Cтраница 1
Сфалерон в нашей модели - это такая конфигурация в ( d - 1) - мерном пространстве, которая ( после слабого толчка) может проэволюционировать либо в истинный, либо в ложный вакуум. На качественном уровне сфалерон - это пузырек размера R t, ( см. рис. 12.3); его неустойчивость связана с тем, что пузырьки чуть меньшего размера схлопываются ( так что система возвращается в ложный вакуум), а пузырьки чуть большего размера неограниченно расширяются, и истинный вакуум заполняет все пространство. [1]
Сфалерон в нашей модели - это такая конфигурация в ( d - 1) - мерном пространстве, которая ( после слабого толчка) может проэволюционировать либо в истинный, либо в ложный вакуум. На качественном уровне сфалерон - это пузырек размера - Rsph ( см. рис. 12 3); его неустойчивость связана с тем, что пузырьки чуть меньшего размера охлопываются ( так что система возвращается в ложный вакуум), а пузырьки чуть большего размера неограниченно расширяются, и истинный вакуум заполняет все пространство. [2]
Найти сфалерон в абелевой надели Хиггса в ( 1 1) - мерном пространстве-времени. [3]
Найти сфалерон в абелевой модели Хиггса в ( 1 1) - мерном пространстве-времени. [4]
Солитоны, инстантоны и сфалероны. [5]
Найти отскоковое решение и сфалерон. Проходит ли отскоковое решение через сфалерон. [6]
Солитоны, инстантоны и сфалероны. [7]
Найти отскоковое решение и сфалерон. Проходит ли отскоковое решение через сфалерон. [8]
Солитоны, инстантоны и сфалероны. [9]
В заключение этого раздела рассмотрим сфалерон ( критический пузырь) в этой модели. Он представляет собой неустойчивое решение статических уравнений поля и определяет высоту барьера, разделяющего ложный и истинный вакуумы. Как отмечалось в разделе 12.1, сфалерон должен представлять собой пузырек в ложном вакууме в ( d - 1) - мерном пространстве. [10]
Как уже неоднократно подчеркивалось, сфалероны полезны для описания процессов перехода между топологически различными вакуумами при конечных температурах. Мы обсудим этот вопрос в разделе 17 4, а здесь лишь укажем, что такие процессы представляют значительный интерес для космологии. [11]
В заключение этого раздела рассмотрим сфалерон ( критический пузырь) в этой модели. Он представляет собой неустойчивое решение статических уравнений поля и определяет высоту барьера, разделяющего ложный и истинный вакуумы. Как отмечалось в разделе 12.1, сфалерон должен представлять собой пузырек в ложном вакууме в ( d - 1) - мерном пространстве. [12]
Как уже неоднократно подчеркивалось, сфалероны полезны для описания процессов перехода между топологически различными вакуумами при конечных температурах. Мы обсудим этот вопрос в разделе 4.4 книги II, а здесь лишь укажем, что такие процессы представляют значительный интерес для космологии. [13]
Приведенные рассуждения относительно возможности поиска сфалерона в виде (13.57) отнюдь не являются сколько-нибудь строгими. Анализ же количества отрицательных мод вокруг этого решения представляет собой гораздо более сложную задачу. В противном случае сфалерон искать в виде (13.57) нельзя. Отметим, что в электрослабой теории область тх 2ту охватывает всю физически интересную область значений массы бозона Хиггса. [14]
Подчеркнем, что евклидов пузырь и сфалерон мы нашли в предположении сферической симметрии решений. [15]