Твердая сфера

Cтраница 3

Известно, что сопротивление, оказываемое движению твердой сферы при Re - l, распределяется так, что / з его обусловлена силами давления, а г / з - силами трения. С увеличением Re вклад от нормальной составляющей напряжения в общее сопротивление возрастает, что связано с возникновением застойной зоны и отрывом от потока. [31]

Случай ( J-2 / Hi соответствует обтеканию твердой сферы ( ср. [32]

Второй вириальный коэффициент равен просто учетверенному объему твердой сферы. Здесь представляют интерес две особенности ( фиг. Во-первых, коэффициент Въ ( Т) положителен. Так обстоит дело для любых взаимодействий с отталкиванием, которые приводят к увеличению давления по сравнению с идеальным газом. Во-вторых, мы видим, что 5а ( Т) не зависит от температуры. [33]

Сфера действия и средняя длина свободного пробега. [34]

Простая оценка средней длины свободного пробега / твердой сферы получается в предположении, что другие сферы покоятся. [35]

Влияние поперечного градиента скорости на массообмен между твердой сферой и жидкостью при больших числах Пекле. Гидродинамика и теплообмен в конденсированных средах. [36]

Сравнение показывает, что каплю можно рассматривать как твердую сферу, эффективный коэффициент диффузии которой в 2 25 - 2 7 раза больше истинного коэффициента молекулярной диффузии DD для твердой сферы. [37]

Оператор iL l2, описывающий взаимодействие между двумя твердыми сферами, является сингулярным. Он действует на фазовые переменные частиц лишь в тех случаях, когда г1 - г2 а, т.е. когда частицы оказываются в контакте друг с другом. Иначе говоря, интеграл столкновений в правой части уравнения (3.3.66) описывает мгновенные столкновения твердых сфер. Это означает, в частности, что можно полностью пренебречь эффектами запаздывания. [38]

Здесь использован пример расчета, полученный в [43] для твердой сферы с плотностью Pilpi. Как следует из рисунка, времена выхода на стационарный режим при Re 1, рассчитанные в работе [43] путем точного решения уравнений Навье-Стокса и с помощью изложенного выше приближенного подхода, близки. При увеличении Re время гидродинамической стабилизации заметно уменьшается. [39]

Схема сил, действующих на сферу в спокойной жидкости. [40]

В механике жидкостей рассматривается также задача о медленном движении твердой сферы ( шара) в жидкости. Эта задача принимается идентично задаче о медленном обтекании шара жидкостью. Для большого числа практических задач такое отождествление является допустимым. Однако в некоторых случаях рассматриваемые задачи не считаются строго идентичными. [41]

Зависимость и / иа. [42]

Здесь использован пример расчета, полученный в [43] для твердой сферы с плотностью Pi / p2 1 - Как следует из рисунка, времена выхода на стационарный режим при Re 1, рассчитанные в работе [43] путем точного решения уравнений Навье-Стокса и с помощью изложенного выше приближенного подхода, близки. При увеличении Re время гидродинамической стабилизации заметно уменьшается. [43]

Как и в случае жидкой частицы, в потоке около твердой сферы существуют семь областей с различной структурой асимптотических решений, соответствующих разным механизмам массопереноса. [44]

А и гв - радиусы молекул ( молекулы считаются твердыми сферами), Мд и Мъ - молярные массы газов, Т - температура, яд и в - число молекул в единице объема. [45]

Страницы: 1 2 3 4