Изменение - фазовая скорость
Cтраница 3
 |
Вид свободной поверхности жидкости в состоянии покоя ( и в случае однородного течения, направленного от читателя. [31] |
Из выражения (3.18.9) ясно, что среднее течение влияет на волну двояко. Во-вторых, в соответствии с (3.18.9) происходит изменение фазовой скорости оя-носительно среднего течения в силу замены ( 3 на ( 3 FU. Иными словами, в присутствии среднего потока в дополнение к простому изменению скорости волны изменяется также и градиент эффективного потенциального вихря, обусловленного окружающей средой. [32]
Последовательная реализация этого подхода приводит к интегральным уравнениям. Опираясь на них можно показать, как внешнее электромагнитное поле, распространяющееся в пустом пространстве между зарядами среды со скоростью света в вакууме, точно компенсируется и заменяется в веществе результирующим вторичным возмущением, распространяющимся с меньшей скоростью. Эффект сложения падающей волны со вторичными волнами эквивалентен изменению фазовой скорости света в веществе. [33]
 |
Переход рэлеевской волны в волну в. [34] |
При выборе моды волны Лэмба для контроля пластин следуют таким рекомендациям. Используют волны нулевого или первого порядка, которые легче возбудить. Выбирают участки дисперсионных кривых волн Лэмба, где минимально изменение фазовой скорости. Этим участкам соответствует максимум групповой скорости. Возбужденные при этих условиях волны Лэмба реализуются в виде наиболее коротких импульсов, поскольку импульс может содержать широкий спектр частот. [35]
В результате этого воздействия возникают вынужденные колебания электронов, приводящие к излучению ими вторичных световых волн. Наложение падающей и вторичных волн в веществе приводит к изменению фазовой скорости результирующей электромагнитной волны. В случае нормальной ( аномальной) дисперсии скорость фронта волны ( фазовая скорость) возрастает ( убывает) с увеличением длины волны. Решение задачи о дисперсии света в электронной теории сводится к нахождению смещения s электронов в электрическом поле световой волны. [36]
Так как поляризационные токи обусловливаются реальными движениями зарядов в диполях, то естественно полагать, что движение среды повлияет на ту часть волны, которая обусловлена этими диполями. Впоследствии мы увидим, что действительно влияние среды на падающую волну обусловлено излучением диполей, возникающих в среде под действием падающей волны. Это излучение взаимодействует с падающей волной, что и приводит к изменению фазовой скорости. Именно эта когерентная замедленная компонента, излучаемая движущимися источниками, приводит к возникновению коэффициента Френеля - Физо. В дальнейшем будет показано, что все предположения и результаты этой классической нерелятивистской теории согласуются с теорией относительности. [37]
Так как поляризационные токи обусловливаются реальными движениями зарядов в диполях, то естественно полагать, что движение среды повлияет на ту часть волны, которая обусловлена этими диполями. Впоследствии мы увидим, что действительно влияние среды на падающую - волну обусловлено излучением диполей, возникающих в среде под действием падающей волны. Это излучение взаимодействует с падающей волной, что и приводит к изменению фазовой скорости. Именно эта когерентная замедленная компонента, излучаемая движущимися источниками, приводит к возникновению коэффициента Френеля - Физо. В дальнейшем будет показано, что все предположения и результаты этой классической нерелятивистской теории согласуются с теорией относительности. [38]
 |
Зависимость времени. [39] |
При малых значениях fli групповая скорость меняется сильнее фазовой. Однако если фазовая скорость однозначно определяется значением fli, то для групповой скорости имеется область неоднозначной зависимости. При работе с непрерывным излучением информативным параметром служит изменение фазы сигнала, происходящее вследствие изменения фазовой скорости. При этом упомянутая неоднозначность исключается. [40]
Зависимость коэффициента усиления от частоты сигнала при постоянном ускоряющем направлении U0 определяется дисперсионными характеристиками замедляющей системы, качеством согласования на входе и выходе ЛБВ. При идеальном согласовании эта зависимость связана с дисперсией фазовой скорости используемой прямой пространственной гармоники иф. Заштрихованная область соответствует параметрам начального рассинхронизма (3.39), при которых имеется усиление сигнала. В данном случае рассинхронизм происходит из-за изменения фазовой скорости в холодной системе при изменении частоты сигнала, а начальная скорость электронов v0 неизменна. [41]
 |
Компенсаторы изгибов в круглом волноводе. [42] |
Анализ [6, 124] уравнений поля в тороидальных координатах показывает, что важным условием распространения с малыми потв рями через изгибы является радиальность фронта волны, представляемого эквифазной плоскостью по отношению к центру кривизны. Для этого требуется наличие изменения фазовой скорости между внутренней и внешней частями изгиба. Если относительные магнитная и диэлектрическая проницаемости среды в волноводе остаются постоянными, необходимое изменение фазовой скорости можно получить путем изменения поверхностного реактивного сопротивления по периферии волновода. Для волновода диаметром 3 43 см, изогнутого под радиусом 4 5 м и работающего на частоте 35 / / величина изменения фазовой скорости равна 2 17 х X 106 м / сек. Последнее можно обеспечить с помощью емкостной поверхности, состоящей, например, из периферийных канавок. [43]
С правой и левой сторон от плоскости симметрии прямоугольного волновода существуют зоны, в которых СВЧ магнитное поле поляризовано по кругу таким образом, что вращение поляризации происходит в разные стороны. Рассмотрим схему, показанную на рис. 6.5.5 а. В этом случае изменение СВЧ магнитной проницаемости феррита, вызванное приложенным магнитным полем, будет иметь разный знак: с одной стороны проницаемость будет расти, а с другой - убывать. Изменение фазовой скорости невелико и не зависит от направления распространения волны. [44]
Оба эффекта объясняются возбуждением колебаний электронов и ионов среды дод действием электрггч. Колеблющиеся электроны излучают вторичные радиоволны той жэ частоты, но с др. амплитудами и фазами. В результате сложения вторичных волн с приходящей формируется результирующая волна с новой амплитудой и фазой. Сдвиг фаз между первичной и пере-излучеыными волнами приводит к изменению фазовой скорости. Потери энергии при взаимодействии полны с атомами являются причиной поглощения радиоволн. [45]
Страницы: 1 2 3 4