Парное столкновение

Cтраница 1

Парные столкновения для нерелятивистской классич. [1]

Рассеяние на неподвижном центре с зарядом Ze. [2]

Рассматриваем только парные столкновения электронов с ионами, а не более реальные многочастичные взаимодействия. Этот подход справедлив только для полностью ионизованной разреженной плазмы. [3]

Нелокальность же парных столкновений приводит к возможности передачи импульса и энергии через некоторую поверхность без ее фактического пересечения сталкивающимися частицами: частицы сближаются на расстояние - d и затем расходятся, оставаясь по разные стороны от поверхности; этот эффект приводит к увеличению потоков импульса и энергии. [4]

Доминирующая роль парных столкновений звеньев в свойствах гауссова или набухшего клубка обусловлена тем, что число столкновений более высокой кратности мало-см. Но вблизи 9-точки, где вклад от парных столкновений в макрохарактеристики клубка отсутствует, роль тройных взаимодействий может стать заметной. [5]

Действительно, приближение парных столкновений будет справедливо для учета взаимодействия, ограниченного малыми, по сравнению со средним расстоянием между частицами плазмы, расстояниями, причем само взаимодействие может не быть малым. Поляризационное приближение работает даже в условиях сильной неидеальности - если можно выделить такой характерный масштаб флуктуации, где выполняются условия справедливости поляризационного приближения [4, 5] - парные корреляции слабы и частицы взаимодействуют сразу с большим количеством частиц. Таким образом, для сколь угодно неидеальной плазмы существуют величины ai и а2, такие, что на расстояниях г ain 1 / 3 справедливо парное, а на г и2П - 1 3 - поляризационное приближение. [6]

Он определяет вклад многочастичных парных столкновений в перенормированную двухчастичную резольвенту. [7]

Однако в числе характеристик парных столкновений будет фигурировать не только амплитуда s - рассеяния для медленных столкновений ( как в (6.13)), но и ее производные по энергии, а также амплитуда р-рассеяния. [8]

Дифференциальное сечение рассеяния при парном столкновении da ( Q) связывает число частиц dn ( Q), рассеянных в единицу времени в элемент телесного угла dQ, элементом мишени dV с плотностью потока / частиц, падающих на мишень. [9]

Ускоренные электроны практически не испытывают парных столкновений. Кроме того, в плазме отсутствуют достаточно интенсивные колебания, которые могли бы изменить знак продольной скорости убегающих электронов. Поэтому убегающие электроны должны распределяться более или менее изотропно в полусфере vz vm пространства скоростей. [10]

Здесь т - среднее время парных столкновений, равное 1 / v, где v па ( и - средняя частота столкновений, ( и) - средняя относительная скорость. [11]

Оставим теперь довольно ограниченную модель парных столкновений ( гл. Заряды плазмы испытывают действие взаимных сил трения и поэтому генерируют локальные электрические и магнитные поля. Цель данной главы - вычислить спектр этих флуктуирующих полей; сначала для плазмы, находящейся в термодинамическом равновесии, а затем в более общем случае - для неравновесной плазмы. Знать спектр флуктуации необходимо, так как он является отправной точкой для вычислений излучения поперечных электромагнитных волн в плазме. [12]

Газ считать достаточно разреженным и учитывать только парные столкновения молекул. [13]

Во-первых, мы ограничились учетом лишь парных столкновений, что оправдано разреженностью газа. [14]

Из-за структуры этого подмножества диаграмм приближение парных столкновений часто называют лестничным приближением. [15]

Страницы: 1 2 3 4