Влияние - собственное магнитное поле
Cтраница 1
Влияние собственного магнитного поля, lioa собственным магнитным полем принято понимать магнитное поле, возникающее при прохождении тока по элементам, составляющим сварочную цепь: проводам, электродам, дуге. [1]
Рассмотрим влияние собственного магнитного поля пучка. [2]
Явление поверхностного эффекта вызывается влиянием собственного магнитного поля нагреваемого изделия и легко объяснимо с помощью закона электромагнитной индукции. [3]
 |
Действие собственных магнитных полей на дугу.| Влияние наклона электрода на отклонение дуги при несимметричном подводе тока. [4] |
Отклонение дуги может быть вызвано влиянием собственного магнитного поля и влиянием постороннего магнитного поля. [5]
Кроме того, пренебрегаем также влиянием собственного магнитного поля шин, это эквивалентно тому, что частота тока в тинах весьма мала. [6]
 |
Зависимость теплопроводности X различных газов от их температуры Т. [7] |
Поскольку силы, возникающие в какой-либо цепи под влиянием собственного магнитного поля, стремятся увеличить индуктивность этой цепи, то и по этой причине дуга будет стремиться прогнуться наружу в виде большой петли, а длинная дуга под воздействием этих сил может даже принять спиралеобразную форму. Подобного рода длинные сильноточные дуги, образующиеся, например, при перекрытиях в системах высокого напряжения, очень подвижны, образуют различного рода завитки и петли, что хорошо видно при высокоскоростной киносъемке электрического разряда. [8]
Свойство токов высокой частоты заключается в том, что под влиянием собственного магнитного поля ток вытесняется на поверхность проводника, причем чем выше частота тока, тем на меньшую глубину его проникновение. [9]
В результате торможения и рассеяния электронов на потенциальном барьере при влиянии собственного магнитного поля электронный пучок становится неоднородным по сечению и наблюдается деформация спектрально-угловых характеристик электронов. Энергетический спектр частиц меняется в соответствии с распределением потенциала электрического поля пучка. Непосредственно за фольгой спектр становится непрерывным с большим числом медленных частиц. После прохождения потенциального барьера непрерывный спектр смещается в область больших энергий. [10]
 |
Зависимость тока за анодной фольгой. а от радиальной, 6 от. [11] |
Полученные значения энерговклада нескомпенсированного пучка в фольге превышают результат, соответствующий влиянию только собственного магнитного поля ( зарядовая нейтрализация) и определяемый известной формулой а З / ь / 2 / д, где 1ъ - ток пучка, IA - ток Альфвена. [12]
Из этого следует - что для ствола дуги, охлаждаемой элегазом, в области перехода тока через нуль влияние собственного магнитного поля может являться некоторым дополнительным фактором в формировании плотной структуры ствола - в - отличив от дуги, которая охлаждается в потоке воздуха и у которой в конце полуперйода плотность тока относительно мала. [13]
Наконец, следует упомянуть о возможности использования для накачки пинч-эф-фекта - самосжатия разрядного столба в плазме в тонкий плазменный шнур под влиянием собственного магнитного поля тока, протекающего через плазму, в результате чего образуются высокие температуры, сопровождающиеся интенсивным излучением. [14]
Действительно, если рассмотреть электрическую дугу как множество элементарных параллельных проводников, по которым ток течет в одном направлении, то под влиянием собственного магнитного поля эти проводники притягиваются, а сильный электрический разряд сжимается. [15]
Страницы: 1 2