Влияние - стенка - труба
Cтраница 2
В уравнении ( 176) коэффициент подъемной силы Сукр не равен соответствующему коэффициенту Су при свободном обтекании потоком тела. Объясняется это по-прежнему влиянием стенок трубы на обтекание. Поэтому критическая скорость, как и скорость трогания, определяется опытным путем. Причем под ней понимают минимальную среднюю скорость потока, при которой еще не происходит выпадения твердого на горизонтальную стенку трубы. [16]
Следует отметить, что измерения поглощения в [55] проведены при числах Рейнояьдса р / Ьв) - 104 - Н105, так что здесь можно было ожидать увеличения коэффициента поглощения на четыре-пять порядков по сравнению с коэффициентом поглощения волны малой амплитуды, что действительно и наблюдается. Ввиду трудностей измерения поглощения пилообразных волн в воздухе ( влияние стенок трубы, трудности измерения абсолютных значений давления и др.) вряд ли следует ожидать согласия теорией лучшего, чем по порядку величины. [17]
В предыдущем разделе было показано, что одиночная твердая сфера радиуса а, взвешенная в движущейся вверх по вертикальной трубе жидкости, сохраняет свое радиальное положение и не перемещается поперек линий тока. Для того чтобы определить скорость частицы в трубе, а также ее угловую скорость, необходимо учесть влияние стенок трубы. [18]
Поэтому сведения о пределах детонации менее подробны и определенны, чем о пределах нормального горения. Очевидно, что для труб различного диаметра пределы детонации неодинаковы, поскольку само существование предела детонации обусловлено потерями, связанными с влиянием стенок трубы. [19]
Поэтому сведения о пределах детонации менее подробны и определенны, чем о пределах нормального горения. Очевидно, что для труб различного Диаметра пределы детонации неодинаковы, поскольку само существование предела детонации обусловлено потерями, связанными с влиянием стенок трубы. [20]
В системе III используется тот же пар низкого давления, что и в системе II, но толщина стенки трубы уменьшена до 2 мм. Влияние стенки трубы остается очень значительным. [21]
 |
Корреляции коэффициента сопротивления одиночных сферических частиц. [22] |
Часто частицы не имеют сферической формы. В этих случаях необходимо учитывать дополнительно коэффициент формы К. В некоторых случаях нужно рассматривать влияние стенки трубы и концентрацию твердых частиц. В 9 ] предлагаются уравнения, которые дают хорошее согласие с экспериментальными результатами. [23]
Размеры частиц транспортируемых сыпучих материалов, по сравнению с размерами трубы, весьма малы. Поэтому, предположив, что такая частица находится в средней части потока, пренебрегаем влиянием стенок трубы на ее движение в потоке. [24]
Измерение длины стоячей волны в трубах представляют собой один из наиболее удобных способов измерения фазовой скорости звуковых волн в воздухе или других газах. Расстояние между двумя пучностями равно половине длины волны X. Зная период возбуждаемых колебаний Т, из соотношения сТ находят скорость звука. При точных измерениях необходимо, конечно, применять более точные методы определения положения пучностей, а также учитывать влияние стенок трубы на скорость распространения звуковых волн. [25]
Измерение длины стоячей волны в трубах представляет собой один из наиболее удобных способов измерения фазовой скорости звуковых волн в воздухе или других газах. Расстояние между двумя пучностями равно половине длины волны К. Зная период возбуждаемых колебаний Т, из соотношения X сТ находят скорость звука. При точных измерениях необходимо, конечно, применять более точные методы определения положения пучностей, а также учитывать влияние стенок трубы на скорость распространения звуковых волн. [26]
Экспериментальное определение пределов детонации горазда сложнее определения пределов дефлаграции, поскольку устанавливается факт уже не самой возможности распространения пламени, а протекания горения с определенной стационарной скоростью. Следует также учесть, что самопроизвольное возникновение детонации, обусловленное одним лишь самоускорением пламени в трубе, происходит в более узком диапазоне составов, чем для пределов, стационарной детонации. Поэтому имеющиеся данные о пределах детонации менее подробны и определенны, чем о пределах взрываемо-сти. Очевидно, что пределы распространения детонации для труб различного диаметра должны существенно отличаться, поскольку само существование предела детонации обусловлено потерями, связанными с влиянием стенок трубы. [27]
Из приведенных на рис. 4.106 распределений видно, что интенсивность пульсаций скорости частиц в поперечном направлении ниже соответствующей характеристики для несущей фазы по всему сечению трубы. Основной причиной наблюдаемых пульсаций скорости частиц в рассматриваемом направлении является вовлечение дисперсной фазы в пульсационное движение турбулентными вихрями несущей фазы. Различие в размерах частиц ( их полидисперсность) не приводит к появлению дополнительных пульсаций скорости дисперсной фазы, как это было в описанном выше случае пульсаций в продольном направлении. Рост концентрации частиц вызывает интенсификацию межфазного обмена импульсом в пульсационном движении в рассматриваемом направлении. Это ведет к снижению интенсивности пульсаций скорости несущего воздуха, что и является причиной наблюдаемого уменьшения пульсаций скорости частиц в поперечном направлении. Влияние стенки трубы проявляется в том, что она препятствует пульсациям дисперсной фазы в рассматриваемом направлении, следствием чего является снижение и стремление к нулю интенсивности пульсаций скорости частиц по мере приближения к стенке. [28]
Страницы: 1 2