Суммирование - волна
Cтраница 1
Несинфазное суммирование волн вне отражающих и рассеивающих объектов, приводит к практически полному исчезновению их влияния. Тем не менее, для систем с низкой и / или неравномерной кратностью наблюдения вопрос снижения влияния артефактов миграции остается нерешенным. Кроме того, этот вопрос актуален при применении фокусирующих преобразований в силу значительно более низкой энергии рассеянных волн по сравнению с отраженными волнами. [1]
То есть суммирование волн, отраженных слоями гармоники, приводит в данном случае к существенному усилению результирующей отраженной волны. [2]
Интеграл выражает суммирование волн, идущих от всех таких слоев, находящихся в пределах источника. Ввиду указанной аналогии с дифракционными явлениями Фраун-гофера такой результат очевиден. Таким образом, когерентность волн, испускаемых различными атомами, обусловливает острую направленность излучения источника в целом. [3]
 |
К расчету интерференции. [4] |
Интеграл выражает суммирование волн, идущих от всех таких слоев, находящихся в пределах источника. Ввиду указанной аналогии с дифракционными явлениями Фраунгофера такой результат очевиден. Таким образом, когерентность волн, испускаемых различными атомами, обусловливает острую направленность излучения источника в целом. [5]
Распределение интенсивности в получаемой картине определяется суммированием элементарных волн, пришедших в дан -, ную точку экрана от всех элементов щели, с учетом их амплитуды и фазы по принципу Гюйгенса - Френеля. [6]
 |
Разбивка развернутой индикаторной диаграммы при определении давления Ря методом гармонического анализа. [7] |
Кроме того, можно ожидать появления и суммирования волн давления, а главное масса масла суммируется с массой упругой системы датчика и ухудшает его динамические качества. [8]
В отличие от неоднозначности видимых амплитуд реализаций давлений и скоростей частиц нерегулярных волн, амплитуды спектральных составляющих давлений и скоростей на разной глубине в области частот максимума спектра хорошо подчиняются законам классической гидродинамики как для натурных трехмерных волн [10, 20,66], так и для двухмерных волн в лаборатории ( см. рис. 2.19), подтверждая достоверность гипотезы суммирования элементарных волн. [9]
Я - волновое число; а - ширина канавки, измеренная в направлении к ( направление распространения падающих волн); С - постоянный коэффициент, зависящий только от материала подложки и ориентации. Эта формула выводится путем суммирования волн, отраженных от обеих стенок канавки с коэффициентами отражения Ch / K, причем отсчет фазы производится от середины канавки. При этом, так как отражение происходит, в основном, в области, где р - Я, произведение a kx в выражении (9.91) с достаточной точностью можно считать постоянным. [10]
Принципиальное отличие метода характеристик от обычно применяемого наложения падающих и отраженных волн заключается в том, что с помощью этого метода находятся сразу результирующие значения напряжения и тока в линии в некоторый момент времени. Благодаря этому отпадает необходимость суммирования волн, что несколько сокращает расчеты. Наибольшие преимущества метод дает при наличии в узлах схемы только активных сопротивлений, когда возможен простой графический способ расчета, описываемый ниже. [11]
При передаче он осуществляет распределение энергии между каналами, таким образом, от него зависит исходное амплитудно-фазовое распределение полей и токов в излучающей системе. При приеме в распределителе происходит суммирование волн, пришедших по различным каналам от излучающей системы. В случае пассивных управляющих устройств с малыми потерями свойства распределителя как многополюсника сказываются еще в том, что при некотором рассогласовании излучающей системы между ней и распределителем образуются стоячие волны, режим которых в значительной мере зависит от свойств распределителя. [12]
Вдоль верхней горизонтали откладывается время. Зигзагообразные линии изображают соответствующие отраженные от узловых точек волны. Общее напряжение в узловой точке получается суммированием волн в соответствующие моменты времени. [13]
Математические методы, получившие свое название в честь Ж. Б. Фурье, чрезвычайно эффективны в указанных областях. Описанная в учебниках общей физики скалярная аппроксимация полностью пригодна для математического представления света и использована по всей книге. В приложении А дается сводка обозначений и основных уравнений, напоминается смысл таких терминов, как разность путей и разность фаз, и рассматривается использование фазовых диаграмм для суммирования волн с различными амплитудами и фазами. [14]
Страницы: 1