Структура - турбулентный поток
Cтраница 1
Структура турбулентного потока в пучке витых труб овального профиля является сложной. [1]
Структура турбулентного потока определяется физическими свойствами жидкости, а также формой и размерами ограничивающего поток канала. Здесь влияние сил вязкого трения минимально и ядро потока можно рассматривать как идеальную жидкость. В наибольшей степени влияние сил вязкого трения проявляется около стенок. Поэтому вблизи стенки имеется слой, в котором на структуру потока преимущественное влияние оказывают силы вязкости. Таким образом, турбулентный поток состоит из турбулентного ядра и пристенного пограничного слоя. На этом основана теория турбулентности Прандтля. Согласно современным теориям, пограничный слой в турбулентном потоке имеет сложную структуру. Он состоит из вязкого подслоя, в котором жидкость движется практически ламинарно, турбулентного пограничного слоя и находящейся между ними переходной области. [2]
Структура турбулентного потока весьма сложна. [3]
Исследования структуры турбулентного потока при резонансных колебаниях газа в трубе диаметром 50 мм и длиной 3 7 м ( Re0 2 - 104) были проведены авторами данной монографии. [4]
В действительности структура турбулентного потока является более сложной, так как четких границ между названными зонами не существует. [5]
Как изменяется структура турбулентного потока вблизи твердой поверхности. [6]
При анализе структуры турбулентных потоков необходимо знать следующие характеристики. [7]
В соответствии с описанными особенностями структуры турбулентного потока и связи ее с выступами шероховатости стенок обычно различают три вида движения в турбулентном потоке. [8]
В соответствии с описанными особенностями структуры турбулентного потока и связи структуры с высотой выступов шероховатости стенок обычно различают три вида его движения. [9]
В качественно описанной наиболее простой модели структуры турбулентного потока, имеющего контакт с твердой поверхностью, предполагается наличие двух основных зон потока: турбулентного ядра, слабо ощущающего демпфирующее влияние твердой стенки, и тонкого пристенного слоя, где, наоборот, считается, что турбулентные пульсации из ядра потока в такой слой проникать не могут вследствие непосредственной близости стенки. Но даже при таком, наиболее простом модельном представлении о турбулентном потоке вопрос о влиянии стенки на изменение масштаба ( аналог длины свободного пробега молекул в молекулярно-кинетической теории газов) и интенсивности турбулентности ( пульсационная скорость в турбулентном потоке) решается не теоретически, а только на основе экспериментально измеряемых характеристик турбулентности. Определение толщины пристенного слоя также не может быть проведено без экспериментальных ( как правило, инструментально весьма сложных) измерений. [10]
При низкочастотных колебаниях влияние их на структуру турбулентных потоков, вероятно, осуществляется посредством изменения профиля средней скорости в пристеночной области течения. В этом случае для качественного анализа могут быть использованы нестационарные уравнения Рейнольдса. Следует отметить, что только при сравнительно низкочастотных колебаниях возможно использовать метод осреднения турбулентных пульсаций по минимальному периоду их возмущений, который в данном случае много меньше, чем период основных регулярных колебаний. [11]
Процесс массопередачи теснейшим образом связан со структурой турбулентного потока в каждой фазе. Как известно из гидродинамики ( см. стр. Аналогично в каждой фазе различают ядро, или основную массу фазы, и пограничный слой у границы фазы. В я д р е вещество переносится преимущественно турбулентными пульсациями и концентрация распределяемого вещества, как показано на рис. Х-5, в ядре практически постоянна. В пограничном слое происходит постепенное затухание турбулентности. Это выражается все более резким изменением концентрации по мере приближения к поверхности раздела. Непосредственно у поверхности перенос сильно замедляется, так как его скорость уже определяется скоростью молекулярной диффузии. [12]
Процесс массопередачи теснейшим образом связан со структурой турбулентного потока в каждой фазе. Как известно из гидродинамики ( см. стр. Аналогично в каждой фазе различают ядро, или основную массу фазы, и пограничный слой у границы фазы. В ядре вещество переносится преимущественно турбулентными пульсациями и концентрация распределяемого вещества, как показано на рис. Х-5, в ядре практически постоянна. В пограничном слое происходит постепенное затухание турбулентности. Это выражается все более резким изменением концентрации по мере приближения к поверхности раздела. Непосредственно у поверхности перенос сильно замедляется, так как его скорость уже определяется скоростью молекулярной диффузии. [13]
 |
Зависимость про-дольных пульсаций ( 2. [14] |
Одним из конкретных направлений в развитии теории кинетической структуры турбулентного потока является создание статистической теории турбулентности, применяемой пока лишь для однородной и изотропной турбулентности. [15]
Страницы: 1 2 3 4