Проводящие сферы

Cтраница 2

Авторы указывают на то обстоятельство, что замена заряженных проводящих сфер эквивалентными зарядами в их центрах может быть правомерной только в том случае, если сферы изолированы. Результаты, полученные для заряженных сфер с использованием максвелловских уравнений, сравнили с результатами, установленными с использованием простого кулоновского отталкивания между точечными зарядами. Это сравнение показало, что допущение точечных зарядов справедливо только для малых частиц, время столкновений которых очень мало, так что для их описания, видимо, применимо представление о неизменном зарядовом режиме. Однако возникающие при этом ошибки, вероятно, не больше тех, которые связаны с другими, определяющими коллоидную устойчивость, факторами. [16]

Частица с зарядом е находится в средней точке лияви, соединяющей центры двух одинаковых проводящих сфер, потенциал которых равен нулю. [17]

Формула ( 2.6 b) дает в известном смысле оценку сверху для наводимых дипольных моментов при расширении проводящих сфер, поскольку это решение соответствует полному вытеснению начального магнитного поля из объема, занимаемого движущимся идеальным проводником. [18]

Расчет функции Р ( 9) для больших частиц представляет весьма сложную задачу, решенную Ми [8] для изотропных проводящих сфер и Блюмером [9] для диэлектрических. [19]

Различие в разности фаз лучей. [20]

Расчет функции Р ( 5) для больших частиц представляет весьма сложную задачу, решенную Ми [8] для изотропных проводящих сфер и Блюмером [9] для диэлектрических. [21]

Чтобы продолжить рассказ о развитии основных представлений о гидромагнитном динамо, остановимся на следующем важном шаге в физике динамо, который был сделан Герценбергом [74], опровергнувшим существование супертеоремы Каулинга. Герценберг показал, что две малые проводящие сферы генерируют магнитное поле, если они вращаются с постоянной скоростью в противоположных направлениях вокруг осей, наклоненных друг к другу, и заключены в большой сферический или бесконечный объем проводящей жидкости. Если сферы закрутить достаточно быстро, то поле экспоненциально растет со временем. Если сферы закручены с точно определенной скоростью, то поле постоянно во времени, и, естественно, при более медленном вращении поле затухает, так как регенерирующих эффектов недостаточно для компенсации омического затухания. [22]

Детали математического аппарата, используемого Кинчем, довольно сложны. Сюда входят методы, успешно применявшиеся при расчете потенциала точечного электрического заряда в присутствии большого числа заземленных проводящих сфер. Предполагается, что пространство, окружающее каждую частицу, делится на слой, непосредственно примыкающий к частице и не занятый другими частицами, и на область вне слоя, представляющую собой изотропную сплошную среду. Для расчета вязкости на основе этой статистической модели вначале вычисляется скорость, значение которой вблизи поверхности частицы определяется точно. Детали окончательных расчетов в оригинальной статье не даны, однако представлены некоторые численные результаты. [23]

В 1971 г. метод Кавендиша был усовершенствован. Установка состоит из двух концентрических проводящих сфер. На внешнюю подавалось переменное напряжение 10 кВ относительно земли. В случае отклонения от закона Кулона потенциал внутренней сферы должен меняться относительно земли. [24]

Теперь я кратко расскажу о макроскопическом эксперименте с истечением газа, впервые проведенном Пик-кардом и Кесслером [4], в котором измеряется полный заряд Q большого числа N молекул газа по изменению потенциала металлического сосуда относительно наружного электрода при истечении из него газа. Установка упомянутых авторов показана на фиг. Она состоит из двух концентрических проводящих сфер, образующих сферический конденсатор. Внутренняя сфера может быть заполнена газом. Разность потенциалов между этими двумя сферами зависит от емкости, - от поверхностного заряда на внутренней сфере и от объемного заряда, который переносится газом. [25]

Страницы: 1 2