Магнитная структура - кристалл
Cтраница 2
Широкое применение этот эффект находит потому, что мессбауэровское излучение обладает необычайно высокой монохроматичностью, у-лучи, так же как и рентгеновские, испытывают дифракцию на кристалле, различие заключается в том, что у-кванты рассеиваются на атомных ядрах. Резонансная дифракция у-из-лучения позволяет исследовать структуру соединений, состоящих из большого числа элементов, определять магнитную структуру кристаллов и наличие у них дефектов. Вообще возможности использования эффекта Мессбауэра огромны. На его основе созданы приборы для анализа содержания полезных ископаемых в руде, с помощью этого эффекта контролируется скорость сближения космических кораблей в пространстве, когда источник излучения установлен на одном объекте, а поглотитель - на другом, проводятся измерения сверхнизких температур и исследования отклонений от основных физических законов - таковы примеры практического применения этого перспективного метода физических исследований, называемого часто гамма-резонансной спектроскопией или мессбауэрографией. [16]
 |
Зееман-эффект на экситон-магнонных полосах поглощения в MnF2. [17] |
Для экспериментального исследования эффекта Зеемана на экситон-магнонных полосах необходимы сильные магнитные поля, напряженностью 100 кЭ и более. Они нужны как для увеличения эффекта, чтобы его можно было разрешить, так и с принципиальной точки зрения: наибольший интерес представляет изучение варьирования спин-волнового спектра при изменении магнитной структуры кристалла, например при опрокидывании магнитных подрешеток. Такие поля могут быть получены с помощью импульсной техники. [18]
Интенсивность полосы возрастает при понижении температуры кристалла и сравнима с интенсивностью антиферромагнитного резонанса. При повышении температуры интенсивность электрически-ди-польной полосы уменьшается. Так же как и линия антиферромагнитного резонанса, электрически-дипольная полоса исчезает при достижении температуры Нееля и разупорядочении магнитной структуры кристалла. [19]
Явная связь обнаруженного поглощения в длинноволновом инфракрасном диапазоне с магнитным упорядочением кристалла позволяет предположить, что оно обусловлено возбуждением спиновых волн. То обстоятельство, что частоты максимумов рассматриваемого поглощения существенно превышают частоты антиферромагнитного резонанса, свидетельствует о значительной энергии возбужденных спиновых волн, близкой к максимально возможному значению энергии в спин-волновом спектре. Но в таком случае и квазиимпульс возбуждаемой спиновой волны должен быть большим, близким к значению его на границе зоны Бриллюэна: fcs max тг / а, где а - период магнитной структуры кристалла. Однако хотя длина волны инфракрасного излучения короче, чем длины волн излучения, возбуждающего антиферромагнитный резонанс, она, безусловно, остается на много порядков больше периода кристаллической структуры: Афот а. Поэтому импульс фотона и в рассматриваемой области спектра очень мал, практически равен нулю. В таком случае, каким же образом при поглощении длинноволнового инфракрасного излучения возбуждаются спиновые волны с квазиимпульсом, существенно отличным от нуля. [20]
 |
Графическое решение уравнения. сох и о2 - реза нансные частоты при 2 Я га сзв / 2. [21] |
Каждая характеризуется своей вероятностью. Есть и вероятность того, что нейтрон вовсе не изменит энергию. Мы знаем, что рассеяние без изменения энергии ( неупругое рассеяние) дает в надлежащих условиях сведения о магнитной структуре кристалла. [22]
Страницы: 1 2