Существование - плазма
Cтраница 2
Необходимым условием существования плазмы является ее квазинейтральность, т.е. отсутствие заметного избытка одних зарядов над другими. [16]
Эти понятия не являются эквивалентными в случае нестационарных процессов. Для установления равновесия необходимо, чтобы за время существования плазмы в неизменном ( пли почти неизменном) состоянии частицы, ее составляющие, достаточно большое число раз соударились друг с другом. Установление равновесия определяется временем жизни плазмы в данном состоянии, ее плотностью и аффективным сечением процесса соударения частиц. Если плазма быстро разлетается ( нестационарная нлазма), то за время, в течение которого состояние плазмы существенно изменяется, равновесие плазмы ( или какой-либо ее компоненты) может не успевать устанавливаться. В случае плазменного факела, вылетающего в вакуум из поверхности твердого тела, электроны, быстро разлетающиеся от поверхности, тянут за собой ноны, которые ускоряются, увеличивая свою энергию. [17]
Присутствие компоненты магнитного поля, пронизывающей магни-топаузу, означает, что магнитопауза не просто обычный тангенциальный разрыв, как следует из модели закрытой магнитосферы. Эта конфигурация отличается от хорошо знакомой конфигурации симметричного пересоединения ( Petschek, 1964), поскольку условия существования плазмы по обе стороны магнитопаузы совершенно различны. [18]
Равновесный случай, рассмотренный выше, достаточно редок для пылевой плазмы. Так, если приобретаемый заряд связан с поглощением и поверхностной рекомбинацией электронов и ионов плазмы, то поглощение последних происходит непрерывно, и для существования плазмы при наличии пыли необходимы постоянные источники ионизации, поддерживаемые подводом энергии в разряд. Таким образом система является открытой. При этом распределения электронов и ионов в окрестности частицы оказываются неравновесными ( не больцма-новскими): отсутствуют электронные и ионные потоки, направленные от поверхности пылевой частицы обратно в плазму. Как следствие, на расстояниях, превышающих дебаевский радиус, потенциал макрочастицы не экранируется экспоненциально в соответствии с (11.41), а имеет степенную асимптотику. [19]
В ряде интересных случаев можно, положив С ( /) - 0, пользоваться уравнением Власова. Оправдание такого подхода заключается обычно в простоте уравнения Власова, хотя вдали от резопансов влияние столкновений часто незначительно и им можно пренебречь. В некоторых случаях само время существования плазмы меньше характерного времени столкновений; применение уравнения Власова в такой ситуации вполне оправдано. [20]
 |
Изменение концентрации плазмы в результате диффузии на границе областей с различными зна-ченийми пе. Приведены три последовательных момента времени. [21] |
Диффузионный поток из области, занятой плазмой, наружу приводит к тому, что плазменный сгусток, занимающий некоторую область в магнитном поле, теряет определенные очертания и постепенно распространяется вплоть до стенок сосуда, внутри которого он находится. Как уже говорилось в предыдущем параграфе, из самого факта существования плазмы, ограниченной полем, следует, что в пограничной области течет ток. Время сохранения тока определяется длительностью процесса диффузии. [22]
Линия тп ограничивает применимость трехкомпонентной модели со стороны больших па. Линия т п накладывает ограничения со стороны больших концентраций свободных зарядов. Область существования трехкомпонентной плазмы весьма значительна. При этом оказывается, что состояния, характеризующиеся значением у - 1, лежат в этой области. Поэтому можно полагать, что вопрос о существовании фазового перехода, по-видимому, теоретически удастся решить в рамках трехкомпонентной модели. [23]
 |
К плазменной металлизации деталей. [24] |
Наружный слой газа, омывающий столб дуги, остается относительно холодным и образует электрическую и тепловую изоляцию между потоком плазмы и охлаждаемым каналом сопла-анода. Материалом для наконечника медного неплавящегося электрода-катода служит вольфрам с присадкой тория. Температура плазмы достигает 10 000 - 30 000 С. Плазма характеризуется повышенной электропроводностью и легко поддается действию магнитных полей. Существование плазмы поддерживается непрерывно протекающим процессом ионизации, который и создает высокую проводимость. [25]
В обзоре [82] представлены результаты по экспериментальному исследованию режимов горения оптических разрядов вблизи поверхности металлов. В частности, отмечается, что при воздействии непрерывного излучения ССЬ-лазера мощностью 1 кВт и радиусом фокусировки 0 3 - 0 4 мм на вольфрам процесс плазмообразования в воздухе сопровождался вытягиванием оптического пульсирующего во времени разряда, причем следует подчеркнуть, что вывод мишени из зоны воздействия луча приводил к исчезновению факела паров и оптического разряда. В [82] приведены данные по изменению электрических полей и токов, протекающих по мишени, при эволюции лазерной плазмы. Динамика электрического тока мишени различается для распространения оптического разряда в режиме световой детонации и для безотрывного от мишени существования лазерной плазмы. В случае безотрывного существования приповерхностной плазмы токовый сигнал приобретает принципиально иной ( пульсирующий) характер. [26]
Страницы: 1 2