Cтраница 3
Формулы ( 2) и ( 3) получены без учета нарастания пограничного слоя у стенки. При достаточно больших отношениях площадей FK / F0, а следовательно, сравнительно больших относительных расстояниях г / й ( г - радиус радиальной струи) пренебрежение этим обстоятельством может привести к заметной неточности расчета. Поэтому сделаем выводы соответствующих формул для определения характеристик радиального и кольцевого участков струи с учетом нарастания пограничного слоя у стенки. При этом для определения безразмерной максимальной скорости вдоль полуограничепной радиальной струи применим подход, аналогичный методу [3], использованному для нахождения той же величины для случая полуограниченной плоской струи. [31]
Таким образом, к концу первого периода пульсации при / г - 1 полость оказывается разделенной кумулятивной струей на две части ( в плоском случае) или превращается в тор ( в осесимметричном), которые схлопываются в силу инерции жидкости до давлений, существенно превышающих гидростатическое. В результате последующего их расширения под свободной поверхностью, форма которой в начальной стадии второй пульсации существенно отличается от плоской, наблюдается развитие радиальных струй. Следует учесть, что в реальной ситуации перед началом процесса схлопывания слою жидкости над полостью сообщен некоторый импульс во время первого расширения полости. В силу инерции часть жидкости этого слоя продолжает движение вверх и во время схлопывания полости, образуя медленно развивающуюся вертикальную струю. Радиальные султаны накладываются на это течение, создавая впечатление практической одновременности процесса. [32]
Струя, вытекающая из патрубка, состоит из трех участков. Первый из них от сечения 0 - 0 до сечения 1 - 1 представляет собой обычную осесимметричную струю, второй ( с разворотом на 90) от сечения 1 - 1 до 2 - 2 - пристеночную ( полуограииченную) радиальную струю и третий со вторым разворотом на 90 ( по отношению к оси осесимметричной струи - на 180) от сечения 2 - 2 до 3 - 3 - полуограниченную кольцевую струю. [33]
Ранее был получен ряд точных решений уравнений движения аксиально-симметричного потока вязкой жидкости, компоненты скоростей которого обратно пропорциональны расстоянию от начала координат. Показано, что этой особенностью обладают струи, максимальная скорость которых располагается по конусной поверхности. Изучен поток в таких радиальных струях. Точные решения для ламинарного потока сравниваются с приближенными решениями, полученными на основании теории пограничного слоя. Получено распределение температур для нагретой радиальной струи Показано также, что некоторые особенности турбулентных радиальных струй должны быть подобны таковым для ламинарных радиальных струй. [34]
Максимальная скорость радиальной струи обратно пропорциональна радиусу г, а ширина струи прямо пропорциональна г. Поскольку турбулентная вязкость любого свободного турбулентного потока пропорциональна произведению характерной скорости на характерную длину, турбулентная вязкость радиальной турбулентной струи будет постоянной. Тогда можно полагать, что теория ламинарного потока в своих основных чертах может быть применена также и к турбулентному потоку при условии, что кинематическая вязкость заменяется турбулентной. Турбулентная вязкость зависит от количества движения струи, причем можно ожидать, что угловая ширина турбулентной струи и величина b для данного угла струи V будут постоянными. Изучение потока в турбулентной радиальной струе находится еще в стадии эксперимента. [35]
Формулы ( 2) и ( 3) получены без учета нарастания пограничного слоя у стенки. При достаточно больших отношениях площадей FK / F0, а следовательно, сравнительно больших относительных расстояниях г / й ( г - радиус радиальной струи) пренебрежение этим обстоятельством может привести к заметной неточности расчета. Поэтому сделаем выводы соответствующих формул для определения характеристик радиального и кольцевого участков струи с учетом нарастания пограничного слоя у стенки. При этом для определения безразмерной максимальной скорости вдоль полуограничепной радиальной струи применим подход, аналогичный методу [3], использованному для нахождения той же величины для случая полуограниченной плоской струи. [36]
В некоторых струйных элементах используется взаимодействие встречных струй, в результате которого образуется радиальная струя, находящаяся на определенном расстоянии от сопел, из которых вытекают исходные струи. Схемы струйных элементов, в которых происходит взаимодействие встречных струй, сопровождающееся образованием радиальной струи, показаны на рис. 18.2, а-в. Согласно схеме элемента, показанной на рис. 18.2, а, к одному из соосно расположенных сопел 1 или 2 подводится воздух под постоянным давлением питания, а на входе во второе из них создается управляющее давление. При взаимодействии соосных струй, вытекающих из сопел / и 2, образуется показанная на рисунке радиальная струя. Пусть давление питания p0 const, а р4 - давление управления. Рассмотрим случай, когда радиальная струя переходит вследствие изменения давления pi из положения, показанного на рисунке сплошными линиями, в положение, при котором струя изображена пунктирными линиями. При этом она переходит через кромку 3 отверстия приемной камеры 4, что сопровождается резким увеличением давления в камере. [37]
