Неупругое столкновение - электрон
Cтраница 1
Неупругие столкновения электронов с атомами могут вызывать их ионизацию, в результате чего возникают характеристические рентгеновские лучи. Характеристическое рентгеновское излучение является следствием отрыва электронов с К -, L - и Af-оболочек атома с последующим возвращением атома из возбужденного состояния в нормальное путем перехода внешних электронов на вакантные места внутренних оболочек. В силу этого длины излучаемых волн для каждого химического элемента имеют строго определенные значения. Основное назначение МРА - качественное и количественное определение химического состава приповерхностных слоев. Локальность анализа по объему составляет несколько кубических микрометров. [1]
 |
Сечения возбуждения атома водорода электронным ударом.| Сечения возбуждения 2р - состояния водородоподобных ионрв. Т / Тп - отношение кинетической энергии к пороговой. [2] |
Неупругие столкновения электронов с ионами отличаются конечной величиной сечения в пороге вследствие дополнительного ускорения электрона полем иона. [3]
Для неупругих столкновений электронов с атомами развиты различные методы, позволяющие с достаточной точностью определять зависимость о от скорости электронов с помощью вычислит, машин. [4]
 |
Зависимость силы тока от напряжения в опытах Франка и Герц а. [5] |
При неупругом столкновении электрона с атомом ртути он теряет всю или часть своей энергии, возбуждая своим ударом атом ртути. Потеряв в результате этого свою скорость, он останавливается встречным полем, наложенным между сеткой и анодом, и не может достигнуть анода. [6]
При неупругих столкновениях электронов с ядрами может происходить либо излучение, либо возбуждение ядер с соответствующей потерей кинетической энергии электронами. Однако для энергий электронов, с которыми мы сталкиваемся в практике, эти эффекты не имеют существенного значения. Наконец, электроны, проходя через вещество, могут претерпевать упругие столкновения с ядрами. [7]
 |
Зависимость тока от напряжения в опытах Франка и Герца. [8] |
При неупругом столкновении электрона с атомом ртути в промежутке между / ( и G он теряет всю или часть своей энергии, которая идет на возбуждение атома ртути. Потеряв в результате этого свою скорость, электрон останавливается встречным полем, наложенным между сеткой и анодом, и не может достигнуть анода. [9]
Поскольку при неупругих столкновениях электрона с атомом в основном передается энергия порядка температуры электронов, преимущественный вклад в эту сумму вносят возбужденные состояния с энергией ионизации порядка температуры. [10]
При определении т будем учитывать только неупругие столкновения электронов с атом-ами металла, при которых энергия электрона передается атому. [11]
В настоящем учебном пособии рассмотрены упругие и неупругие столкновения электронов с атомами и молекулами, столкновения тяжелых атомных частиц, ответственные за такие явления, как возбуждение, ионизация, перезарядка. Все эти процасы играют важную роль в низкотемпературной плазм. [12]
Искомый результат не зависит от частоты неупругого столкновения электрона с атомами. Действительно, частота неупругого столкновения настолько велика, что время между двумя соседними неупругими столкновениями пробного электрона с атомами определяется скоростью, с которой этот электрон набирает энергию в результате межэлектронных столкновений. [13]
При каком минимальном значении энергии электронов могут происходить неупругие столкновения электронов с атомами водорода. [14]
В пределе больших значений а искомая величина не зависит от частоты неупругого столкновения электрона с атомом и совпадает с результатом предыдущей задачи. В другом предельном случае малых значений а функция распределения электронов максвел-ловская при любых энергиях электрона. [15]
Страницы: 1 2 3