Волновая структура

Cтраница 1

Волновая структура с конца 1700 - х годов но 1965 год на опрово-дитглыюм графике теперь безошибочно показывает завершенную модель, состоящую из пяти волн. Трс гья волна характерно длинна четвертая волна не перекрывает первую, и норма чередования выполнена, так как волна ( II) является горизонтальной коррекцией, а волна ( IV) оказывается треугольником. [1]

Схема измерения распределения давления в струе ( кривая р с помощью манометра М и расположение сопла и резонатора в струйном генераторе ультразвука. [2]

Волновая структура газовой струи, вытекающей из отверстия со сверхзвуковой скоростью, может быть использована для получения мощных ультразвуков в воздухе. На рис. 169 изображено распределение давления вдоль струи; струя выходит из круглого отверстия сопла с превышением атмосферного давления не менее чем на 0 9 атм. [3]

Схема измерения распределения давления в струе ( кривая р с помощью манометра М и расположение сопла и резонатора в газоструйном генераторе ультразвука. [4]

Волновая структура газовой струи, вытекающей из отверстия со сверхзвуковой скоростью, может быть использована для получения мощных ультразвуков в воздухе. На рис. 251 изображено распределение давления вдоль струи; струя выходит из круглого отверстия сопла с превышением атмосферного давления не менее чем на 0 9а / гш. [5]

Разнообразие волновых структур в активных средах проявляется и в сложных структурах конденсированных сред. Следует прежде всего рассмотреть аналогию волновой картины пластической деформации при упругопла-стическом переходе в вихреобразования в движущейся трубе жидкости при переходе от ламинарного течения к турбулентному. Этому неравновесному фазовому переходу отвечает критическое число Рейнольдса. С другой стороны, переход от упругой деформации ( аналог ламинарного течения) также является неравновесным фазовым переходом, возникающем в результате потери упругой устойчивости деформируемой конденсированной среды, проявляющаяся на различных масштабных уровнях. [6]

Разнообразие волновых структур в активных средах проявляется и в сложных структурах конденсированных сред. Следует прежде всего рассмотреть аналогию волновой картины пластической деформации при упру-гопластическом переходе и вихреобразования движущейся в трубе жидкости при переходе от ламинарного течения к турбулентному. Этому неравновесному фазовому переходу отвечает критическое число Рейнольдса. С другой стороны, переход от упругой деформации ( аналог ламинарного течения) также является неравновесным фазовым переходом, который возникает в результате потери упругой устойчивости деформируемой конденсированной среды, что проявляется на-различных масштабных уровнях. В обоих случаях переход структуры из одного устойчивого состояния в другое сопровождается порождением автоволн как способа диссипации энергии средой в критических точках. [7]

Теория волновых структур Билла основана на ньютоновском первом законе физики: у каждого действия есть противодействие. Это движение создает четко выраженную волну с ценными возможностями проецирования. Наиболее отчетливо эта волна образуется, когда есть хорошая волатильность. Немного попрактиковавшись, легко приучить свой глаз мгновенно определять эти модели. [8]

Анализ волновой структуры сверхзвуковых течений влажного пара приведен в гл. Здесь даются теоретические методы расчета адиабатических скачков уплотнения в сверхзвуковых потоках. Главы 6 и 7 органически связаны, поскольку при сверхзвуковых скоростях скачки конденсации и уплотнения и волны разрежения возникают одновременно и взаимодействуют. [9]

Имелись две волновые структуры с разделением энергии поровну между первой волной, практически имеющей форму мгновенно возникшей ступеньки, и вторым волновым фронтом, который развивается более медленно отражениями от свободной боковой поверхности. [10]

Видеоизображение волновой структуры в пылевой плазме для трех различных частот внешнего возбуждения ( указаны справа от рисунков. [11]

Типичная иллюстрация волновой структуры представлена на рис. 11.3. Характерные параметры колебаний были следующие: частота ио - 60 с 1 k - 60 с 1, скорость распространения г. рь - 1 см с в [26], одного механизма потоковой неустойчивости недостаточно для возбуждения наблюдаемых колебаний, поскольку при учете эффектов затухания пылевой звук оказывается устойчивым. В этой же работе предложен новый эффект, ведущий к неустойчивости колебаний, комбинация которого с потоковой неустойчивостью позволяет описать линейную стадию самопроизвольного возникновения колебаний. [12]

Они иллюстрируют волновую структуру недавнего дна с Первичного ( Primary) до Маленького ( Minuette) волнового уровня. [13]

Кипение в волновой структуре начинается несколько раньше, чем в ламинарной пленке, д т 0 98 - 105 Вт / м2, однако оно происходит преимущественно в волне, где толщина пленки максимальна. На кадре 2 ( см. рис. 3.4, б) видна катящаяся кипящая двумерная волна, а между волнами кипение подавлено. В этих режимах основная доля капельной жидкости в результате механического и пузырькового уносов срывается с гребней волн. [14]

Скорость распада плазмы во второй стадии процесса при различных значениях ионноя температуры. Рядом приведены осциллограммы высокочастотных шумов, а Т - х, 50 зе. б Т zz 100. в ] TI ж 150 зв. [15]

Страницы: 1 2 3 4