Существование - метастабильное состояние
Cтраница 2
Как можно было видеть из обсуждения возможности существования метастабильных состояний ( разд. Отсутствие такой абсолютной уверенности связано с тем обстоятельством, что, в то время как мы, основываясь на ограниченном знании свойств системы, считаем ее состояние устойчивым, на самом деле она может находиться в метастабильном состоянии. Убедиться в метастабиль ности состояния можно двумя способами - либо очень долго ждать ( что часто невозможно), либо найти подходящее каталитическое воздействие. А поскольку мы не можем ждать слишком долго и не можем с уверенностью утверждать, что перепробовали все возможные каталитические воздействия, у нас никогда не будет абсолютной уверенности в том, что система не находится в некотором метастабильном состоянии, когда мы считаем ее состояние устойчивым. [16]
При изменении агрегатных состояний вещества ( фазовых переходах первого рода) возможно существование метастабильных состояний. [17]
Она делит плоскость HXHZ на две части, из которых в одной возможно, а в другой невозможно существование метастабильных состояний. Уже без дополнительного исследования очевидно, что областью отсутствия метастабильных состояний является область, внешняя по отношению к кривой. [18]
В этом случае при пороговом значении поля hn происходят скачкообразное изменение направления оси антиферромагнетика и скачок намагниченности. Существование метастабильных состояний обусловливает гистерезис. [19]
В соответствии с высказанным ранее предположением [3] нам представляется, что тушение кислородом обязано двум существенным факторам: 1) наличию у молекулы О2 в ее нормальном состоянии, представляющем собой триплетный электронный уровень 3 Е, двух неспаренных электронов, которые: а) придают молекуле 02 характер валентно-ненасыщенного радикала, точнее бирадикала, способного к реакциям присоединения, и б) сообщают молекуле 02 парамагнитные свойства; 2) возможности перехода возбужденной молекулы флуоресцирующего соединения из валентно-насыщенного состояния со спаренными электронами в триплетное электронное состояние, в котором одна пара электронов разомкнута. Существование метастабильного состояния у ненасыщенных и ароматических соединений и его природа триплет-ного ( бирадикального) электронного уровня в настоящее время считаются доказанными. [20]
Для атомов г обычно имеет порядок 10 - 8 сек. Продолжительность существования метастабильных состояний значительно больше; она обычно имеет порядок 10 - сек и может достигать нескольких секунд. [21]
Для атомов т обычно имеет порядок 10 - 8 сек. Продолжительность существования метастабильных состояний значительно больше; она обычно имеет порядок 10 - 4 сек и может достигать нескольких секунд. [22]
Фазовые переходы, которые изучались до сих пор, относятся к фазовым переходам первого рода. Отличительные признаки этих процессов следующие: наличие скрытой теплоты перехода; скачкообразное изменение удельного объема вещества при переходе из одной фазы в другую; существование метастабильных состояний вблизи точек равновесия фаз. [23]
Среднее время жизни возбужденного состояния т равно, следовательно, 1 / А. Для атомов - обычно имеет порядок 10 - 8 сек. Продолжительность существования метастабильных состояний значительно больше; она обычно имеет порядок 10 - 4 сек и даже может достигать нескольких секунд. [24]
 |
Экран из.| Расположение на экране трех точек люминофоров. [25] |
Превращение одной фазы в др. при ФП 1-го рода требует перестройки системы и преодоления барьера энергетически невыгодных промежуточных состояний. Благодаря этому возможно существование метастабильного состояния старой фазы ь области, где абсолютно устойчивой является новап фаза. Метастабильное состояние системы за конечное время превращается в устойчивое в результате процесса флуктуац. В первой стадии процесса их число невелико, каждый зародыш растет независимо от др., эту стадию наз. В последующей стадии происходит рост и объединение областей новой фазы. На фазовой диаграмме ( рис. 1) линия ФП ( 1) разделяет области давлений Р и темп-р Т, где фазы I и II стабильны. Область существования метастабильной фазы I заштрихована. [26]
Оказалось, что при повышении частоты переменного тока изменяются значения давлений прямого ( В1 - В2) и обратного ( В2 - В1) переходов. При этом равновесное значение давления не меняется. Рост частоты приводит к существенному уменьшению области существования метастабильных состояний. Возможно, это связано с тем, что в условиях зарождения новой фазы даже весьма низкое дополнительное энергетическое воздействие ведет к облегчению формирования кластеров с новой структурой. [27]
На участке АВ давление в системе не меняется. Газ, находящийся в равновесии с жидкостью, называют насыщенным паром. Отношение масс жидкости и пара в произвольной точке равно отношению горизонтальных отрезков, на которые эта точка делит АВ: тж / тп АС / СВ. Участки изотерм ALl и L2B соответствуют ме-тастабилъным состояниям, т.е. состояниям, в которых система может существовать некоторое время, но потом быстро переходит в устойчивое состояние на линии АВ. Имея в виду процессы при постоянном давлении или объеме, их называют переохлажденным паром или перегретой жидкостью. Существование метастабильных состояний объясняется тем, что образование маленьких зародышей новой фазы ( жидкости в паре или пара в жидкости) невыгодно из-за поверхностной энергии ( см. разд. [28]
На основании этого частки изобар и изотерм на рис. 2 - 3 и 2 - 4, относящиеся к состоянию устойчивого равновесия, изображены сплошными линиями, а участки, относящиеся к метастабильным состояниям-пунктирными. Как уже отмечалось, реальные термодинамические системы могут находиться в метастабильных состояниях, если приняты меры к тому, чтобы они не подвергались заметным возмущениям извне, и если возмущения, связанные с естественными флуктуациями, малы по сравнению с порогами устойчивости. Так, например, очень чистую жидкость, находящуюся при некотором постоянном давлении, меньшем критического, можно нагреть до температуры, заметно превосходящей температуру насыщения при данном давлении Ts ( p), без того, чтобы йачался процесс парообразования. Такое состояние жидкости аналогично точке d на рис. 2 - 4 а. Наоборот, пар можно изобарно охладить до точки Ь ( рис. 2 - 4 а) без того, чтобы он начал конденсироваться. Однако можно показать, что существуют определенные границы существования метастабильных состояний. [29]
На основании этого частки изобар и изотерм на рис. 2 - 3 и 2 - 4, относящиеся к состоянию устойчивого равновесия, изображены сплошными линиями, а участки, относящиеся к метастабильным состояниям-пунктирными. Как уже отмечалось, реальные термодинамические системы могут находиться в метастабильных состояниях, если приняты меры к, тому, чтобы они не подвергались заметным возмущениям извне, и если возмущения, связанные с естественными флуктуациями, малы по сравнению с порогами устойчивости. Так, например, очень чистую жидкость, находящуюся при некотором постоянном давлении, меньшем критического, можно нагреть до температуры, заметно превосходящей температуру насыщения при данном давлении Ts ( p), без того, чтобы йачался процесс парообразования. Такое состояние жидкости аналогично точке d на рис. 2 - 4 а. Наоборот, пар можно изобарно охладить до точки Ь ( рис. 2 - 4 а) без того, чтобы он начал конденсироваться. Однако можно показать, что существуют определенные границы существования метастабильных состояний. [30]
Страницы: 1 2