Влияние - диссипация
Cтраница 2
Рассматривается стационарное ламинарное течение жидкости с постоянными свойствами и пренебрегается влиянием диссипации. В качестве граничного условия на плоской поверхности задается некоторое постоянное значение температуры. [16]
Обобщенные силы, отвечающие позиционным координатам, считаем потенциальными; о влиянии диссипации по позиционным координатам будет сказано далее. Позиционная подсистема может быть и системой с распределенными параметрами. [17]
Бубнова-Галеркина [4] При решении задач конвективного теплообмена этим методом [3,5] не исследовалось влияние диссипации энергии на основнне характеристики теплообмена. [18]
Нашей основной целью при этом будет вывод условий, при которых в системе под влиянием диссипации появляется временная или пространственная упорядоченность. Ситуация здесь сходна с возникновением конвекции ( гл. [19]
В тех случаях, когда эта хитрость не проходит, часто можно провести приближенный анализ влияния диссипации и смещения, рассчитав баланс мощности методом возмущений. Дело в том, что диссипативные слагаемые в описывающих джозефсоновские контакты уравнениях, а именно а в уравнении ( 7) и Г в уравнении ( 8), обычно малы, и поэтому можно предположить, что общий вид решений с учетом диссипации будет мало отличаться от решений без диссипации. После этого конкретный вид решений с диссипацией получается, если приравнять среднюю мощность, поступающую в систему от источника смещения, средней мощности, теряемой в результате диссипации. [20]
Одновременно отметим, что, как и при течении однофазных сред, наличие пограничного слоя, его изменение по длине сопла, а также влияние диссипации необходимо учитывать при профилировании сопл, работающих на вскипающих потоках. Однако в настоящее время отсутствуют необходимые данные по определению вида функции, учитывающей распределение диссипативных потерь по длине сопла в сверхзвуковом режиме течения двухфазного потока. [21]
Так как в уравнения (9.2.3) входит кроме переменных L - g, Lyr, Lj еще переменная О, то следует составить уравнения для О аналогично тому, как это делалось в § 4 главы 7 при исследовании влияния аэродинамической диссипации. [22]
Из анализа Керреброка следует, что влияние джоулева тепловыделения в плазме наиболее существенно при малых числах Маха и больших ускорениях потока. Влияние джоулевой диссипации проявляется в утоныпении теплового пограничного слоя и в изменении характера распределения температуры в пограничном слое. При этом возможен температурный профиль с максимумом вблизи стенки. Это увеличение частично обусловлено наличием максимума температуры в пограничном слое и, с другой стороны, ускорением потока. Вид этой зависимости определяется принятым законом изменения проводимости с температурой и механизмом теплопроводности вблизи электродов. [23]
 |
Дифракция слабонелинейной волны на отверстии в экране. [24] |
Вне прожекторной области формируются импульсы пологой формы, характерная длительность которых a / c0sinp определяется разницей времен прихода сигналов. Если влияние диссипации незначительно, в волновой зоне снова могут развиться нелинейные эффекты. В приосевой области, где формируются отдельные импульсы, каждый из них становится треугольным. На больших расстояниях параметры такого импульса определяются его начальной площадью, величина которой не зависит от направления, в результате чего происходит сглаживание диаграммы направленности дифрагированного излучения. С течением времени импульсы расширяются и догоняют друг друга, волна становится пилообразной ( рис. 4.6), ее период определяется разницей времен прихода сигналов из наиболее близкой и наиболее далекой точек отверстия в экране. [25]
Параметры потока выбраны так, чтобы влияние диссипации энергии, работы расширения газа и свободной конвекции было пренебрежимо малым. [26]
Ноо и too идентично соответствующим решениям при постоянных физических свойствах. Все физические свойства определяются при термодинамической температуре внешнего течения, а влияние диссипации энергии в высокоскоростном течении полностью учитывается только путем введения в уравнение для плотности теплового потока адиабатной температуры стенки. [27]
Теплообмен при граничных условиях второго рода исследован менее подробно. В частности, полностью отсутствуют работы, в которых изучалось бы влияние диссипации энергии движения. По имеющимся данным можно заключить, что сохраняются лишь общие закономерности влияния пластических свойств, установленные для граничных условий первого рода. [28]
 |
Бифуркационная диаграмма в области перехода к хаосу через разрушение квазипериодического движения ( из работы. [29] |
Таким образом однопараметрическая модель ЛОВ (13.11) (13.13) позволяет предсказать и объяснить многие из экспериментальных результатов, обсуждаемых нами выше. Вместе с тем, данная модель не учитывает целый ряд существенных явлений ( влияние диссипации, пространственного заряда и отражений), наиболее важным из которых является невозможность идеального согласования ЛОВ и, как следствие, важность учета электромагнитного поля, отраженного от концов замедляющей системы, в сложных автомодуляционных режимах. [30]
Страницы: 1 2 3