Доменная структура - кристалл
Cтраница 1
Доменная структура кристалла Sr4NaLiNbi003o в поляризационном микроскопе при комнатной температуре не наблюдается, поэтому предполагается, что при этой температуре кристалл является монодоменным. [1]
Существует тесная связь между доменной структурой кристаллов KNb03 и их общим совершенством. В кристаллах высокого качества, выращенных при правильно выбранных режимах кристаллизации и составе исходного расплава, встречаются только 90 -ные и 180 -ные домены. При этом первые, как правило, имеют сравнительно большую толщину ( до десятков микронов) и проходят через все сечение кристалла. Их стенки обычно оказываются параллельными направлению роста кристалла. Домены с 60 ( 120) - ными стенками или двойники описанного выше типа в них полностью отсутствуют. [2]
В § 12.3 была рассмотрена доменная структура магнитно-одноосного кристалла. Таким ферромагнетиком является, например, кобальт. Железо и никель, так же как и многие сплавы и соединения, имеют по три и по четыре направления легкого намагничивания. У одноосных кристаллов между доменами существуют только 180-градусные соседства. Это значит, что соседние домены в них могут быть ориентированы только антипараллельно. [3]
В параграфе 3 этой главы была рассмотрена доменная структура магнитно-одноосного кристалла. Таким ферромагнетиком является, например, кобальт. Железо, никель, так же как и многие сплавы, имеют по три и по четыре направления легкого намагничения. У одноосных кристаллов между доменами могут существовать только 180-градусные соседства. Это значит, что соседние домены в них могут быть ориентированы только антипараллельно. [4]
 |
Зависимость намагниченности ферромагнетика от величины приложенного поля. [5] |
Число доменных стенок в ферромагнитном образце зависит от доменной структуры кристалла в основном состоянии и, в конечном счете, от числа эквивалентных осей легкого намагничивания. [6]
 |
Температурные зависимости пирокоэффи-циента в LiNbOs, полученные при измерениях статическим методом. [7] |
Это вызвано, по-видимому, нарушениями микроструктуры и доменной структуры кристаллов LiNbO3 при тепловом ударе. Следует иметь в виду, что LiNbOs является наиболее сег-нетожестким из известных материалов. Датчики, изготовленные на основе менее сегнетожестких материалов, по всей вероятности, имеют еще меньший предел скоростей изменения температуры. [8]
Тот факт, что для осуществления переориентации достаточно такой низкой напряженности, объясняется доменной структурой кристаллов тита-ната бария, когда внутри кристаллов существуют отдельные области ( так называемые домены) ( рис. 4 - 6 - 2), в которых векторы спонтанной поляризованности всех входящих в эту область элементарных ячеек имеют одинаковые направления. [9]
 |
Спонтанная поляризация сегнетоэлектри-ческого кристалла. [10] |
При нагревании титаната бария выше температуры Кюри ( 120 С) вследствие усиления теплового движения ионов спонтанная поляризация исчезает, а вместе с ней нарушается и доменная структура кристаллов. [11]
При получении устойчивого монодоменного состояния нужно учитывать, что для кристаллов состава Ba0 25Sro 75Nb2Oe комнатная температура соответствует области фазового перехода. Поэтому доменная структура кристалла при этой температуре является неустойчивой. [12]
На поверхности образцов, перпендикулярных оси роста, наблюдаются чередующиеся темные и светлые концентрические окружности. Типичная картина доменной структуры кристаллов приведена на рис 5.10. Однако метод травления определяет доменную структуру лишь вблизи поверхности травления, степень же монодо-менизации всего кристалла остается неопределенной. [13]
Если доменная структура сегнетоэластиков и ее эволюция во внешних полях изучались во множестве работ, то исследований, непосредственно посвященных связи доменной структуры со сверхупругостью, сравнительно немного. Анализируя сверхупругость сегнетоэластиков во внешнем упругом поле, следует иметь в виду, что оно приводит к перестройке доменной структуры кристалла, так как энергии различных ориентационных состояний становятся неодинаковыми и понижение упругой энергии может быть достигнуто за счет изменения размеров, формы и распределения доменов. [14]
 |
Характеристика интеграла обменной энергии.| Поворот векторов намагниченности в граничном слое.| Домены правильной формы. [15] |
Страницы: 1 2