Магнитная структура

Cтраница 3

Нейтронографические исследования магнитной структуры некоторых соединений RCos [278, 279] показали, что типичной для всех обсуждавшихся до сих пор материалов является антипараллельная конфигурация спинов. [31]

Поэтому выявление магнитной структуры оказывается возможным при использовании специальных приемов ( фильтрация электронов по энергиям и пр. [32]

Вещества с упорядоченной магнитной структурой отличаются тем, что обладают суммарным макроскопическим магнитным моментом даже при отсутствии внешнего магнитного поля. Магнитная восприимчивость их велика, положительна и сложным образом зависит от температуры и магнитного поля. [33]

Вещества с упорядоченной магнитной структурой отличаются тем, что они обладают суммарным, макроскопическим магнитным моментом уже в отсутствие внешнего магнитного поля. Восприимчивость их положительна, велика и сложным образом зависит от температуры и магнитного поля. [34]

Вопрос о возможных магнитных структурах ( т.е., об ОМС и ори-ентационных состояниях) при известной кристаллохимической группе GpV, точнее говоря, об их симметрии решается методами теории групп. [35]

В данном случае магнитная структура определяется уже четырьмя подрешетками и распространение теории молекулярного поля на такую модель приводит к значительному усложнению математических расчетов. [36]

Аналогично кристаллической структуре магнитная структура, характеризующаяся положением и ориентацией магнитных моментов в кристалле, обладает известными элементами симметрии, которые переводят ее в саму себя. Эти операции снова образуют группу [3-7], однако, поскольку магнитный момент является вектором, число возможных элементов симметрии в этом случае больше), так что и общее число магнитных групп ( 1651) значительно превышает число кристаллографических пространственных групп. Принадлежность каждого вещества к определенному кристаллическому классу ( и, следовательно, к некоторому магнитному структурному классу) обусловливается глубокими физическими причинами, ибо она очень тесно связана с сортом атомов, из которых построен кристалл, и с типом взаимосвязи этих атомов в кристалле. Однако с точки зрения внутренней сути многих фундаментальных физических явлений принадлежность к определенному кристаллическому классу все-таки скорее носит формальный характер. Поэтому нас не должно удивлять, что вещества с одинаковой кристаллической структурой ( одинаковой пространственной группой) могут обладать совершенно различными основными физическими свойствами. В силу указанных причин при изучении различных физических явлений в твердых телах мы будем пользоваться преимущественно классификацией кристаллов по типу химической связи, электрическим и магнитным свойствам, хотя такая классификация чаще всего не совсем однозначна и не всегда удобна. Весьма широкие границы определения групп веществ позволяют вести самое общее рассмотрение исследуемых явлений и их взаимосвязи. Свойства, связанные с симметрией кристаллической структуры, будут использоваться преимущественно для обстоятельного анализа конкретных случаев и для более точной формулировки наших представлений. [37]

Особую категорию составляют магнитные структуры, в которых периоды магнитной решетки несоизмеримы с периодами основной, кристаллографической решетки. Возможны различные механизмы возникновения таких структур; мы рассмотрим здесь один из них ( указанный И. Е. Дзялошинским, 1964), допускающий простую формулировку в макроскопических терминах. Сделаем это на конкретном примере: рассмотрим кристалл, относящийся к кубическому классу Т, причем обменное взаимодействие в нем само по себе устанавливало бы чисто ферромагнитное упорядочение магнитных моментов ( P. [39]

К сожалению, магнитные структуры, рассмотренные выше на основе табл. 6.2 ( 4с) ( ортоалюминаты, пп. То были ЦАС структуры, a UFeO4 имеет ЦС структуру. В ней векторы G и F относятся к тем же шифрам, как LI и М для UFeO4 ( ср. Следовательно, можно использовать термодинамический потенциал (6.24), записанный ранее для ортоферритов. Конечно, если табл. 6.8 уже составлена, то проще всего записать Ф, непосредственно используя ее. [40]

Геликоидальные магнитные структуры. а простая спираль ( SS. б ферромагнитная спираль ( FS. в сложная спираль ( CS. г статическая продольная спиновая волна ( LSW. [41]

В рассмотренных случаях магнитная структура может быть описана с помощью магнитной элементарной ячейки, периодическим повторением которой получается весь магнитный кристалл. Магнитная ячейка не обязательно совпадает с кристаллохимической: она может в целое число раз быть больше нее. Магнитные атомы, связанные трансляциями на расстояния, кратные периоду магнитной решетки, имеют параллельную ориентацию спинов. Совокупность атомов с одинаковой ориентацией спинов называют магнитной подрешеткой. Число подрешеток не превышает числа магнитных атомов в элементарной ячейке. [42]

Магнитная симметрия, Магнитная структура атомная) обусловлено обменным взаимодействием. В большинстве случаев здесь устанавливается антиферромагнитный порядок, к-рый может привести либо к антиферромагнетизму, если в каждой элементарной ячейке кристалла суммарный магнитный момент всех ионов равен нулю, либо к ферримагнетизму, если суммарный ( разностный) момент в ячейке отличен от нуля. Есть также случаи, когда взаимодействие и в неметаллич. Общим для кристаллов типа 1, 2 и 4 является наличие в них системы Ферми частиц - коллективизированных электронов проводимости. Эта система, хотя в ней и существует нодмагпичивающая тенденция ( обменные силы), как правило, не имеет магнитного порядка и обладает парамагнетизмом паулевского типа ( см. Магнитные свойства металлов), если он не подавлен диамагнетизмом самих электронов или ионной решетки. [44]

Четырех - и трехподрешеточные обменные магнитные структуры, в том числе, некол линеарные. [45]

Страницы: 1 2 3 4