Cтраница 2
Как показывают расчеты по формуле (XI.33), существование зоны с остаточной нефтеносностью удлиняет процесс отбора всей нефти из пласта. [16]
Как уже было сказано выше, вследствие существования зоны переохлажденного расплава у поверхности раздела макроскопически плоская поверхность раздела становится нестабильной относительно поверхности раздела, имеющей ячеистую структуру. В результате случайно возникающие изменения формы поверхности раздела теперь не исчезают, а развиваются. Условие оптимизации, выраженное уравнением ( 24), будет приводить к превращению гладкой поверхности раздела в ячеистую, если при выполнении всех граничных условий выступающие части ( головки) ячеек могут продвигаться в расплав дальше, чем гладкая поверхность раздела. Это означает, что в случае чистого материала при положительном температурном градиенте G никакие стабильные изменения формы поверхности раздела невозможны. Действительно, если на поверхности раздела образуется искажение, выступ, его равновесная температура плавления понижается вследствие эффекта Гиббса - Томсона, выступ будет рассасываться и поверхность останется плоской. Однако в расплаве, содержащем примеси, появление выступа на поверхности раздела вызывает, кроме того, боковую диффузию примесей, вследствие чего концентрация примеси вблизи выступа уменьшается, а равновесная температура плавления соответственно возрастает. Если общий эффект изменения Tt и A / f таков, что кончики ячеек-могут продвигаться быстрее плоской поверхности раздела, в отношении образовавшейся ячеистой структуры поверхности раздела будет выполняться уравнение ( 24), и при наличии концентрационного переохлаждения эта структура станет стабильной. [17]
Важной особенностью спектра, представленного на рис. 85, является существование зон, одна из которых выделена кривой L. Однако оказывается, что и в этом случае в третьей части общего решения (5.1), по сути, содержатся два связанных различных типа движений. [18]
Аналитические исследования, проведенные в первой главе, позволили установить существование эффективных зон деятельности трубопроводно-строительных организаций, работа в которых может обеспечивать наилучшие технико-экономические показатели. [19]
Ландау и Левич [3, 4] указали, что нет никаких оснований допускать существование зоны, где турбулентность полностью отсутствует. В слое, непосредственно прилегающем к поверхности, турбулентность затухает. Этот слой Ландау называет вязким подслоем. Затухание турбулентности происходит постепенно и непрерывно, так что пулъсационная скорость обращается в нуль только у самой твердой поверхности. Таким образом, вязкий подслой есть область течения, где вязкость играет основную роль, но течение здесь не чисто ламинарное. [20]
Ландау и Левич [3, 4] указали, что нет никаких оснований допускать существование зоны, где турбулентность полностью отсутствует. В слое, непосредственно прилегающем к поверхности, турбулентность затухает. Этот слой Ландау называет вязким подслоем. Затухание турбулентности происходит постепенно и непрерывно, так что пульсационная скорость обращается в нуль только у самой твердой поверхности. Таким образом, вязкий подслой есть область течения, где вязкость играет основную роль, но течение здесь не чисто ламинарное. [21]
В этих условиях, как отмечалось выше, отпадает необходимость в существовании измельченных зон по уровню сметных цен и создаются необходимые предпосылки для рационального укрупнения районов ( зон), имеющих единые цены. При введении цен ФСП в Латвийской и Эстонской ССР были существенно укрупнены зоны с едиными сметными ценами, что оказалось относительно несложно сделать, поскольку одновременно с ценами ФСП введены новые сметные цены. [22]
Средняя часть кривых на рис. 1.2, в и г указывает на существование зоны нечувствительности. Зависимость анодного тока электронной лампы от сеточного напряжения имеет вид кривой, показанной на рис. 1.3, а. Эту кривую можно аппроксимировать в виде двух полупрямых ( рис. 1.3, б) или трех отрезков прямых ( рис. 1.3, в) в зависимости от того, в каком режиме работает лампа. Часто используемые в современных радиосхемах туннельный диод и динистор имеют характеристики, изображенные соответственно на рис. 1.4, а и б, где 7 - ток, U - напряжение. Эти и другие аналогичные нелинейности, обладающие участками с отрицательным наклоном касательной, требуют для своей реализации наличия внешних источников энергии. [23]
Потоки с коротким байпасом нередки в барботажных аппаратах при несовершенном газораспределении, при существовании зон или участков с пониженным гидравлическим сопротивлением. [24]
Уровень был бы тот же, что и во втором случае, но само существование зоны Скопления говорит о том, что, скорее всего, цена не ушла бы ниже. Правда, величина риска в данном случае увеличивается Остается понять, выдержит ли депозит такой риск. [25]
Таким образом, сама природа водородного связывания такова, что она делает энергетически неблагоприятным существование смежных спиральных и беспорядочных зон и стремится свести до минимума число таких стыков. Поэтому-то промежуточные состояния между полностью упорядоченной а-спиралью и полностью неупорядоченным клубком крайне неустойчивы, а сам переход между этими формами протекает очень резко. [26]
Средняя часть кривых на рис. 1.2, в и на рис. 1.2, г указывает на существование зоны нечувствительности. Зависимость анодного тока электронной лампы от сеточного напряжения имеет вид кривой, показанной на рис. 1.3, а. Эту кривую можно аппроксимировать в виде двух полупрямых ( рис. 1.3, б) или трех отрезков прямых ( рис. 1.3, в) в зависимости от того, в каком режиме работает лампа. Часто используемые в современных радиосхемах туннельный диод и динистор имеют характеристики, изображенные соответственно на рис. 1.4, а и рис. 1.4, б, где / - ток, U - напряжение. Эти и другие аналогичные нелинейности, обладающие участками с отрицательным наклоном касательной, требуют для своей реализации наличия внешних источников энергии. [27]
Существенное различие положения прямых у1 и С1 на диаграмме пг - - Т позволяет формально предполагать существование зоны изменения параметров пе и Т, где уже сказывается неприменимость приближения де-баевского экранирования ( например, основанные на этом приближении выражения для коэффициентов переноса кулоновских компонент плазмы расходятся), что является первым признаком неидеальности плазмы. В то же время для оценки других величин ( например, термодинамических свойств) приближение идеального газа еще дает разумные результаты. По существу линия С1 обозначает границу перехода от разреженной идеальной плазмы к плотной плазме. [28]
Распространение этого доказательства на задачи с переменным значением LIV проводится аналогично тому, как сделано при доказательстве существования зон постоянных концентраций. [29]
Исследование методом электронно-зондового микроанализа переходной зоны для макрочастиц СКН-26 в матрице ПВХ показывает отсутствие резкой межфазной границы и существование значительной зоны, соответствующей диффузионному смешению компонентов. [30]