Cтраница 1
Жидкие сферы диаметром 500 мкм вели себя при сдвиге иначе, чем твердые и более мелкие жидкие сферы. [1]
Жидкие сферы диаметром ] 500 мкм вели себя при сдвиге иначе, чем твердые и более мелкие жидкие сферы. [2]
Жидкие сферы диаметром 500 мкм вели себя при сдвиге иначе, чем твердые и более мелкие жидкие сферы. [3]
Жидкие сферы диаметром ] 500 мкм вели себя при сдвиге иначе, чем твердые и более мелкие жидкие сферы. [4]
При использовании вискозиметра, в котором коаксиальные цилиндры изготовлены из нержавеющей стали, и при рассмотрении вдоль оси Z найдено, что траектории сближения и разъединения сталкивающихся твердых сфер диаметром 107 мкм или жидких сфер с диаметром - 100 мкм криволинейны. Когда две сферы подходили близко друг к другу ( рис. IV. Эта модель впоследствии использована Криге-ром и Догерти ( 1959) при выводе уравнения течения. Вращение дуплета согласовывалось с уравнениями Джеффри ( 1922) для продолговатых сфероидов и это подтверждало, что между двумя сферами, образующими дуплет, жидкость иммобилизована. Экспериментальные данные также подтверждали, что траектории сближения и разъединения были зеркальным отражением одна другой. Так как период вращения твердых сфер, подвергавшихся повторным столкновениям, не изменялся, следует, что дуплеты вращались с той же угловой скоростью v / 2, что и единичные сферы. [5]
При использовании вискозиметра, в котором коаксиальные цилиндры изготовлены из нержавеющей стали, и при рассмотрении вдоль оси Z найдено, что траектории сближения и разъединения сталкивающихся твердых сфер диаметром 107 мкм или жидких сфер с диаметром - 100 мкм криволинейны. Когда две сферы подходили близко друг к другу ( рис. IV. Эта модель впоследствии использована Криге-ром и Догерти ( 1959) при выводе уравнения течения. Вращение дуплета согласовывалось с уравнениями Джеффри ( 1922) для продолговатых сфероидов и это подтверждало, что между двумя сферами, образующими дуплет, жидкость иммобилизована. Экспериментальные данные также подтверждали, что траектории сближения и разъединения были зеркальным отражением одна другой. Так как период вращения твердых сфер, подвергавшихся повторным столкновениям, не изменялся, следует, что дуплеты вращались с той же угловой скоростью v / 2, что и единичные сферы. [6]
В этой работе дисперсионное соотношение между константой си экспоненциального роста и целым числом - б, характеризующим поверхностную гармоническую моду деформации, получено для сфер при наличии массонереноса и поверхностных химических реакций. В пред - - лагаемом исследовании пренебрегаем силой тяжести, поскольку известно, что она не оказывает существенного влияния на неустойчивости Марангош, связанные с деформациями плоских поверхностей раздала. Конечно, жидкие сферы ( как лежащие на подложке, так и свисающие или свободно плавающие капельки) деформируется в результате действия сшш тяжести но расчеты устойчивости с использованием такой модели для не слишком крунных капель будут все же приближенно справедливыми. [7]
Его поверхностная энергия слишком мала по сравнению с поверхностным натяжением используемых неподвижных жидкостей. Даже сквалан не смачивает силанизированный носитель. Неподвижная фаза собирается в капельки на поверхности носителя, образуя сеть очень маленьких жидких сфер. Пленка растворителя на поверхности не образуется. При повышении температуры график зависимости gVN от 1 / Т является линейным, с отрицательным наклоном до тех пор, пока не достигается температура плавления. Тогда наблюдается резкий скачок, основная масса жидкой фазы становится доступной для растворения сорбатов, которые при более низких температурах удерживаются только за счет адсорбции. Это очень отличается от того, что происходит на несиланизирован-ном носителе ( см. выше разд. [8]
Математические методы, предложенные Эльзассером [86], позволяют сформулировать проблему нахождения распределений скоростей, приводящих к генерации магнитных полей, в форме задачи на отыскание собственных значений. В работах [87, 88] путем численного анализа показана возможность существования магнито-гидродинамического динамо и найдены действительные собственные значения для частного случая поля скоростей сферы проводящей жидкости. Найденное поле скоростей является суперпозицией неравномерного вращения сферы и одновременной конвекции. С динамической точки зрения подобный вид движения может иметь место в недрах Земли. Герценберг [89] показал, что две вращающиеся жидкие сферы, погруженные в проводящую жидкость, могут действовать как динамо. Хотя и трудно представить себе, как может реализоваться подобная конфигурация в космических условиях, анализ Герценберга имеет то преимущество, что он лишен трудностей, связанных с расходимостью. [9]
Начинают реализоваться условия так называемого стесненного осаждения, закономерности которого для полидисперсных эмульсий еще недостаточно изучены. Имеющиеся результаты являются либо полуэмпирическими, либо получены для наиболее простых моделей осаждения, в которых используется предположение о монодисперсности оседающих частиц. Одна из первых работ по моделированию стесненного осаждения частиц была сделана Карманом. Для систем с меньшей концентрацией ( W0 2) Бринкма-ном [ 151 были получены результаты, хорошо согласующиеся с опытными данными. Заслуживает внимания также ячеечная модель [16], в которой система диспергированных частиц представлена в виде правильной структуры, а взаимное влияние частиц учитывается граничными условиями, заданными на поверхности эффективных жидких сфер, охватывающих каждую частицу. [10]