УКР) получается отношение, которое можно применить к любому значению скорости в импеллере любого типа. Среднее значение радиальной скорости является мерой производительности импеллера. Это объясняется двумя причинами: а) в сосуде цилиндрической формы поперечное - сечение потока растет с ростом соотношения г / К; б) радиальная струя вводит поток сверху и снизу, поэтому по закону сохранения момента скорость должна падать. [38]
Ранее был получен ряд точных решений уравнений движения аксиально-симметричного потока вязкой жидкости, компоненты скоростей которого обратно пропорциональны расстоянию от начала координат. Показано, что этой особенностью обладают струи, максимальная скорость которых располагается по конусной поверхности. Изучен поток в таких радиальных струях. Точные решения для ламинарного потока сравниваются с приближенными решениями, полученными на основании теории пограничного слоя. Получено распределение температур для нагретой радиальной струи Показано также, что некоторые особенности турбулентных радиальных струй должны быть подобны таковым для ламинарных радиальных струй. [39]
Зона реакции формируется отчасти внутри границ раздела между отдельными потоками воздуха, подводимого через фронтовое устройство и боковые отверстия, и потоком первичной смеси, получающейся в результате испарения и газификации топлива в продуктах горения циркуляционной зоны. Газифицированное топливо и кислород воздуха в условиях автомодель-ности течений притекают в эту зону под влиянием турбулентных пульсаций. Внутри боковых границ зоны турбулентного смешения происходит дробление горючего и воздуха на отдельные малые объемы, которые теряют свою индивидуальность вследствие молекулярной диффузии, в особенности в последние моменты своего индивидуального существования, когда масштаб дробления становится особенно малым. В итоге внутри границ раздела образуется горючая смесь ( стехиометричеекого состава), которая сгорает на некотором протяжении, определяемом скоростью молекулярной диффузии и скоростью химических реакций, с одной стороны, и скоростью движения смеси - с другой. Турбулентные моли воздуха, сносимые потоком первичной смеси с радиальных струй воздуха сгорают также по микродиффузионной схеме внутри основного потока. [40]
Ранее был получен ряд точных решений уравнений движения аксиально-симметричного потока вязкой жидкости, компоненты скоростей которого обратно пропорциональны расстоянию от начала координат. Показано, что этой особенностью обладают струи, максимальная скорость которых располагается по конусной поверхности. Изучен поток в таких радиальных струях. Точные решения для ламинарного потока сравниваются с приближенными решениями, полученными на основании теории пограничного слоя. Получено распределение температур для нагретой радиальной струи Показано также, что некоторые особенности турбулентных радиальных струй должны быть подобны таковым для ламинарных радиальных струй. [41]
Ранее был получен ряд точных решений уравнений движения аксиально-симметричного потока вязкой жидкости, компоненты скоростей которого обратно пропорциональны расстоянию от начала координат. Показано, что этой особенностью обладают струи, максимальная скорость которых располагается по конусной поверхности. Изучен поток в таких радиальных струях. Точные решения для ламинарного потока сравниваются с приближенными решениями, полученными на основании теории пограничного слоя. Получено распределение температур для нагретой радиальной струи Показано также, что некоторые особенности турбулентных радиальных струй должны быть подобны таковым для ламинарных радиальных струй. [42]
В некоторых струйных элементах используется взаимодействие встречных струй, в результате которого образуется радиальная струя, находящаяся на определенном расстоянии от сопел, из которых вытекают исходные струи. Схемы струйных элементов, в которых происходит взаимодействие встречных струй, сопровождающееся образованием радиальной струи, показаны на рис. 18.2, а-в. Согласно схеме элемента, показанной на рис. 18.2, а, к одному из соосно расположенных сопел 1 или 2 подводится воздух под постоянным давлением питания, а на входе во второе из них создается управляющее давление. При взаимодействии соосных струй, вытекающих из сопел / и 2, образуется показанная на рисунке радиальная струя. Пусть давление питания p0 const, а р4 - давление управления. Рассмотрим случай, когда радиальная струя переходит вследствие изменения давления pi из положения, показанного на рисунке сплошными линиями, в положение, при котором струя изображена пунктирными линиями. При этом она переходит через кромку 3 отверстия приемной камеры 4, что сопровождается резким увеличением давления в камере. [43]