Cтраница 3
Процесс образования линейного или сетчатого полимера в присутствии твердого тела протекает иначе, чем в его отсутствие. Практически же необходимо учитывать влияние границы раздела на реакции синтеза линейных полимеров и отверждения связующих в присутствии наполнителя. [31]
Вблизи поверхности раздела сред естественным образом появляются разные пространственные масштабы изменения скорости течения, поскольку вихревые слагаемые скорости, связанные с вязкостью, резко меняются на малой толщине стоксовского слоя, в то время как потенциальные ее части заметно меняются лишь на расстояниях, характерных для задачи в целом. В силу предположения (5.1.3) эти два масштаба сильно отличаются друг от друга. Точно так же имеют место два сильно отличающихся временных масштаба. Для пульсаций характерным временем является обратная частота вибраций w 1, в то время как эволюция средних величин определяется вязкими временами порядка L2 / ( i 1 / 2) - Наличие разных пространственных и временных шкал делает естественным применение метода многих масштабов [7] при исследовании влияния границы раздела сред на генерацию течений вибрационным полем. [32]
Известны два механизма фазового разделения бинарных смесей любых веществ, в том числе и полимерных - нуклеационный и спино-дальный. Их рассмотрению посвящена обширная литература. Особое внимание исследователей в настоящее время привлекает теория спй-нодального распада в приложении к полимерным системам. В нашу задачу не входит подробное рассмотрение механизмов фазового разделения. При исследовании межфазных явлений в полимерных композитах эти механизмы, однако, весьма существенны с двух точек зрения, о чем уже говорилось выше: они определяют микрофазовую структуру полимер-полимерного композита, влияние границы раздела с твердым телом в наполненных или армированных полимер-полимерных композитах на их микрофазовую структуру в граничном ( межфазном) слое и, наконец, они определяют сам механизм образования переходных слоев, что будет рассмотрено ниже. [33]
Исследования различных авторов показали, что примерно 90 % регистрируемой интенсивности уизлУчения поступает из объема в пределах телесного угла для системы источник-детектор. Оставшаяся доля излучения поступает из объема среды, расположенного от оси луча не более чем на одну длину свободного пробега первичного излучения. Схема и результаты этого эксперимента показаны на рис. 1.5. Измерения производили с источниками у-изл Учения 60Со и 137Cs со сцинтилляционным детектором Nal ( Tl) размером 30X40 мм и ФЭУ-29, при этом использовали амплитудную дискриминацию. Материалом для опытов служило стекло. По мере удаления пучка от границы раздела интенсивность рассеянного Y-излучения несколько возрастала, а при 1 Я ( 7 см) практически оставалась постоянной. При дискриминации на уровне левого крыла фотопика влияние границы раздела на регистрируемую интенсивность не сказывалось совсем, так как из регистрации исключались рассеянные - у-кванты - Без дискриминации наблюдалось наибольшее влияние границы разде - ла, чему естественно, соответствовал н-аибольший объем исследования. Так: как при просвечивании регистрируемое Y-излучение поступает в-основном из. [34]