Cтраница 2
Работа силы R равна сумме работ сил Q и QH. Так как мощность силы QH равна yVHQHfCos90 0, работа всех сил равна работе силы Q, которая называется касательной составляющей или силой резания. Она входит в формулу для расчета мощности, расходуемой на резание. Сила QH называется нормальной составляющей. [16]
Найдем потенциальную энергию системы как сумму работ сил тяжести и сил упругости пружин на перемещении системы из отклоненного положения, определяемого углом pb в нулевое положение, каковым считаем положение покоя системы. При этом в выражениях для деформации пружин, не загруженных в положении покоя, учитываются только те слагаемые, которые имеют первый порядок малости относительно фь а в выражениях для вертикальных смещений центров тяжести элементов системы - слагаемые, имеющие второй порядок малости. Деформации пружин, загруженных в положении покоя, вычисляются с точностью до величин второго порядка малости включительно. [17]
Потенциальную энергию системы определим как сумму работ сил тяжести и сил упругости при перемещении системы от отклоненного положения в нулевое, каковым считаем положение покоя системы. [18]
Найдем потенциальную энергию системы как сумму работ сил тяжести и сил упругости пружин на перемещении системы из отклоненного положения, определяемого углом tpi, в нулевое положение, каковым считаем положение покоя системы. [19]
Это соображение позволяет считать равной нулю сумму работ сил взаимодействия точек в абсолютно твердом теле, так как точки его можно представить себе связанными недеформируемыми стержнями. [20]
Так как потенциальная энергия системы определяется суммой работ сил тяжести и сил упругости при перемещении системы из отклоненного положения в нулевое ( положение покоя), то деформации пружин, не нагруженных в положении покоя, вычисляются с точностью до величин первого порядка малости, а вертикальные смещения центров тяжести тел и деформации пружин, нагруженных в положении покоя, - с точностью до величин второго порядка малости включительно. [21]
Для доказательства теоремы достаточно показать, что сумма работ сил, входя них в данную систему, не изменяется, когда над этой системой выполняют одну из элементарных операций. [22]
Как должна двигаться система материальных точек, чтобы сумма работ сил тяжести ее точек была равна нулю. [23]
Эту задачу можно было также решить, вычисляя сумму работ сил при вращении маятника вокруг оси z, проходящей через точку привеса О перпендикулярно к плоскости оисунка. [24]
Эту задачу можно было также решить, вычисляя сумму работ сил при вращении маятника вокруг оси г, проходящей через точку привеса О перпендикулярно к плоскости рисунка. В этом случае элементарная работа сил равна 8 Л тг йср, где тг - главный момент относительно оси вращения г сил, приложенных к точечной массе. [25]
Эту задачу можно было также решить, вычисляя сумму работ сил при вращении маятника вокруг оси z, проходящей через точку привеса О перпендикулярно к плоскости рисунка. В этом случае элементарная работа сил равна б Л tnz-dp, где mz - главный момент относительно оси вращения z сил, приложенных к точечной массе. [26]
Следовательно, при перемещении системы в потенциальном силовом поле сумма работ сил этого поля, равна разности значений силовой функции, соответствующих конечному и начальному положениям системы. [27]
Следовательно, при перемещении системы в потенциальном силовом поле сумма работ сил этого поля равна разности значений силовой функции, соответствующих конечному и начальному положениям, системы. [28]
Приращение кинетической энергии системы за некоторый промежуток времени равно сумме работ сил, приложенных к точкам системы, за тот же самый промежуток времени. [29]
Приращение кинетической энергии материальной точки на конечном перемещении равно сумме работ сил, действовавших на точку на этом перемещении. [30]