Структура - поле
Cтраница 1
 |
Неискажающие проводящие поверхности в прямоугольном волноводе. [1] |
Структура поля некоторых волн типа ТМ изображена на рис. 3.3. Все они могут быть образованы различными сочетаниями ячеек простейшей волны типа ЕЦ. Структура силовых линий волн типа ТМ особенно отчетливо показывает, что в теории волноводов теряет свой смысл понятие напряжения, широко используемое в обычной теории цепей. [2]
Структура поля некоторых волн типа ТЕ изображена на рис. 3.8. Наибольшую критическую волну Хк 3 41а в круглом волноводе имеет волна типа Ни, обладающая структурой, сходной со структурой поля Ню в прямоугольном волноводе. Волна типа Н01 не имеет аналога в прямоугольном волноводе. Ее особенностью является замкнутость силовых линий электрического поля, отсутствие концов на стенках волновода и малые потери в стенках. Затрудняет использование волны типа H0i для передачи энергии то, что эта волна не является низшей. [3]
 |
Диаграмма направленности излучения лазера с плоским резонатором. свободная генерация, превышение над порогом по энергии равно 40, ЛГф 300 ( / ЛГф 150 ( 2, ЛГф 20 ( 3. [4] |
Структура поля в плоском резонаторе настолько чувствительна к малейшим возмущениям ( аберрациям) оптического пути между его зеркалами, что в по -, давляющем большинстве случаев для описания реально генерируемого излучения в таких резонаторах использование представлений о модах, описываемых выражением (2.1), неправомерно. Эти значения дают представление о точности юстировки, необходимой для реализации характеристик направленности излучения, представленных на рис. 2.1. Из приведенных данных следует, что в лазерах с номинально-плоским резонатором типы колебаний, соответствующие идеальному резонатору, практически никогда не реализуются. [5]
Структура поля в однородной вдоль оси у замедляющей системе во многом сходна со структурой поля в однородном вдоль оси у волноводе. В частности, поля как в системе, так и в волноводе удовлетворяют уравнениям ( III. В отличие от замедляющей системы, однако, поперечное сечение волновода ( у const) является замкнутым контуром. В связи с этим величина РЙ для волновода может принимать только дискретный ряд значений. Каждому р & соответствует свой тип волны и своя критическая частота. Величина р & для замедляющей системы может изменяться непрерывно в зависимости от сдвига фаз q на периоде. [6]
 |
Структура поля низших мод в круглом волноводе. [7] |
Структура поля нескольких первых мод круглого волновода изображена на рис. 2.6. Легко заметить, что моды ТЕ01 и ТМ01 обладают осевой симметрией, сохраняющейся при их распространении вдоль волновода. Эта особенность данных мод может представлять практический интерес. Пусть мода ТЕ01 встречает при своем распространении - вдоль волновода некоторое препятствие ( неоднородность), расположенное на стенке волновода. Подобные неоднородности почти всегда вызывают изменение ориентации составляющих поля у распространяющейся волны. [8]
Структура поля в линии носит достаточно сложный характер. Теоретический анализ поля в микрополосковой линии усложняется тем, что лишь часть поля концентрируется в заполненном диэлектриком промежутке между полоской и заземленным проводником, а остальная - над и рядом с полоской в воздухе. Поэтому распространяющаяся в линии мода не чистая ТЕМ, а квази - ТЕМ. С помощью термина квази - ТЕМ подчеркивается, что различие в структуре полей, обусловленное присутствием в-линии слоистой среды воздух ( ег 1) - диэлектрик ( сгф 1), этих двух мод невелико. На низких частотах анализ, выполненный в предположении, что распространяется мода квази - ТЕМ, дает вполне приемлемую точность, однако по мере повышения частоты становятся все более заметными продольные составляющие полей, что сказывается на результатах анализа. [9]
Структура поля А ( область его значений) нам пока неизвестна, найти ее - наша ближайшая задача. [10]
 |
Структура электрического поля в прямоугольном волноводе при волне типа Ец. [11] |
Структура поля, в поперечном сечении изображенная на рис. 3.5, не может быть образована в стационарном режиме статическими электрическими зарядами и постоянным током. [12]
 |
Структура и эпюры поля и токов в стенках цилиндрического резонатора при виде колебаний ЕОЮ. [13] |
Структура поля в цилиндрическом резонаторе при виде колебаний ЕОЮ совпадает со структурой волны типа EOI в круглом волноводе, если предположить Я Якр. Тогда А в - оои поперечные составляющие электрического поля исчезают, как показано на рис. 10.20 а. Именно этот случай рассматривался в § 1.4 при качественном обсуждении особенностей полых резонаторов. Приводимый здесь анализ показывает, что такой вид колебаний является лишь одним из бесчисленного множества видов, которые могут в общем случае существовать в цилиндрическом полом резонаторе. [14]
Структура поля может быть представлена обычным способом с помощью силовых линий, направление которых в каждой точке показывает направление поля, а густота линий - его напряженность. Будет рассмотрено только поле в жиле. [15]
Страницы: 1 2 3 4 5