Струя - несжимаемая жидкость
Cтраница 1
Струя несжимаемой жидкости, выходящая под постоянным напором Н из отверстия площадью ( а, сжимается, образуя сжатое сечение площадью w ew ( е - коэф. [2]
Струя несжимаемой жидкости, растекающаяся в среде равной плотности, называется свободной затопленной струей. Движение такой струи в затопленном пространстве происходит беа распада потока на отдельные струйки. Однако из-за наличия, кроме осевого, еще и поперечного движения частиц в турбулентной затопленной струе между ней и окружающей средой происходит обмен масс через пограничный слой. В силу этого масса движущегося потока возрастает, а скорость струи постепенно уменьшается. Поскольку процесс обмена масс не сразу охватывает все тело струи, то в начальном участке потока, как это видно на рис. 44, образуется ядро постоянных скоростей, равных скорости на срезе конического насадка. [3]
Далее рассматривается движение струй несжимаемой жидкости. [4]
Исходя из закона неразрывности струи несжимаемой жидкости, протекающей по отдельным участкам общего трубопровода при малых изменениях давления, можно утверждать, что объемный расход жидкости через трубопровод i7i и объемный расход жидкости через сечение регулирующего органа q равны между собой. [5]
Под распылением подразумевается полное разрушение струи несжимаемой жидкости, сопровождающееся образованием массы полидисперсных капель. [6]
Следовательно, для получения минимальных потерь при смешении двух струй несжимаемой жидкости их необходимо смешивать в камере с постоянным давлением. [7]
Как известно из физики ( уравнение Бернулли), напор в струе движущейся несжимаемой жидкости, если трубопровод расположен на одной высоте над уровнем моря, является суммой напора скоростного и статического. Воздух при тех небольших изменениях давления, какие наблюдаются в электрических машинах, можно отнести к несжимаемой жидкости. [8]
Под распылением, представляющим собой сложный гидродинамический процесс, подразумевается полное разрушение струи несжимаемой жидкости, сопровождающееся образованием массы полидисперсных капель. [9]
Это соотношение ( обобщающее известную формулу Прандтля [49], выведенную для случая несимметричного обтекания пластины струей несжимаемой жидкости из теоремы импульсов) получено из анализа асимптотики решения вблизи критической точки. [10]
Чаплыгин применил эти решения при рассмотрении задач о газовых струях, распространив на случай сжимаемого газа теорию струй несжимаемой жидкости, связанную с именами Гельмгольца и Кирхгофа. [11]
Истечение рабочей жидкости через струйную трубку может происходить в среду с меньшей плотностью ( например, в атмосферу) или под уровень, в среду с плотностью, равной плотности рабочей жидкости. Струя несжимаемой жидкости, растекающаяся в среде меньшей плотности, носит название свободной незатопленной струи. Незатопленная струя, двигаясь в воздушной среде, нарушает свою компактность. Она разбивается на отдельные аэрированные струйки, дробится, увлекая с собой воздух. [12]
Рассмотрим переход от теории струй несжимаемой жидкости к теории образования кумулятивной струи. Разложим этот вектор по двум направлениям: вдоль образующей облицовки и вдоль оси Ох. [13]
Рассмотрены физические модели течения в круглых, плоских и веерных струях, развивающихся в безграничном и ограниченном поперечном потоках. Приведены их осредненные и пульсащюнные характеристики. Даны методики расчета задач на начальном, переходном и основном участках струй несжимаемой жидкости, переменной плотности и двухфазных струй. Предложены модели выноса газообразной и твердой примесей из струи в поперечный поток. [14]
Страницы: 1