Вихревая структура

Cтраница 2

Численное моделирование развития вихревых структур, возникающих вследствие неустойчивости границы раздела слоя частиц и газа ( аналогично случаям слоя другого газа, жидкости или термального слоя), проводилось при весьма ограниченных предположениях, поэтому показывает лишь качественное соответствие численной картины развития крупномасштабных возмущений и наблюдаемой экспериментально. [16]

Определение циркуляции и вихревой структуры ( положений вихревых отрезке вис крыла) лроиодится соиместао при каждом конечном угле атаки а. Практически JTO осуществляется методом последовательных приближений. [17]

Эти потери определяются вихревой структурой вязкого газа в диффузоре и, в частности, наличием отрывов пограничного слоя от боковых стенок. Сверхзвуковые потоки тормозятся, как известно, в сужающихся каналах. Поэтому для непрерывного торможения сверхзвукового потока может быть использован канал той же конфигурации, что и сопло Лаваля, называемый в этом случае сверхзвуковым диффузором. Действительно, в сужающемся канале скорость сверхзвукового потока уменьшается, и если горло надлежащим образом рассчитано, то в нем устанавливается критическая скорость. Тогда в расширяющейся части происходит дальнейшее торможение дозвукового потока. Такой диффузор называется идеальным, однако он представляет собой только принципиальную теоретическую схему, реализовать которую на практике не удается. Трудность состоит в том, что сверхзвуковой поток в сужающемся канале является неустойчивым и под влиянием даже малых возмущений насыщается скачками уплотнений. В зависимости от формы сужающейся части система прямых и косых скачков может быть более или менее сложной, но во всех случаях является источником особых, так называемых волновых потерь энергии. Поэтому возникает задача управления системой скачков с целью сведения потерь к минимуму. Этого удается добиться приданием стенкам сужения особой формы, при которой в горле устанавливается скорость, близкая к критической. Таким образом, суммарные потери в сверхзвуковом диффузоре включают в себя помимо потерь вязкостного происхождения также волновые потери, связанные с образованием скачков уплотнения. [18]

На рис. 18.5 приведена вихревая структура такой системы крыльев, а на рис. 18.6 сравниваются зависимости су ( оО и пг. [19]

При пеустаношмппемся бечглрьшцом обтекании вихревая структура крыла н его следа является также нестационарной. Изменение но времени граничных услокий приводит к изменению аэродинамических нагрузок, а следовательно, н циркуляции на крыле. [20]

На рис. 15.6 показала вихревая структура треугольного крыла вблизи поверхности раздела, а на рис. 15.7 для того же крыла приведены положения оси вихревого жгута и форма носовой пелены для различных углов атаки. На рис. 15.8 сравниваются положение оси вихревого жгута и форма носовой пелены в сечении х - I того же крыла с учетом и без учета влияния поверхности раздела. Здесь ось вихревого жгута также поднимается вверх п смещается в сторону благодаря укачанному влиянию. [21]

Схема образования. [22]

К таким особенностям относится вихревая структура водной среды. Система мелкомасштабных вихрей локального происхождения вовлекает примеси в динамическое перемешивание при вертикальном обмене ( плоскостная конвекция) и приводит к их трансформации за счет физико-химического взаимодействия. Крупномасштабные вихри, охватывающие всю акваторию объекта, способствуют перераспределению примесей, перенося их на значительные расстояния от источника. [23]

На рис. 13.3 приведена вихревая структура прямоугольного крыла с отклоненными секциями носков, обеспечивающими безударный вход потока на переднюю кромку. В итличнс от обычного безотрывной -, обтекания ( с ударным входом потока па переднюю кромку, рис. 13.1), здесь боковой вихревой жгут практически наминается лини, у оси вращения носков. [24]

На рис. 13.4 показаны вихревые структуры прямоугольного крыла с отклоненными закрылками. [25]

Влияние длины иихревых. [26]

Итерационный процесс при выстраивании вихревой структуры заканчивается обычно на этапе, когда пелена сворачивается в вихревые жгуты, располагающиеся над крылом п районе его торцов. Для более томного определения нелинейных характеристик требуется аккуратное выстраивание жгутов. [27]

Чередование право - и левовинтовых вихревых структур при увеличении интенсивности закрутки потока в цилиндрической каверне с вращающимися торцами / / Письма в Журн. [28]

На рис. 4 8 сравниваются вихревые структуры и эпюры аэродинамической нагрузки До для пластины в форме дуги, поставленной вогнутостью по потоку и против потока. Как видно, к этому моменту времени вихревые структуры еще практически совпадают, а эпюры нагрузки существенно отличаются. У пластины, поставленной вогнутостью против потока, зона интенсивного вихревого движения и большого разрежения ближе к ее поверхности, поэтому и аэродинамические нагрузки больше. [29]

Важнейшим подходом к описанию динамики вихревых структур является метод баланса сил. Чтобы понять и правильно интерпретировать силы в идеальной жидкости, содержащей вихри, рассмотрим вначале силы, которые воздействуют на твердое тело при его равномерном движении в идеальной жидкости со скоростью U. [30]

Страницы: 1 2 3 4 5