Cтраница 2
Конец натянутой упругой струны приводится в гармоническое колебательное движение с амплитудой А и частотой а с помощью устройства, схема которого показана на рис. 11.1. Какую мощность развивает мотор, приводящий его в движение. Ва что превращается затраченная энергия. Что происходит на другом конце струны. [16]
Рассмотрим однородную упругую струну, натянутую вдоль оси Ох и закрепленную за два конца. Пусть в какой-то момент времени струна выводится из этого состояния покоя ( например, щипком или нажимом в какой-либо ее точке) и затем внешнее механическое воздействие на струну прекращается. Струна начинает колебаться, и ее колебания будем называть свободными колебаниями. Предположим, что колебания происходят так, что каждая точка струны отклоняется по перпендикуляру к оси Ох и все эти перпендикуляры лежат в одной и той же плоскости. Ох ] остается все время очень малым. [17]
Многие глубинные дистанционные приборы для измерения расхода используют в качестве чувствительного элемента заторможенную турбинку, показанную на рис. 2 в. Турбинка укреплена на упругой струне, концн которой жестко закреплены. [18]
С колебаниями атомов кристаллической решетки связаны многие физические явления в твердых телах - теплоемкость, теплопроводность, термическое расширение, электропроводность и др. Теория коле баний атомов трехмерного кристалла крайне сложна. Поэтому мы сначала рассмотрим распространение упругих волн в однородной упругой струне и в кристаллах без учета их дискретной структуры. Затем рассмотрим колебание атомов в одно-ме ] эной решетке. [19]
Наибольшей жесткостью обладают полимеры, содержащие полярные группы, расположенные на расстояниях, достаточных для реализации сил взаимодействия, например полиалкилизо-цианаты. За счет сильных взаимодействий ( водородные связи) в этих полимерах реализуются лишь вытянутые кокформации ( типа упругая струна), не проявляющие гибкости. [20]
Впервые волновые уравнения вида (7.24) и (7.25) были изучены в XVIII в. Бернулли, которые независимо друг от друга показали, что именно так выглядят дифференциальные уравнения, описывающие колебательные процессы в натянутой упругой струне. Даламбер предложил метод решения волновых уравнений, ставший классическим и носящий с тех пор его имя. [21]
Исследования на сверхпроводниках показали, что дислокации, на которых рассеиваются фононы в металлах, не обязательно являются сидячими. Для свинца и тантала средняя длина свободного пробега фононов при рассеянии на дислокациях имеет минимум, который смещается по температуре при изменении напряжения, в то время как для алюминия и ниобия этого сдвига не происходит. Отсюда следовало, что в первых двух металлах колеблющиеся дислокации можно описать с помощью модели упругой струны [75]; для двух других металлов лучшее описание получается, если считать, что дислокация колеблется в потенциале Пайерлса. [22]