Cтраница 2
В действительности это последнее значение справедливо скорее для задней части свободных вихрей, тогда как влияние вихревой пелены, представляющей переднюю часть свободных вихрей, можно скорее считать эквивалентным влиянию средних вихрей, помещенных ближе к краю. [16]
В предыдущем параграфе были рассмотрены кинематические вопросы связи поля скоростей и поля вихрей. Теперь рассмотрим динамические свойства вихревых движений, связанные с влиянием вихрей на поле давлений и с законами движения и трансформации вихревого поля с течением времени в потоке жидкости. [17]
Соотношение (2.5.27) соответствует аэродинамической теории тонкого тела, согласно которой влияние вихря распространяется на всю площадь оперения, что практически имеет место при дозвуковых и небольших сверхзвуковых скоростях. По мере увеличения числа М ( М 1) зона влияния вихря, ограниченная конусом Маха ( с вершиной А в месте схода вихря, рис. 2.5.4) сужается, что, естественно, приводит к снижению угла скоса. [18]
Тейлор [3] понимает под поперечным сечением вихревого слоя среднюю высоту той области, на которую распространяется влияние вихря. [19]
Практически величину Son, определяющую коэффициент Ае, удобно находить путем соответствующих геометрических построений. При увеличенных числах М - конус Маха сужается настолько, что консоли оперения выходят из зоны влияния вихрей. В этом случае S on 0, коэффициент Ае 0 и, следовательно, скос потока отсутствует. [20]
Таким образом, при развитом волновом течении пленки жидкости перемешивающее воздействие волн настолько велико, что ее локальные температуры в поперечном сечении приблизительно постоянны вне пристенного слоя, толщина которого незначительна. Однако даже в пристенном слое тепло передается не только за счет молекулярной теплопроводности, айв результате перемешивающего влияния волновых вихрей. С развитием волнового течения ( как с увеличением плотности орошения, так и с длиной пробега пленки) степень перемешивающего воздействия волн возрастает. [21]
Размер ядра 92 и интенсивность вихря, определенная как YIU2xz для первичного и вторичного вихрей, фактически постоянны вниз по потоку при заданном угле атаки. Интенсивность вторичного вихря составляет около 60 % от интенсивности первичного вихря, но он ближе расположен к поверхности конуса, и поэтому его влияние на распределение давления столь же значительно, как и влияние первичного вихря. При больших углах атаки интенсивность всех вихрей возрастает с увеличением угла атаки по линейному закону. [22]
Линии типа 77 характеризуют все прочие случаи. Линии типа /, характеризующие коэффициент теплообмена, отличны от линий, характеризующих движение частиц. Это было объяснено [43] повышением влияния вихрей на образование и соединение газовых ядер. Под действием вихрей увеличивается количество газа, проходящего через непрерывную фазу. Максимальные значения коэффициента теплообмена в нижней части слоя объяснены [43] увеличением местных чисел Рейнольдса. [23]
Эта функция может быть определена из эксперимента отдельно для плоской или крестообразной комбинации при некоторых фиксированных значениях о. При этом углы атаки и скольжения должны быть достаточно большими ( а р 15), так как при малых их значениях эффект влияния вихрей на корпусе исчезает. [24]
При типичных для вертолетов нагрузках на диск этому условию соответствуют скорости V полета, превосходящие 13 - 18м / с. Таким образом, несущий винт действует как круглое крыло, но при очень малых скоростях полета. Работа винта на режиме малых ц имеет ряд особенностей, которые не следуют из общего выражения индуктивной скорости. Особенно важное значение имеют большие нагрузки лопастей и вибрации, обусловленные влиянием вихрей следа. [25]
Эта теория хорошо оправдывается на практике. Однако на практике под дном аппарата наблюдаются вихри. В упомянутой выше работе Д. С. Цельника ( 1966) была сделана попытка исследовать влияние вихрей под дном. [26]