Cтраница 2
Вместо рассмотрения с помощью уравнений (42.1) - (42.12) можно было бы анализировать состояния относительно движения пары рп в реакции ( р, рп) с помощью собственных состояний системы рп и представить конечное состояние, используя бесконечное число каналов, характеризуемых непрерывно меняющимся индексом. К этой системе применимо рассмотрение с помощью - матрицы, и указанные правила получают свое обоснование для общего случая. В связи с этим обобщением представляется вероятным, что правила, определяющие влияние порога в канале 3 на реакцию через канал 2, вызванную по каналу /, справедливы также и в тех случаях, когда имеется возможность распада более чем на два фрагмента. Однако эта привлекательная возможность расширения сферы применений метода - матрицы сталкивается с трудностью, связанной с тем, что волновые функции непрерывного спектра испущенной пары ( р, п) искажаются в тех областях конфигурационного пространства, в которых одна из частиц пары находится в поле третьего нуклона. Хотя, может быть, есть возможность развить строгую теорию, используя континуум каналов, такая теория еще не сформулирована. [16]
Схема ( рис. 15.26) состоит из двух симметричных частей: верхняя часть осуществляет преобразование положительного значения входного сигнала, нижняя часть - отрицательного значения. В зависимости от характера установки движков потенциометров R7 - R11 схема может преобразовывать входной сигнал по любому закону. Частным случаем может быть квадратичное преобразование. Сопротивления должны быть установлены потенциометрами R7 - R11 как можно точнее, поскольку это определяет правильность преобразования входного сигнала. Чтобы устранить влияние порога открывания диода VD2, который должен проводить с нулевого входного сигнала, в цепь отрицательной обратной связи ОУ DA1 включен диод VDI. Кроме того, этот диод осуществляет частичную термокомпенсацию всех остальных диодов. В схеме используются диоды матриц КД908А или К. [17]