Изменение - внутреннее состояние
Cтраница 2
 |
Изменение объема стали. [16] |
Предварительно закаленные стали при шлифовании претерпевают изменения внутреннего состояния, к которым относятся объемные изменения, вызывающие в свою очередь появление напряжений в поверхностном слое. Для нормально закаленной углеродистой стали при отпуске в интервале температур 80 - 200 С происходит превращение, связанное с уменьшением объема. Отпуск в интервале 200 - 260 С вызывает превращение, вызывающее некоторое увеличение объема. Отпуск в пределах 260 - 400 С сопровождается уменьшением объема. На рис. 231 приведены изменения объема в зависимости от структурного состояния инструментальной стали. Объемные изменения при шлифовании могут вызвать образование трещин, расположенных под прямым углом к направлению шлифования. Появление шлифовальных трещин сопровождается прижогом. Чувствительность шлифуемой стали к прижогам и трещинам обычно возрастает с повышением твердости, а также с увеличением содержания легирующих добавок. [17]
Образование пары барион-антибарион не связано с изменением внутреннего состояния нуклона: в этом процессе барион из состояния с отрицательной энергией переводится в состояние с положительной энергией. Стремясь к минимуму предположений, допустим, что образование пары барионов при столкновении нуклонов ( и барионов вообще) происходит с помощью непосредственных контактных взаимодействий частиц без какого-либо участия третьего ( например тг-мезон-ного) поля, тг-мезонные и / С-мезонные поля рассматриваются в дальнейшем как своеобразные высшие эффекты барион-ного поля. [18]
О z - массив ячеек, содержащий историю изменений внутренних состояний для всех секций фильтра. Ячейка k соответствует k - й секции фильтра, а содержимое ячейки представляет собой матрицу, каждый столбец которой дает внутреннее состояние k - й секции в соответствующий момент времени. [19]
Использование многочисленных методов непосредственно для решения задачи определения изменения внутреннего состояния газопровода затруднительно. [20]
Использование многочисленных методов непосредственно для решения задачи определения изменения внутреннего состояния газопровода затруднительно. Это объясняется тем, что одни методы предназначены для многопараметрических задач, другие не учитывают погрешности измерительной аппаратуры, а чисто статистические методы, основанные на прогнозировании функции распределения вероятностей, требуют обработки слишком большого массива информации, что снижает оперативность и точность решения задачи. [21]
Известно, что при атомных столкновениях, сопровождающихся изменением внутреннего состояния частиц, наличие неупругого процесса может существенно влиять и на сечение упругого рассеяния. Такое влияние проявляется, в частности, в том, что сечения претерпевают своеобразные изломы у энергетических порогов соответствующих неупругих процессов. [22]
Это излучение не связано, таким образом, с изменением внутреннего состояния частицы. [23]
Следовательно, невозможно создание машины, способной совершать работу без изменения внутреннего состояния входящих в нее тел и без получения тепла от окружающих тел. Это утверждение кратко формулируется так: создание вечного двигателя первого рода невозможно. [24]
В этом уравнении дифференциалы dU и d ( pv) отражают изменение внутреннего состояния системы. [25]
Первый переход вызывается изменением состояния входа, а все остальные - изменениями внутренних состояний. Граф переходов составлен только из тех состояний, которые возникают при переходах между устойчивыми внутренними состояниями. [26]
Реакция А ( а, а) А, сопровождающаяся лишь изменением внутреннего состояния без изменения состава ядра и соударяющей частицы, называется неупругим рассеянием. [27]
При упругом рассеянии между нейтроном и ядром происходит перераспределение кинетической энергии без изменения внутреннего состояния ядра, в результате чего быстрый нейтрон теряет свою энергию и рассеивается под некотрым углом к первоначальному направлению своего движения. Если кинетическая энергия нейтрона больше кинетической энергии ядра, то рассеянный нейтрон замедляется, а ядро ускоряется, и наоборот. Сечение упругого рассеяния большей части веществ зависит от энергии нейтрона только в быстрой области, а в тепловой и промежуточных областях почти постоянно. Величина потери энергии нейтроном зависит от типа столкновения нейтрона и ядра, а также от массы бомбардируемого ядра. Максимальная потеря энергии нейтроном происходит при центральном столкновении его с ядром и особенно если ядро имеет малое массовое число А. Так, при центральном столкновении нейтрона с ядром водорода ( А 1) нейтрон теряет всю энергию, поскольку массы ядра водорода и нейтрона равны. Меньше энергии нейтроны теряют при нецентральных столкновениях их с ядрами других элементов. [28]
Так как производство энтропии представляет только часть прироста энтропии, связанную с изменением внутреннего состояния системы, критерий (9.1) имеет вид неполного дифференциала. Однако, если существует термодинамический потенциал, керавен-ство (9.1) можно преобразовать в полный дифференциал. [29]
Рэлеевское рассеяние происходит без существенного изменения частоты и не связано с каким-либо изменением внутреннего состояния молекул. Именно это рассеяние и будет нас далее интересовать. [30]
Страницы: 1 2 3 4