Сумма - энергия - взаимодействие
Cтраница 2
Обозначим Е ( Н аы) полную энергию взаимодействия трех атомов ( abc) в первом порядке теории возмущений, вычисленную при помощи волновой функции нулевого приближения ( 2), и Е ( 1 ( Н аЬс) ( т сумму энергий взаимодействия первого порядка между тремя изолированными парами атомов, образующих треугольник, и вычисленную при помощи соответствующих парных волновых функций нулевого приближения. [16]
Напротив, уравнения (15.4) и (15.5) могут быть формально истолкованы в том смысле, что электрическая энергия есть энергия взаимодействия электрических зарядов и притом взаимодействия на расстоянии ( actio in distans, дальнодействие; так, например, уравнение (15.5) выражает общую энергию системы зарядов в виде суммы энергий взаимодействия каждой пары. Очевидно, что при таком истолковании устраняется возможность локализации энергии в определенных участках пространства. [17]
Напротив, уравнения (15.4) и (15.5) могут быть формально истолкованы в том смысле, что электрическая энергия есть энергия взаимодействия электрических зарядов и притом взаимодействия на расстоянии ( actio in distans, дальнодействие); так, например, уравнение (15.5) выражает общую энергию системы зарядов в виде суммы энергий взаимодействия каждой пары из них. Очевидно, что при таком истолковании устраняется возможность локализации энергии в определенных участках пространства. [18]
Напротив, уравнения (15.4) и (15.5) могут быть формально истолкованы в том смысле, что электрическая энергия есть энергия взаимодействия электрических зарядов и притом взаимодействия на расстоянии ( actio in distans, дальнодействие); так, например, уравнение (15.5) выражает общую энергию системы зарядов в виде суммы энергий взаимодействия каждой пары. Очевидно, что при таком истолковании устраняется возможность локализации энергии в определенных участках пространства. [19]
Определим теперь потенциальную энергию нейтрона в кристалле. Она равна, очевидно, сумме энергий взаимодействия нейтрона со всеми ядрами решетки. [20]
Кристаллы растут с совершенно четко оформленными Cv. Если принять, что энергия кристалла представляет сумму энергии взаимодействия атома с его непосредственным соседом и с ближайшими соседними атомами, причем все взаимодействия каждого типа идентичны, то окажется, что энергия адсорбции этого атома должна зависеть от его положения в кристалле и от строения кристалла. [21]
 |
Проекция структуры тетрабромбензола на плоскость хг. [22] |
Следующим этапом является анализ энергий взаимодействия таких цепей между собой. Под энергией взаимодействия двух цепей мы подразумеваем сумму энергий взаимодействия молекул, составляющих период цепи, со всеми молекулами другой цепи; расчеты показывают, что этот ряд быстро сходится. [23]
А зависит от сорта взаимодействующих частиц; U ( R) - это энергия взаимодействия между двумя молекулами. Энергия взаимодействия всех молекул газа сводится к сумме энергий взаимодействия всех возможных пар этих частиц. Рассматриваемые силы универсальны: формула (19.11) справедлива для любых атомов и молекул. [24]
В молекулярных и ионных кристаллах взаимодействие между атомами и соответственно ионами является парным, центральным и в значительной степени короткодействующим. Потенциальная энергия системы в этом случае равна сумме энергий взаимодействия всех пар частиц. Эти обстоятельства и позволяют довольно последовательно в микроскопическом отношении учесть энгармонизм для таких кристаллов. [25]
В монографии А. И. Китайгородского [13] подробно обосновывается и доказывается плодотворность модели аддитивных атом-атомных взаимодействий при описании межмолекулярных взаимодействий. В соответствии с этой моделью энергия взаимодействия молекул равна сумме энергий взаимодействия атомов, составляющих молекулу. [26]
Однако нам представляется, что последовательный атом-атомный подход к рассмотрению взаимодействия сложных систем, о которых идет речь, должен быть более универсальным и строгим. Такой подход предполагает вычисления энергии взаимодействия пары неполярных молекул как суммы энергий взаимодействия составляющих их атомов. Вид потенциальных кривых для разных сортов атомов считается независящим от того, в какую молекулу они входят, а константы в потенциальных кривых, для которых мы применяем форму ( 6, ехр), подбираются эмпирически из анализа физических свойств кристалла. [27]
Распределение катионов по катионным ячейкам предполагается беспорядочным, так что вероятность нахождения иона А в t - й ячейке равна ионной доле ХА, а вероятность одновременного нахождения двух ионов А в ячейках i и / равна Л: А; UAA - энергия взаимодействия двух ионов А в ячейках i и /; вв и ЫАВ определяются аналогично; 2S c - сумма энергий взаимодействия между О-ионами и между катионами и анионами. [28]
 |
Форма полосы флуоресценции чистого кристалла нафталина, обусловленная зона - зонным переходом 0 - 512 при 20 4 К ( в полосу включены также переходы 0 - 510 см 1 и О - 514см - 1. [29] |
Если время жизни экситонов достаточно велико и экситоны успевают тер-мализоваться до излучения, то по спектру излучения можно найти плотность состояний. Функция плотности состояний р ( е), полученная из низкотемпературных ( 20 4 К) измерений спектра флуоресценции, показана на рис. 1.4.25. Ширина зоны составляет - 160 см-1 и соответствует средней плотности состояний, равной 1 / 80 состояния, приходящегося на интервал энергий в один обратный сантиметр на одну элементарную ячейку. Сумма энергий синглет-синглетного взаимодействия между трансляционно-эквивалентными молекулами ( 3 см 1) мала по сравнению с суммой энергий взаимодействия ( - 20 см - ) ближайших неэквивалентных молекул, определенной по Давыдовскому расщеплению [158], Такое заметное различие в энергиях взаимодействий обусловлено большой степенью локальной анизотропии. [30]
Страницы: 1 2 3