Cтраница 1
Существование мнимой инверсии в тенденции к уменьшению стеклообразования с повышением атомного номера элемента при переходе от серы к селену можно прогнозировать и для сплавов IVA и VA групп периодической системы. [1]
Количество резонаторных пучков ограничено временем существования инверсии ( 20 - 40 не) и обычно равно двум или трем. Пучки частично перекрываются в пространстве и во времени, конкурируя между собой по мощности в процессе формирования. Каждый пучок излучения характеризуется своими пространственными, временными и энергетическими характеристиками - средней и пиковой мощностью, расходимостью, распределением интенсивности в ближней и дальней зонах, абсолютным значением и процентным содержанием мощности на отдельных длинах волн ( А 0 51 и 0 58 мкм), импульсной энергией, длительностью, временем возникновения и исчезновения импульса, степенью стабильности импульсной энергии и оси диаграммы направленности. [2]
В задачах на построение часто используется существование инверсии, переводящей две непересекающиеся окружности в концентрические. Из решения задачи 28.6 следует, что центр и радиус такой инверсии ( а значит, и образы окружностей) можно построить циркулем и линейкой. [3]
В связи с большим коэффициентом усиления и малой длительностью существования инверсии населенности для получения достаточно малой расходимости луча эффективно применение неустойчивых резонаторов. [4]
Он положителен в точности тогда, когда окружности не пересекаются, что и доказывает существование искомой инверсии. [5]
При временной расстройке сигнала ЗГ ( как при отставании, так при опережении сигнала УМ) мощность излучения из-за короткого времени существования инверсии населенностей спадает достаточно резко. При отставании сигнала ЗГ на 45 - 50 не и более этот сигнал полностью поглощается активной средой УМ из-за резкого увеличения концентрации атомов меди с заселенными метаста-бильными уровнями на спаде импульса тока разряда. Появление зоны слабого поглощения обусловлено заселением метаста-бильных уровней части атомов меди на начальной стадии развития импульса тока. При опережении на время большее 60 не активная среда УМ становится практически прозрачной для сигнала ЗГ. Часть мощности - около 0 8 Вт ( 20 %) - терялась на окнах АЭ УМ, другая часть - 0 7 Вт ( 17 %), - вероятно, поглощалась его активной средой. Последнее свидетельствует о том, что активная среда УМ в межимпульсный период при ЧПИ 13 5 кГц полностью не восстанавливается. Таким образом, на графике отмечаются четыре характерные временные зоны: зона усиления, зона полного поглощения, зона слабого поглощения и зона максимальной прозрачности. [6]
Длительность импульсов тока по основанию составила около 300 не ( 7), что примерно в семь раз больше длительности импульса излучения ( - 40 не), сравнимой со временем существования инверсии. [7]
Гипотеза, обычно выдвигаемая для объяснения этой стереоспецифичности, которая находится в противоречии, по крайней мере кажущемся, с представлением о плоском строении иона карбония, аналогична гипотезе, при помощи которой объясняют существование частичной инверсии при мономолекулярных замещениях ( стр. [8]
Для получения же высоких КПД и мощности излучения необходимо общую длительность импульсов тока уменьшать до 50 - 100 не при длительности фронта до 10 - 30 не, т.е. до значения, близкого к времени существования инверсии. Такие характеристики практически невозможно получить в описанной выше прямой схеме исполнения модулятора, так как тиратрон не может коммутировать большие средние мощности при работе с короткими импульсами тока, следующими с большой частотой. [9]
ЛПМ может работать в режиме сверхсветимости - без зеркал или с одним зеркалом, но расходимость при этом из-за низкой когерентности большая. В ЛПМ с оптическим резонатором за время существования инверсии ( т) излучение успевает пройти в резонаторе лишь несколько раз ( N - т / ( Ь / с), где с - скорость света, L - длина резонатора) и моды в обычном их понимании, образующиеся в результате дифракции на зеркалах, формироваться не успевают. Для формирования в импульсных лазерах пучков излучения с малой расходимостью в работах [67-71] был применен неустойчивый резонатор ( HP) телескопического типа. [10]
Уже в начале 80 - х годов стало ясно, что перспективы генерации сверхкоротких импульсов УФ диапазона связаны с удвоением частоты лазеров на красителях и их последующем усилении в эксимерных усилителях. Трудности в осуществлении пассивной или активной синхронизации мод эксимерных лазеров вызваны, прежде всего, малыми временами существования инверсии в активной среде ( 10 - 6 - 10 - 8 с), что резко ограничивает число проходов излучения по резонатору. [11]
Аналогично впервые были получены трансконтинентальные разрезы распределения метана в воздухе. Из крупномасштабных особенностей выделяется обширная область повышенного содержания CFLt в Западной Сибири и резкие пики, связанные с действием городских источников и накоплением естественного природного газа ночью вблизи земли в период существования инверсий. Вопрос о причине высокой концентрации СН4 в Западной Сибири носит принципиальный характер. Многие западные специалисты считают, что утечки СН4 вызваны добычей, транспортировкой и переработкой природного газа и нефти. Ниже мы рассмотрим этот вопрос подробнее. [12]
Исследована лазерная система ЗГ - ПФК - ИГ - УМ с телескопическим HP в задающем ( ЗГ) и инжекционном ( ИГ) генераторах. Было выяснено, что идеальным условием пространственного и временного согласования такой системы представляется режим, когда начало возникновения инверсии в АЭ ИГ совпадает с моментом начала третьего прохода в нем инжектируемого пучка от ЗГ и длительность импульсов излучения инжектируемого пучка равна 2Ь / с тиг, где тиг - время существования инверсии в инжекционном генераторе, I / - длина резонатора этого генератора. [13]
То есть удлинение резонатора для ЛПМ из-за ограниченности времени существования инверсии невыгодно. [14]
Из анализа формул (4.4), (4.6) следует, что расходимость и плотность мощности излучения можно изменять в широких пределах, меняя радиус кривизны R выпуклого зеркала и расстояние / от зеркала до выходной апертуры АВ. Когда R на два порядка меньше расстояния I, расходимость пучка реал становится близкой к дифракционному пределу: реал ( 2 - г - 3) диф. Увеличение расстояния I не всегда оказывается целесообразным, так как при этом из-за ограниченности времени существования инверсии существенно снижается мощность излучения. [15]