Пристеночная струя

Cтраница 1

Пристеночная струя дает пример плоского автомодельного пограничного слоя, в котором условием нетривиальности решения служит также закон сохранения, но не столь простой, как закон сохранения импульса, использованный в предыдущих примерах. [1]

Так как в трехмерной пристеночной струе уровень турбулентной вязкости, рассчитанный по оригинальной версии модели С - А, оказался вблизи стенки заниженным, пришлось увеличить роль слагаемого, связанного с ее порождением. Для этого при вычислении порождения турбулентности учитывались дополнительные анизотропные слагаемые в связи тензора напряжений Рейнольдса с тензором скоростей деформации. [2]

Распределение вертикальной компоненты скорости по высоте квадратного канала при x / h 40, z / h 1 - настоящая модель, 2.| Расчетные изолинии турбулентной вязкости в нескольких сечениях круглой струи, распространяющейся вдоль стенки. [3]

Главная особенность течения в трехмерной пристеночной струе связана с сильной анизотропией ее расширения в вертикальном и поперечном направлениях. [4]

При расчетном исследовании течения в пристеночной струе знак и величина Сз лишь незначительно изменяют вторичные токи, не оказывая существенного влияния на форму струи. Таким образом, необходима некоторая модификация определяющего соотношения (2.10) на основе результатов, полученных в данном разделе. [5]

Поэтому величина jq известна для начального сечения пристеночной струи. [6]

Очевидно, при т 0 получим пограничный слой пристеночной струи на пластине, при т 1 -пограничный слой пристеночной струи на круглой шайбе. [7]

Взаимодействие свободной струи со стенками приводит к образованию на последних двумерных пристеночных струй. [8]

Расчеты трехмерного течения в свободной прямоугольной струе [10], течения в трехмерной пристеночной струе [11] и в квадратном канале [12] были получены с использованием неуниверсальных определяющих соотношений, применимость которых к другим сложным течениям не была продемонстрирована. [9]

В качестве первых тестов были рассмотрены двумерные течения в бессдвиговом пограничном слое и в пристеночной струе. [10]

Очевидно, при т 0 получим пограничный слой пристеночной струи на пластине, при т 1 -пограничный слой пристеночной струи на круглой шайбе. [11]

Транспирационное охлаждение, пленочное охлаждение с подачей жидкости через пористую секцию или через щель ( в частности, в виде пристеночной струи) - все эти способы основаны на тесно взаимосвязанных явлениях. Следует ожидать, что в конце концов будет создана единая обобщенная теория, охватывающая все эти случаи при произвольном изменении скорости вне пограничного слоя главного потока. [12]

Для существования решения, отличного от нулевого тривиального, необходимо задать такую интегральную характеристику движения, которая, подобно импульсу струи, отвечала некоторому закону сохранения и тем самым служила бы количественной мерой данной конкретной полуограниченной, пристеночной струи. Заметим, что импульс в данном случае уже не может сохраняться вдоль струи, так как, в отличие от безграничной струи, имеется внешняя сила трения жидкости о границу полуплоскости. [13]

Изменение максимальной скорости в круглой струе, распространяющейся вдоль стенки. 1 и 2 - эксперименты и, 3 - расчет. [14]

Рейнольдса Re 2 105 и x / R 500 значение Bz / By 5 ( см. рис. 6), что соответствует известным экспериментальным данным. На больших расстояниях ( см. рис. 7) от среза сопла наблюдается тенденция к ослаблению интенсивности растекания пристеночной струи и на очень больших расстояниях ( x / R 500) - стремление Bz / By к асимптотическому значению. [15]

Страницы: 1 2