Влияние - термическое сопротивление
Cтраница 3
 |
Характер зависимости интенсивности теплоотдачи кипящего слоя от скорости фильтрации по данным [ Л. 220 ]. [31] |
Изложенные представления были разработаны автором в 1962 г., когда данные о теплообмене при ji40 отсутствовали и когда понадобилось прогнозирование дальнейшего хода процесса. Эти представления о модели процесса ( наличие качественных изменений на границе потоков газовзвеси и флюидных газодисперсных потоков, сказывающихся в изменении темпа влияния концентрации на теплообмен; перераспределение влияния термических сопротивлений ядра потока и пристенного слоя на результирующий теплопере-нос; наличие оптимальной концентрации, соответствующей максимальной интенсивности теплоотдачи, и падение теплоотдачи при превышении оптимальной концентрации) к настоящему времени, находят подтверждение. [32]
 |
Характер зависимости интенсивности теплоотдачи кипящего слоя от скорости фильтрации по данным [ Л. 220 ]. [33] |
Изложенные представления были разработаны автором в 1962 г., когда данные о теплообмене при ц40 отсутствовали и когда понадобилось прогнозирование дальнейшего хода процесса. Эти представления о модели процесса ( наличие качественных изменений на границе потоков газовзвеси и флюидных газодисперсных потоков, сказывающихся в изменении темпа влияния концентрации на теплообмен; перераспределение влияния термических сопротивлений ядра потока и пристенного слоя на результирующий теплопере-нос; наличие оптимальной концентрации, соответствующей максимальной интенсивности теплоотдачи, и падение теплоотдачи при превышении оптимальной концентрации) к настоящему времени, находят подтверждение. [34]
Схема прибора, в котором осуществляется возмущение по температуре, представлена на ис 2 Две камера с плоскими толстостенными днищами подключены к разным термостатам. Верхняя камера удерживается тремя подпружиненными микрометрическими устройствами, с помощью которых устанавливается параллельность поверхностей слоя и его толщина / - 3 Л Испытуемый продукт предварительно герметизируется в пакете из тонкого прозрачного пластика, что дает возможность избежать испарения отдельных фракций и сохранения образца для контроля. Влияние термического сопротивления и теплоемкости пакета на расчетные характеристики устраняется в опытах с пустым пакетом и с пакетом, заполненным дистиллированной водой. [35]
Это не совпадает с выводом [45], где получена зависимость с. Последнее является следствием неучета влияния термического сопротивления стенки на Ке потока. [36]
Рассматривается возможность существования температурного скачка на границе нити и слоя жидкости при измерениях коэффициента теплопроводности методом нагретой проволоки. Проводится аналогия со скачком градиента температур на границе металл - разреженный газ, где роль свободного пробега молекул газа играет длина свободного пробега фононов в жидкости. Сделаны приближенные оценки скачка температур, показывающие, что влияние термического сопротивления на границе проволоки и жидкости может быть довольно существенным. Отмечается необходимость постановки специальных экспериментов. [37]
При экспериментальном исследовании применялись простые круглые модели ребер ( рис. а и б), изготовленные из стекла. Принятая модель характеризуется тем, что коэффициент теплопроводности ребра Яг оо. Этим устранено влияние термического сопротивления ребра, а также упрощено определение местного температурного напора. Диаметр трубки можно было регулировать при помощи промежуточных роликов, поверхность которых была при моделировании ребра с теплоактивной трубкой также покрыта хроматографической бумагой. [38]
В работе приведен ряд установленных экспериментально закономерностей, касающихся изменения скорости подъема пузырька, его формы и коэффициентов теплопередачи. Это, естественно, объясняется влиянием термического сопротивления слоя конденсата, нерастворимого в инертной жидкости. [39]
Для такой концепции можно провести рассуждения, аналогичные тем, которые проводятся в кинетической теории газов. Роль коэффициента аккомодации при этом должна играть величина 1 - R, где R - коэффициент отражения фононов. При этом оказывается весьма существенным, что R близок к единице и величина коэффициента аккомодации фононов, в отличие от а для газов, очень мала. Обмен энергией между жидкостью и стенкой в значительной мере затрудняется сильным отражением фононов, что является следствием большого различия величин акустических импедансов жидкости и металла. Для типичного случая платина - органическая жидкость при нормальном падении 1 - Л 1 / 160; множитель ( 2 - ос) / а оказывается на 2 - 3 порядка большим, чем для газов. В результате величина температурного скачка может оказаться ощутимой даже для весьма малых значений длины пробега фононов. Элементарные расчеты дают возможность установить, что для типичного эксперимента с методом нагретой проволоки ( диаметр проволоки 2r - 0 1 мм и диаметр канала - 1 мм) величина числа Кнудсена Kn Z / r, равная 10 - Б, даст уже ощутимый ( - 1 %) вклад в измеряемый перепад температуры. Влияние термического сопротивления на поверхности проволоки поэтому может составлять несколько процентов. [40]
Страницы: 1 2 3