Алгебраическая сумма - ордината
Cтраница 1
Алгебраическая сумма ординат ( величины теплопотерь и тепловыделений) при различных tn дает результативную кривую С. QOT проходит выше оси абсцисс, помещение требуется отапливать. [1]
Чтобы получить теперь график струны, достаточно построить алгебраические суммы ординат раздвинутых кривых. [2]
 |
Периодически изменяющаяся кривая. [3] |
Легко видеть, что ординаты кривой у, построенной по точкам, равны алгебраической сумме ординат основной гармоники уг и третьей гармоники уя. [4]
При суммировании второго члена получим cos cof sin j / О, так как алгебраическая сумма ординат косинусоиды за полупериод равна нулю. [5]
В любой точке однородной двухпроводной линии в каждый момент времени существуют одно напряжение и один ток, равные алгебраическим суммам ординат падающих и отраженных волн и и i для этого момента времени. Распределения действующих значений U и / вдоль линии имеют вид неподвижных волнистых кривых с рядом максимумов и минимумов, чередующихся приблизительно через четверть длины волны; при УТОМ их максимумы сдвинуты почти на четверть длины волны. Распределение U и / зависит от соотношения волнового сопротивления Z линии и сопротивления Z2 нагрузки. [6]
Из уравнений ( 3 - 41) и ( 3 - 42) видно, что напряжение и ток в любой точке линии определяются алгебраическими суммами ординат двух экспоненциальных кривых. [7]
Сущность метода заключается в том, что несинусоидальная периодическая кривая напряжения или тока заменяется рядом гармонических функций таких частот, амплитуд и начальных фаз, что алгебраическая сумма ординат этих гармонических функций в любой момент времени равна ординате заданной несинусоидальной периодической кривой. Иначе говоря, генератор несинусоидального периодического напряжения заменяется рядом последовательно соединенных генераторов, создающих синусоидальные напряжения таких частот и амплитуд и таких начальных фаз, что алгебраическая сумма мгновенных значений напряжений этих генераторов в любой момент времени равна мгновенному значению несинусоидального напряжения заданного генератора. [8]
 |
Частотная зависимость проводимости и сопротивления двухполюсника,. [9] |
Так как проводимость двух параллельных ветвей равна алгебраической сумме проводимостей отдельных ветвей, то кривую общей проводимости двухполюсника рис. 7.56 легко построить по кривым проводимостей этих ветвей ( пунктирные кривые на рис. 7.7 а), находя ординаты отдельных точек общей проводимости как алгебраическую сумму ординат проводимостей отдельных ветвей. [10]
Ее решение целесообразно изложить сначала для более простого режима постоянного напряжения, так как тогда уравнения становятся обыкновенными дифференциальными уравнениями, в которых независимой переменной является расстояние от конца линии. Результаты их решения следует иллюстрировать графиком, показав на нем экспоненты, алгебраические суммы ординат которых определяют напряжение и ток, затухающие вдоль линии. [11]
Разложение напряжения и тока на прямую и обратную волны при установившемся синусоидальном режиме облегчает анализ явлений. В действительности же в каждой точке в каждый момент времени существуют одно напряжение и один ток, являющиеся алгебраической суммой ординат падающей и отраженной волн для этого момента времени. Из рис. 20.4 и 20.5 видно, что распределение действительных мгновенных значений напряжения и тока носит волнообразный характер, и их значения вдоль линии могут отличаться не только по величине, но и по знаку. [12]
Страницы: 1