновениях заряженные частицы, в том числе и электроны, могут отклоняться от первоначального направления ( рассеяние) под влиянием электростатического ноля ядер атомов, входящих в состав вещества среды. Рассеяние преобладает над другими механизмами взаимодействия заряженных частиц с веществом среды при низких энергиях электронов и у веществ, состоящих из атомов с большими атомными номерами. [27]

При упругом столкновении двух частиц ( при котором внутреннее состояние частиц не меняется) имеют место законы сохранения импульса и энергии. [28]

Вращательный спектр.| Квантовомеханическое объяснение возникновения спектров комбинационного рассеяния. [29]

При упругом столкновении энергия кванта Av не изменяется, изменяется только направление его движения - это релеевское рассеяние. [30]

Страницы: 1 2 3 4