Cтраница 1
Изменение живой силы в относительном движение материальной точки равно работе заданных сил и работе корио-ли-совых сил от переносного ускорения на относительном перемещении точки. [1]
Изменение живой силы системы за конечный промежуток времени равно сумме работ всех сил ( внутренних и внешних), приложенных к системе, за тот же промежуток времени. [2]
Теорема определяет изменение живой силы системы при абсолютно неупругом ударе, происходящем от наложения неупругих связей на систему материальных точек. [3]
Таким образом, изменение живой силы зависит только от начального и конечного вначения силовой функции, промежуточные же ее состояния не оказывают на него никакого влияния. Чтобы это сделать более наглядным, предположим, что точка двигается по произвольной кривой от данной начальной точки к данной конечной точке; если теперь начальная скорость дана, то и конечная скорость будет одна и та же, какова бы ни была кривая, их соединяющая. Скорость при этом, конечно, должна быть взята по направлению касательной з сторону действительно происходящего движения. При этом в расчет не принимается та часть скорости, которая уничтожается сопротивлением кривой, когда первоначально сообщенный точке толчок действует не по направлению касательной к кривой. Эта независимость от формы пробегаемого пути имеет место также и для системы. Как следствие, отсюда получается теорема: Если движение системы таково, что она может вернуться в первоначальное положение, то при возвращении жпвая сила также будет прежней1; при этом предполагается, что принцип живой силы вообще имеет место. [4]
Здесь Г0 - TI представляет изменение живой силы за время удара. [5]
Первый член уравнения ( 27) есть изменение живой силы махового колеса. Два других члена в скобках левой части уравнения ( 27), представляющие собой изменение живой силы всех прочих частей машины, перенесем вправо от знака равенства. [6]
Так как по условию тела вполне упруги, то изменение живой силы равно нулю. [7]
Наилучшие условия для запрессовки в данном случае подбираются путем изменения живой силы падающего груза Gh, где G - вес груза и Л - высота его подъема. [8]
Значение уравнения ( 147), которое вообще выражает, что изменение живой силы точки воздействия равно совершенной действующей силой работе, основывается на том, что оно во многих важных случаях допускает непосредственное интегрирование. [9]
Следует помнить, что ни та, ни другая работа не равна изменению живой силы. [10]
Так как процесс при этом неадиабатический, то применять здесь теорему об изменении живой силы в том виде, как это было сделано в § 7 предыдущей главы, нельзя, и парадокс Даламбера при наличии в потоке скачков уплотнения не имеет места. [11]
Применим к движению машины закон живой силы, который формулируется так1: при переходе системы из положения I в положение II изменение живой силы системы равно сумме работ задаваемых сил, приложенных к точкам системы. [12]
Если работа внутренних сил равна нулю, а кроме тяжести нет других внешних сил, то выражение ( 85) изображает величину изменения живой силы системы при рассматриваемом перемещении. [13]
Мы не будем останавливаться на всем известных частных случаях удара двух упругих и неупругих шаров, а рассмотрим бо-лее общим образом вопрос об изменении живой силы при ударе. [14]
Эта теорема, как известно из общей механики, гласит, что изменение живой силы ( кинетической энергии) системы за какой-либо промежуток времени равно работе приложенных к системе сил за тот же промежуток времени. [15]