Существование - ферромагнетизм
Cтраница 2
Это значение, по-видимому, пригодно для всего З - ряда. Для других переходных элементов критерий существования ферромагнетизма не выполняется, хотя на самом деле хром, магний, железо и кобальт - все являются магнетиками. Такое несоответствие для железа и кобальта можно считать несущественным, если учесть, что в основу расчета положена упрощенная модель. Видно, что отклонение плотности состояний от постоянного значения велико для хрома и марганца. Хотя численные расчеты расходятся с экспериментом, качественный вывод о том, что ферромагнетиками являются элементы правой части 3 -ряда, справедлив. [16]
Ферромагнетики являются элементами переходного ряда и, так же как - парамагнетики, обладают нескомпенсированными спинами. Указанная особенность необходима, но недостаточна для существования ферромагнетизма, потому что, как было указано в § 1.3, дезориентирующее тепловое движение требует для намагничивания до насыщения при обычных температурах очень сильные поля. [17]
Ферро - и ферримагнитное упорядочение магнитных моментов существует не только в веществах с кристаллической структурой. В 1960 г. А. И. Губановым была теоретически предсказана возможность существования ферромагнетизма в аморфных веществах. В настоящее время известно большое количество аморфных материалов ( металлов и сплавов), обладающих свойствами ферро - и ферри магнетиков. Аморфные Сплавы в виде пленок или тонких лент металлов переходной группы ( Fe, Ni, Co) с неметаллами ( В, Р, Si, С) являются ферромагнетиками, а сплавы некоторых редкоземельных металлов с металлами Ag, Аи, Си, Ga, In, как правило, феррймагнетиками. [18]
Оболочка 4f в редких землях более глубокая, чем 3d в группе железа, поэтому а для редких земель меньше и, следовательно, при том же самом значении R ( постоянной кристаллической решетки) обменный интеграл для редких земель меньше, чем для группы железа. Отметим, что наличие внутренних незаполненных оболочек не является достаточным условием существования ферромагнетизма, так как обменный интеграл / может быть и отрицательным. [19]
В § 1 этой главы мы выводили неравенства, определяющие условия существования ферромагнетизма из формул (4.26) и (4.36), которые получены в приближении Хартри - Фока, и описывали зависимость средней энергии электронного газа от относительной намагниченности. [20]
Однако формула (3.10) нужна нам не только для негативных утверждений, констатирующих нашу беспомощность. Она помогает привязать модель Кюри - Вейсса к реальным обменным силам, обеспечивающим существование ферромагнетизма. [21]
Но чем вызвано такое расщепление и почему оно наблюдается только у избранных Зс. Рассмотрим простейший вариант стонеровской модели коллективизированных электронов в металле и получим необходимое условие существования ферромагнетизма в идеальном Ферми-газе. [22]
С точки зрения магнитной симметрии нетрудно предсказать возможность существования в антиферромагнетиках слабого ферромагнетизма, обусловленного малым отклонением магнитных моментов подрешеток от строго антипараллельной ориентации. Слабый ферромагнетизм возможен только в таких антиферромагнетиках, магнитная симметрия которых во всяком случае относится к одному из 31 классов, допускающих существование ферромагнетизма. В связи с этим Сг203 не может обладать слабым ферромагнетизмом. [23]
Противоречие с опытными данными, получаемое при оценке величины обменного расщепления в приближении Хартри - Фока, указывает на сильное влияние корреляционных эффектов на эту величину. Как было отмечено в § 1 этой главы, учет корреляционных эффектов существенно изменяет также неравенство (4.25) к аналогичное неравенство для ц, определяющие условия существования ферромагнетизма электронного газа в приближении Хартри - Фока. Поэтому едва ли имеет смысл в том же приближении выводить критерии ферромагнетизма для электронов узких зон, тем более что формулы для зависимости средней энергии электрона от намагниченности, так же как и формулы для магнитной восприимчивости в парамагнитном состоянии, получаются громоздкими и их вид зависит от конкретной зонной структуры. [24]
Это ур-ние определяет величину суммарного мат. Среди его решений всегда имеется тривиальное решение т0, а теми-ра, при к-рой появляется нетривиальное решение щ О, представляет собой темл-ру Кюри ( Т с) в данной модели. Существование ферромагнетизма возможно, если Тс0, Полагая Тс - 0, получим критич. [26]
Тисса [12] высказали гипотезу о возможности существования дипольного ферромагнетизма в системе свободно вращающихся магн. [27]
Обменная s - / ( / - модель позволяет также установить связь между электронами проводимости РЗМ-металлов и особенностями их атомной магн. Тисса [12] высказали гипотезу о возможности существования дипольного ферромагнетизма fl системе свободно вращающихся магн. [28]
Ферромагнитное состояние в зонной теории характеризуется сдвигом подзон с разными направлениями спина на величину обменного расщепления ДЕ. Но чем вызвано такое расщепление и почему оно наблюдается только у избранных Зс. Рассмотрим простейший вариант стонеровской модели коллективизированных электронов в металле и получим необходимое условие существования ферромагнетизма в идеальном Ферми-газе. [29]
По магнитным свойствам частицы порошка неоднородны: в центре частицы магнитная проницаемость выше, чем на периферии. Различие средних магнитных свойств частиц одного и того же порошка в зависимости от размеров частиц связано с тем, что частицам меньших размеров соответствует больший удельный вес поверхностного слоя с большей коэрцитивной силой и меньшей магнитной проницаемостью. Поэтому уменьшение размера частицы приводит к росту ее коэрцитивной силы и остаточной намагниченности. При чрезмерном уменьшении размеров частиц ( при приближении к нижнему геометрическому пределу существования ферромагнетизма) коэрцитивная сила и остаточное намагничивание уменьшаются. [30]
Страницы: 1 2 3